Движение частицы сквозь потенциальный барьер
Пусть энергия W микрочастицы меньше энергии некоторого потенциального барьера .
В классической физике частица пройдет над барьером, если ее энергия больше энергии потенциального барьера W > U. Если энергия частицы меньше энергии барьера W < U, то частица останется в области 1 (см. рис. 20.6.1).
В квантовой физике микрочастица может пройти в область 3, расположенную за барьером, даже если ее энергия меньше энергии барьера. Этот вывод получается математически из решения уравнения Шрёдингера. Пусть частица находится в области 1. Ширина потенциального барьера равна . Запишем значения потенциальной энергии микрочастицы для различных областей
.
В областях 1 и 3 барьера нет, поэтому энергия барьера равна нулю U = 0. Для разных областей запишем уравнения Шрёдингера (20.4.4) и волновые функции. Для области 1
, где ;
,
коэффициент А1 определяет вероятность движения частицы к барьеру, а коэффициент В1 - вероятность движения от барьера влево. Аналогично для области 3 уравнение Шредингера имеет тот же вид, а волновая функция равна
,
коэффициент В3 = 0, т.к. частица в области 3 влево не движется. Коэффициент А3 характеризует вероятность движения частицы вправо в области 3.
Для области 2 можно записать
, где ,
.
Коэффициент прозрачности барьера равен отношению плотности потока частиц, падающих на барьер, к плотности потока частиц, прошедших сквозь барьер. Коэффициент прозрачности рассчитывают по формуле
|
|
.
Для расчета коэффициента прозрачности применяют условия непрерывности для пси-функции, и ее производной на границах барьера х = 0 и х =
; ;
; .
Решая уравнения, получают коэффициент прозрачности
. (20.6.1)
ЗдесьD0 — постоянный множитель, который можно считать равным единице. Из выражения (20.6.1) следует, что D зависит от массы частицы т, от энергии(U — W) и от ширины барьера l . Чем больше ширина барьера l, тем меньше вероятность прохождения частицы сквозь барьер.
Очевидно , т.е. частица может «пройти» сквозь потенциальный барьер!
Прохождение частицы сквозь потенциальный барьер называется туннельным эффектом, который осуществляется при таких явления как α-распад ядер, термоядерная реакция, процессы в контактном слое двух полупроводников. Туннельный эффект является квантовым эффектом.
Лекция 21
ЭЛЕМЕНТЫ КВАНТОВОЙ ТЕОРИИ ТВЕРДЫХ ТЕЛ
Спин и статистика
Элементарные частицы, атомы, молекулы делят на два класса: бозоны и фермионы.
Спин (собственный механический момент импульса) микрочастицы равен
=ħ ,
|
|
где s-спиновое квантовое число или спин.
Частицы с полуцелым спином (1/2, 3/2, 5/2 и т.д.) называются фермионами. К фермионам относятся электрон, протон, нейтрон, нейтрино, т.к. их спин равен ½.
Частицы с целым спином (0, 1, 2 и т.д.) называются бозонами. К бозонам относятся: фотон (спин равен единице), π-мезон, К-мезон (спин равен нулю).
В квантовой механике состояние микрочастицы характеризуется тремя координатами x , y , z и тремя проекциями импульса px , py , pz, т.е. шестью переменными. Состояние системы из частиц N характеризуют 6N переменных. Вводят 6N -мерное пространство, которое называется фазовым пространством. Каждое состояние системы представляет собой точку в этом 6N -мерном пространстве. Разбивают фазовое пространство на элементарные ячейки объемом
,
здесь q - координаты частиц. В квантовой механике получают, что фазовый объем элементарной ячейки не может быть меньше h3, где h- постоянная Планка.
Вероятность состояния системы dW определяется с помощью функции распределения f ( q , p )
dW = f ( q , p ) dq dp .
Функция распределения представляет собой плотность вероятности состояния системы
f ( q , p ) = dW / ( dq dp )
и она нормирована на единицу
∫ f ( q , p ) dq dp = 1.
Среднее значение любой физической величины можно рассчитать с помощью функции распределения
|
|
< K ( q , p ) >=∫ K ( q , p ) ( f ( q , p ) dq dp .
В твердом теле содержится большое количество одинаковых частиц, например электронов. Эти частицы называются тождественными, если имеют одинаковые физические характеристики. В квантовой механике существует принцип неразличимости тождественных частиц.
Состояние частицы в квантовой механике характеризует волновая функция. Физический смысл имеет квадрат модуля волновой функции. Принцип неразличимости тождественных частиц математически можно записать с помощью волновой функции в виде
, (21.1.1)
здесь и -это величины, характеризующие пространственные и спиновые координаты. Из формулы (21.1.1) получаем
.
Если при перестановке частиц местами волновая функция не меняет знак, то она называется симметричной, а если знак изменяется, волновая функция - антисимметричная. Свойство симметрии волновой функции не зависит от времени, а определяется спином частиц. Частице с полуцелым спином соответствует антисимметричная волновая функция. Эти частицы называются фермионами, т.к. подчиняются статистике Ферми-Дирака
|
|
,
здесь - среднее число фермионов в квантовом состоянии с энергией , Т - температура газа, μ - химический потенциал, k - постоянная Больцмана.
Для фермионов выполняется принцип Паули: в системе, состоящей из тождественных фермионов, любые два из них не могут находиться одновременно в одном и том же состоянии, т.е. все квантовые числа двух фермионов не могут быть одинаковыми.
Частицы с целым спином характеризуются симметричными волновыми функциями и называются бозонами, т.к. подчиняются статистике Бозе-Эйнштейна
. (21.1.2)
Число бозонов, находящихся в одном состоянии, не ограничено.
При высоких температурах газ из фермионов и газ из бозонов ведут себя как классический идеальный газ и оба распределения переходят в классическое распределение Максвелла-Больцмана
,
где .
Газ называется вырожденным, если его свойства отличаются от классического газа. Ферми-газ и бозе-газ являются квантовым системами, значит вырожденными, что наблюдается при низких температурах и высокой плотности.
Температурой вырождения (Тв) называется температура, ниже которой проявляются квантовые свойства. При температуре выше температуры вырождения Т >> Тв газ из частиц становится классическим.
Дата добавления: 2019-09-13; просмотров: 204; Мы поможем в написании вашей работы! |
Мы поможем в написании ваших работ!