Законы Ома и Кирхгофа в операторной форме. Пояснить принципы составления операторных схем замещения.
Пусть в цепи произошла коммутация и на её участке аb напряжение будет определяться интегро-дифференциальным уравнением
Рис. 2.2.
.
Отобразим это уравнение в операторную область, совершая над ним преобразование Лапласа
.
Тот же результат можно получить если не отображать уравнение, а составить операторную схему замещения участка цепи ab.
Рис. 2.3.
Ток в операторной схеме замещения будет найден по закону Ома для участка, содержащего эдс.
.
Закон Ома в операторной форме
, (2.10)
где Z(p)- операторное сопротивление участка цепи;
-содержит изображения источников и источники, возникающие в следствие ненулевых начальных условий.
Выделим в цепи контур, составим его операторную схему замещения и для изображений токов и напряжений запишем уравнения по первому и по второму закону Кирхгофа.
Рис. 2.4.
Законы Кирхгофа в общем виде
(2.11)
Вывод: если показать, что в операторной схеме замещения выполняются законы Кирхгофа, то следовательно её расчет может быть выполнен любым методом анализа линейных цепей (МКТ, МУП, МЭГ, метод наложения).
ОРИГИНАЛ | ИЗОБРАЖЕНИЕ | |||
| ||||
| ||||
| ||||
|
| |||
36.продолжение
Строим график:
Особенностью расчёта цепей данного класса является то, что, на его точность окажет сильное влияние идеализация ключевого и индуктивного элементов. Если допустить мгновенность размыкания, то на индуктивности возникнет бесконечно большое напряжение, но на практике такое невозможно. При резком изменении тока индуктивности может загореться дуга в размыкателе или возникнуть высокочастотный колебательный контур, образованный индуктивностью и распределённой межвитковой ёмкостью катушки. Часть энергии при такой коммутации неизбежно превратится в теплоту электрической дуги или будет излучаться в виде электромагнитных волн. Это означает, что электрическую цепь нельзя практически рассматривать как абсолютно замкнутую систему и нельзя ожидать точного выполнения обобщенного закона коммутации. Чем ближе свойства элементов цепи к своим идеализациям, тем точнее обобщенный закон коммутации описывает процесс в цепи.
|
|
Пути восстановления оригинала функции по известному ее операторному изображению.
Под p условимся принимать комплексное число p = d + jw (можно рассматривать как комплексную частоту). Функцию времени (ток, напряжение) обозначают f(t) и называют оригиналом. Ей соответствует функция F(p) – изображение. Соответствие F(p) = f(t) устанавливается с помощью преобразований:
|
|
- прямое преобразование Лапласа:
(1)
- обратное преобразование Римана-Мелина:
(2)
Изображение напряжения на конденсаторе.
Напряжение на конденсаторе uc часто записывают в виде:
,
где не указаны пределы интегрирования по времени. Более полной является следующая запись:
,
где учтено, что к моменту времени t напряжение на конденсаторе определяется не только током, протекающим через C в интервале времени от 0 до t, но и тем напряжением uc(0), которое было на нем при t=0.
Поэтому: .
Простейшие операторные соотношения содержатся в справочном материале многих учебных пособий в виде готовых таблиц.
Отметим основные свойства преобразования Лапласа:
|
|
1) Соответствие между оригиналом и изображением взаимно однозначно: каждой функции f(t) соответствует F(p) и наоборот.
2) При умножении оригинала f(t) на постоянную величину a, умножается и изображение:
af(t) . = × aF(p) .
3) Изображение суммы функций равно сумме изображений этих функций.
Эта теорема позволяет по известному изображению функции в виде рациональной дроби:
найти соответствующий ей оригинал, где
B(p) = bmpm + bm-1pm-1 + … + b1p + b0 = bm (p–p1)(p–p2)…(p–pm) .
p1, p2, … , pm – корни уравнения B(p)=0.
Теорема разложения аналитически представляется формулой:
.
Доказательство:
.
Из курса математики известно, что если n<m, ak и bk – вещественные числа, а корни p1, p2, … , pm уравнения B(p)=0 различные, то дробь может быть представлена в виде суммы простых дробей:
.
Для определения коэффициента A1 умножим обе части уравнения на (p–p1):
.
Рассмотрим это выражение при p®p1. Правая часть дает A1, левая представляет собой неопределенность, так как множитель (p–p1) дает ноль, и знаменатель B(p) при p=p1 тоже обращается в ноль.
Раскроем неопределенность по правилу Лопиталя. С этой целью производную от числителя разделим на производную от знаменателя, и найдем предел дроби.
|
|
, где
B’(p) – производная от B(p) по p,
B’(p1) – значение B’(p) при p=p1,
A(p1) – значение A(p) при p=p1.
Следовательно, при p®p1 получаем уравнение:
. Аналогично: .
Таким образом, .
Пусть изображение какой-либо функции времени, например тока, представлено в виде дроби:
.
Перейдем от изображения к оригиналу. Оригиналом левой части является i(t). Оригинал правой части равен сумме оригиналов ее слагаемых. Так как множители – есть постоянные числа, а функциями p являются множители , которым соот-вуют функции времени вида . Поэтому: .
Последовательность вычислений по формуле такова:
1) Приравниваем B(p) к нулю и определяем корни p1, p2, … ,pn.
2) Вычисляем производную B’(p) и подставляем в нее корни p1, p2, … ,pn (поочередно).
3) Подставляем в числитель корни p1, p2, … ,pn. Определяем его значения – A(pk).
4) Вычисляя отдельные слагаемые и суммируя их, определяем оригинал f(t).
Замечания к формуле разложения:
1) Формула разложения применима при любых начальных условиях и при любых практически встречающихся формах напряжения источника эдс или тока, воздействующего на схему.
2) Если уравнение B(p)=0 имеет комплексно-сопряженные корни, то слагаемые в формуле разложения оказываются также комплексно-сопряженными и в сумме дают действительное слагаемое.
31. Алгоритм расчета переходного процесса классическим методом в цепи первого порядка на примере подключения R-L-цепи к источнику синусоидального напряжения.
y-фаза коммутации
Рис. 1.6.
1. Записываем решение как сумму свободной и установившейся составляющих
.
2. Установившийся ток находим комплексным методом.
3. Находим свободную составляющую.
3.1. Определение общего вида свободной составляющей смотри в примере 1.
3.2. Определяем постоянную интегрирования.
По первому закону коммутации имеем ток в цепи при t=0+ равным 0. Тогда ,
.
4. Записываем ответ и строим график:
Рис. 1.7.
Здесь следует заметить, что интенсивность переходного процесса зависит ещё и от фазы коммутации. Для параметров, приведённых на графике имеет место близость к максимально возможному переходному процессу при фазе коммутации Y®180о. При слабом затухании с увеличением постоянной времени ( ) угол сопротивления j®90о, тогда при Y®180о будет иметь место максимальная интенсивность переходного процесса и ток дросселя может достигать ударного значения, равного удвоенной амплитуде установившейся величины.
32. Алгоритм расчета переходного процесса классическим методом в цепи второго порядка на примере подключения R-L-C-цепи к источнику постоянного напряжения.
Рассмотрим два случая:
а) ;
б) .
Согласно изложенной в предыдущей лекции методике расчета переходных процессов классическим методом для напряжения на конденсаторе в цепи на рис. 3 можно записать
. | (1) |
Тогда для первого случая принужденная составляющая этого напряжения
. | (2) |
Характеристическое уравнение цепи
,
решая которое, получаем
.
В зависимости от соотношения параметров цепи возможны три типа корней и соответственно три варианта выражения для свободной составляющей:
1. или , где - критическое сопротивление контура, меньше которого свободный процесс носит колебательный характер.
В этом случае
. | (3) |
2. - предельный случай апериодического режима.
В этом случае и
. | (4) |
3. - периодический (колебательный) характер переходного процесса.
В этом случае и
, | (5) |
где - коэффициент затухания; - угловая частота собственных колебаний; - период собственных колебаний.
Для апериодического характера переходного процесса после подстановки (2) и (3) в соотношение (1) можно записать
.
Для нахождения постоянных интегрирования, учитывая, что в общем случае и в соответствии с первым законом коммутации , запишем для t=0 два уравнения:
решая которые, получим
; .
Таким образом,
.
Тогда ток в цепи
и напряжение на катушке индуктивности
.
На рис. 4 представлены качественные кривые , и , соответствующие апериодическому переходному процессу при .
Для критического режима на основании (2) и (4) можно записать
.
При
Таким образом
и
.
Для колебательного переходного процесса в соответствии с (2) и (5) имеем
.
Для нахождения постоянных интегрирования запишем
откуда и .
Тогда
.
На рис. 5представлены качественные кривые и , соответствующие колебательному переходному процессу при .
При подключении R-L-C-цепи к источнику синусоидального напряжения для нахождения принужденных составляющих тока в цепи и напряжения на конденсаторе следует воспользоваться символическим методом расчета, в соответствии с которым
и
,
где ; ; .
Таким образом,
и .
Здесь также возможны три режима:
1. ; | 2. | 3. |
Наибольший интерес представляет третий режим, связанный с появлением во время переходного процесса собственных колебаний с частотой . При этом возможны, в зависимости от соотношения частот собственных колебаний и напряжения источника, три характерные варианта: 1 - ; 2 - ; 3 - , - которые представлены на рис. 6,а…6,в соответственно.
Дата добавления: 2018-08-06; просмотров: 618; Мы поможем в написании вашей работы! |
Мы поможем в написании ваших работ!