Лекция 5. Трехфазные электрические цепи
5.1 Основные сведения о трехфазных электрических цепях
Трехфазной системой называют совокупность трех электрических цепей, источники ЭДС которых имеют одинаковую частоту, сдвинуты по фазе друг относительно друга и генерируются одним генератором. Трехфазная система ЭДС называется симметричной, если эти ЭДС синусоидальны, их частота и амплитуда
одинаковы и указанный фазовый сдвиг равен 2p 3 (120° ).
Источником энергии в трехфазной системе служит трехфазный синхронный генератор, модель которого схематически изображена на рисунке 5.1.
1 – статор, 2 – ротор
Рисунок 5.1 – Эскиз, поясняющий устройство трехфазного генератора
Генератор состоит из двух основных частей: статора и ротора. Неподвижный статор выполнен в виде полого ферромагнитного цилиндра, в продольные пазы которого уложены три обмотки — фазные обмотки генератора. Начала обмоток обозначают буквами A , B и C , концы обмоток — буквами X , Y и Z соответственно.
Обмотки сдвинуты в пространстве на один и тот же угол 2p 3, т.е. 120° .
Внутри статора расположен ротор, обмотка которого с помощью двух скользящих контактов подключена к источнику постоянного напряжения. Ротор, следовательно, является электромагнитом.
При равномерном вращении ротора турбиной создаваемое им магнитное поле
возбуждает в обмотках статора фазные ЭДС e A (t ), e B (t ) и e C (t ), частоты и амплитуды
которых одинаковы. Поскольку обмотки смещены по окружности статора на угол 120° ,
|
|
то генерируемые в этих обмотках ЭДС также имеют фазовый сдвиг 120° .
На схемах замещения обмотки статора трехфазного генератора изображают двумя способами (см. рисунок 5.2).
Рисунок 5.2 – Условные обозначения обмоток статора трехфазного генератора
|
|
e (t ) = E sin w t , e (t ) = E
sin⎛w t - 2p ⎞ , e (t ) = E
sin⎛w t - 4p ⎞ , (5.1)
A m B
m ⎜ 3 ⎟ C
m ⎜ 3 ⎟
|
|
— амплитудное значение ЭДС. Комплексы действующих значений фазных ЭДС
соответственно будут выглядеть так:
- j 2p
- j 4p
E& A = E ,
E&B = Ee 3 ,
E&C
= Ee
3 , (5.2)
где
E = E m
— действующее значение ЭДС.
Комплексное число
j 2p
e 3
= - 1 + j ,
2 2
по модулю равное единице, называется оператором трехфазной системы (фазным множителем) и обозначается
Тогда
j 4p
a = e
j 2p 3
. (5.3)
a2 = e 3 ,
a3 = e j 2p
= 1,
a4 = a3 × a = a ,
1 + a + a2 = 0 . (5.4)
Симметричную трехфазную систему ЭДС, определяемую формулами (5.2), можно записать с учетом (5.3), (5.4) в виде
|
|
|
E& = a2E& ,
E&C
= a E& A . (5.5)
Временная и векторная диаграммы ЭДС, соответствующие формулам (5.1), (5.2)
и (5.5), представлены на рисунке 5.3.
а) б)
Рисунок 5.3 – Временная (а) и векторная (б) диаграммы фазных ЭДС
Из формул (5.1) следует, что в любой момент времени
e A (t )+ e B (t )+ e C (t ) = 0 . (5.6)
Из формул (5.2) также очевидно, что
E& A + E&B + E&C
= 0 . (5.7)
Совокупность трехфазной системы ЭДС, трехфазной нагрузки и соединительных проводов называется трехфазной электрической цепью. Каждая из однофазных цепей трехфазной системы называется фазой. На векторной диаграмме (рисунок 5.3, б) фаза B отстает от фазы A , а фаза C — от фазы B ; такое чередование фаз ABC называют прямой последовательностью, а чередование ACB — обратной.
5.2 Соединение фаз источника энергии в звезду и треугольник
|
|
Фазы обмоток трехфазного генератора могут быть соединены в звезду Υ
(рисунок 5.4, а) или в треугольник Δ (рисунок 5.4, б).
а) б)
Рисунок 5.4 – Схемы соединения фаз источника энергии в звезду (а) и треугольник (б)
При соединении в звезду концы фаз X , Y и Z объединяются в одну точку N (рисунок 5.4, а), которая называется нулевой (или нейтральной) точкой генератора. Нагрузку можно подключать к зажимам NA , NB , NC или AB , BC , CA .
Различают фазные
E& A ,
E&B ,
E&C
и линейные
E& AB ,
E&BC ,
E&CA
ЭДС, которые связаны
между собой (согласно 2-го закона Кирхгофа) выражениями
E& AB = E& A - E&B ,
E&BC = E&B - E&C ,
E&CA = E&C - E& A , (5.8)
из которых следует, что при симметрии фазных ЭДС ЭДС также симметрична:
E& A ,
E&B и
E&C
система линейных
E& AB + E&BC + E&CA = 0 . (5.9)
Соотношение между действующими значениями фазных E ф
следующее:
|
|
и линейных
E л ЭДС тогда
E л = 3E ф . (5.10)
При соединении фаз источника энергии в треугольник (рисунок 5.4, б) нагрузку подключают к зажимам AB , BC и CA . Действующие значения фазных и линейных ЭДС в таком случае оказываются равными:
E л = E ф . (5.11)
5.3 Соединение фаз нагрузки в звезду и треугольник. Определение линейных и фазных величин
Фазы нагрузки могут быть соединены в звезду Υ (рисунок 5.5, а) или в
треугольник Δ (рисунок 5.5, б).
При соединении в звезду концы фаз x , y и z объединяются в одну точку n (рисунок 5.5, а), которая называется нулевой (или нейтральной) точкой фазной нагрузки.
Провода Aa , Bb и Cc (см. рисунок 5.5), соединяющие трехфазный генератор с
нагрузкой, называются линейными проводами, а провод nN (рисунок 5.5, а), соединяющий нейтральные точки генератора и нагрузки — нейтральным (или нулевым) проводом.
Фазным напряжением
U& ф
называется напряжение на зажимах фазы генератора
(источника) или приемника (нагрузки), а также напряжение между нулевым и одним из линейных проводов в случае соединения фаз в звезду с нулевым проводом.
При соединении звездой (рисунок 5.5, а) фазными напряжениями генератора
являются напряжения U& A , U& B и U&C ; фазными напряжениями нагрузки — напряжения
U& a ,
U&b
и U& c . При соединении треугольником (рисунок 5.5, б) фазными являются
напряжения U& ab , U&bc и U& ca .
Линейным напряжением
U& л
называется напряжение между двумя линейными
проводами (между началами двух фаз).
Для обеих схем, изображенных на рисунке 5.5, напряжения являются линейными.
U& AB ,
U& BC
и U&CA
Фазным током
I&ф
называется ток, протекающий по фазе генератора или
нагрузки; линейным током
I&л
— ток, протекающий по линейному проводу.
а)
б)
Рисунок 5.5 – Схемы соединения фаз нагрузки в звезду (а) и треугольник (б)
При соединении звездой (рисунок 5.5, а) фазными являются токи
I&a ,
I&b ,
I&c ; при
соединении треугольником — токи
I&ab ,
I&bc ,
I&ca . Линейными для обеих схем соединения
являются токи
I&A ,
I&B ,
I&C .
5.4 Симметричная и несимметричная нагрузка в трехфазной цепи
Нагрузка в трехфазной электрической цепи подразделяется на симметричную и несимметричную. При симметричной нагрузке сопротивления фаз совпадают как по величине, так и по характеру:
Z a = Z b = Z c и j a = j b = j c , (5.12)
где
Z a ,
Z b ,
Z c — величины сопротивлений, j a , j b , j c — углы сдвига фаз между
напряжением и током. В комплексной форме условие симметричности фаз нагрузки будет выглядеть так:
Z a = Z b = Z c . (5.13)
Здесь
Z = Z e j j a ,
Z = Z e j j b
и Z = Z e j j c
— комплексы соответствующих
|
|
|
Если хотя бы одно из условий (5.12) или условие (5.13) нарушается, нагрузку считают несимметричной. Различают следующие типы несимметричной нагрузки:
1) неоднородная и неравномерная (сопротивления фаз различны как по величине,
так и по характеру); Z a ¹ Z b ¹ Z c и j a ¹ j b ¹ j c ;
2) равномерная (сопротивления фаз равны по величине, но различны по
характеру); Z a = Z b = Z c , но j a ¹ j b ¹ j c ;
3) однородная (сопротивления фаз одинаковы по характеру, но отличаются по
величине); Z a ¹ Z b ¹ Z c , но j a = j b = j c .
5.5 Расчет трехфазной цепи при соединении фаз нагрузки в звезду
При соединении фаз нагрузки звездой (рисунок 5.6) линейные токи равны соответствующим фазным токам:
I&A = I&a ,
I&B = I&b ,
I&C = I&c , (5.14)
а комплексы линейных напряжений являются суперпозицией фазных:
U& AB = U& A - U& B ,
U& BC
= U& B - U&C ,
U&CA = U&C -U& A . (5.15)
Соотношения (5.14) также означают, что при соединении в звезду совпадают
действующие значения линейных
I л и фазных I ф
токов, т.е.
I л = I ф . (5.16)
5.5.1 Нагрузка симметричная
Если сопротивления соединительных проводов не учитывать, то из схемы
замещения трехфазной цепи (рисунок 5.6) следует, что напряжения
U& A ,
U& B ,
U&C на
фазах генератора и напряжения U& a , U&b , U& c
на фазах нагрузки идентичны:
U& a = U& A ,
U&b = U& B ,
U& c = U&C . (5.17)
Рисунок 5.6 – Схема соединения фаз генератора и нагрузки в звезду с нейтральным проводом
При этом в схеме образуются три обособленных контура, линейные
I&A ,
I&B ,
I&C (и
фазные
I&a ,
I&b ,
I&c ) токи в которых определяются на основании закона Ома:
I&A
= I&a
= U& a ,
Z a
I&B
= I&b
= U&b ,
Z b
I&C
= I&c
= U&c
Z c
. (5.18)
При симметричной системе фазных напряжений генератора
U& A ,
U& B ,
U&C и
симметричной нагрузке ( Z a = Z b = Z c ) эти токи также образуют симметричную
систему, поэтому ток нейтрального провода Кирхгофа, равен нулю:
I&nN , определяемый согласно 1-му закону
I&nN
= I&A + I&B + I&C = 0 . (5.19)
Это означает, что при симметричной нагрузке отпадает необходимость в
нейтральном проводе, поэтому вместо четырехпроводной схемы замещения трехфазной цепи (рисунок 5.6) можно использовать трехпроводную схему (рисунок 5.7).
Рисунок 5.7 – Схема соединения фаз генератора и нагрузки в звезду без нейтрального провода
Векторная диаграмма токов и напряжений для обеих схем представлена на рисунке 5.8.
Рисунок 5.8 – Векторная диаграмма токов и напряжений при симметричной нагрузке в трехфазной цепи, соединенной звездой
Из этой векторной диаграммы, а также из формул (5.5), следует, что при
симметричной нагрузке линейные напряжения
U& AB ,
U& BC ,
U&CA
опережают фазные
напряжения
U& A ,
U& B ,
U&C
(или
U& a ,
U&b ,
U& c ) по фазе на угол
30° . При этом
действующие значения фазных и линейных напряжений связаны равенством
U л = 3U ф , (5.20)
а комплексы этих напряжений — соотношениями
U& AB =
j p
3U& A e 6 ,
U& BC =
j p
3U& B e 6 ,
U&CA =
3U&C e
j p
6 . (5.21)
5.5.2 Нагрузка несимметричная
При несимметричной нагрузке между нейтральными точками генератора и
нагрузки возникает напряжение смещения нейтрали
U& nN
(см. рисунки 5.6 и 5.7). Это
напряжение может быть рассчитано по формуле метода двух узлов:
U& = U& A Y A + U& B Y B + U&C Y C , (5.22)
|
A
+ Y B
+ Y C
+ Y nN
где Y A , Y B , Y C
— комплексные проводимости фаз, Y nN
— комплексная проводимость
нейтрального провода. Если полные сопротивления ветвей фаз обозначить
Z A ,
Z B и
Z C , сопротивление нейтрального провода — Z nN , то указанные проводимости равны:
|
Y = 1 , Y = 1 , Y = 1 . (5.23)
A
A
B C nN
B C nN
|
|
|
U& a = U& A - U& nN ,
U&b = U& B -U& nN ,
U&c = U&C -U& nN . (5.24)
Если сопротивления соединительных проводов не учитывать, то полные
сопротивления
Z A ,
Z B и Z C
ветвей фаз определяются фазными сопротивлениями
нагрузки
Z a , Z b
и Z c :
Z A = Z a ,
Z B = Z b ,
Z C = Z c . (5.25)
Сопротивление нейтрального провода в таком случае
Z nN
= 0 , а его
проводимость
Y nN
= ¥ . Из формулы (5.22) тогда следует, что при
Y nN = ¥ в
четырехпроводной схеме (рисунок 5.6) напряжение смещения
U& nN
= 0 , а значит
напряжения U& a , U&b , U& c согласно формулам (5.24) совпадают с напряжениями U& A , U& B ,
U&C , т.е. выполняются равенства (5.17). Следовательно, нейтральный провод
обеспечивает сохранение симметрии фазных напряжений
U& a ,
U&b ,
U& c
при
несимметричной нагрузке, и поэтому токи
I&A ,
I&B ,
I&C
могут быть рассчитаны согласно
формулам (5.18). Но, очевидно, что эти токи будут разными, поскольку комплексные сопротивления фаз при несимметричной нагрузке не равны между собой. Это в свою очередь приведет к появлению тока в нейтральном проводе:
I&nN
= I&A + I&B + I&C
¹ 0 . (5.26)
Векторная диаграмма токов и напряжений для трехфазной цепи с нейтральным проводом и несимметричной нагрузкой изображена на рисунке 5.9, а.
Если в схеме трехфазной цепи нейтральный провод отсутствует (рисунок 5.7), то
напряжение смещения
U& nN ¹ 0
и, следовательно, фазные напряжения генератора и
нагрузки не равны между собой:
U& a ¹ U& A ,
U&b ¹ U& B ,
U& c ¹ U&C .
Расчет такой цепи также может быть выполнен на основании формул (5.18), в
которых напряжения U& a , U&b , U& c
определяются согласно (5.22) – (5.24).
Векторная диаграмма токов и напряжений для трехфазной цепи с несимметричной нагрузкой и без нейтрального провода изображена на рисунке 5.9, б.
а) б)
Рисунок 5.9 – Векторная диаграмма токов и напряжений при несимметричной нагрузке в трехфазной цепи, соединенной звездой с нейтральным проводом (а)
и без нейтрального провода (б)
5.6 Расчет трехфазной цепи при соединении фаз нагрузки в треугольник
При соединении фаз нагрузки треугольником (рисунок 5.10) линейные напряжения равны соответствующим фазным напряжениям:
U& AB = U& ab ,
U& BC = U&bc ,
U&CA = U& ca , (5.27)
а комплексы линейных токов являются суперпозицией фазных:
I&A = I&ab - I&ca ,
I&B = I&bc - I&ab ,
I&C = I&ca - I&bc . (5.28)
Рисунок 5.10 – Схема соединения фаз генератора и нагрузки в треугольник
Соотношения (5.27) также означают, что при соединении в треугольник
совпадают действующие значения линейных U л
и фазных U ф
напряжений, т.е.
U л = U ф . (5.29)
Если сопротивления соединительных проводов в схеме замещения трехфазной
цепи не учитывать, то фазные токи
I&ab ,
I&bc ,
I&bc
определяются согласно закону Ома:
|
|
ab
I& = U&bc ,
|
|
I& = U& ca , (5.30)
|
|
где
Z ab ,
Z bc
и Z ca
— комплексы фазных сопротивлений.
а) б)
Рисунок 5.11 – Векторная диаграмма токов и напряжений при несимметричной (а) и симметричной (б) нагрузке в трехфазной цепи, соединенной треугольником
Векторные диаграммы токов и напряжений при соединении фаз нагрузки в треугольник изображены на рисунке 5.11.
Из векторной диаграммы рисунка 5.11, б, а также из формул (5.28), (5.30) следует,
что при симметричной нагрузке фазные токи
I&ab ,
I&bc ,
I&ca
опережают линейные токи
I&A ,
I&B ,
I&C
по фазе на угол
30° . При этом действующие значения фазных и линейных
токов связаны равенством
I л =
3I ф , (5.31)
а комплексы этих токов — соотношениями
j p j p j p
I&ab = 3I&A e 6 , I&bc = 3I&B e 6 , I&ca = 3I&C e 6 . (5.32)
5.7 Мощность трехфазной цепи
В трехфазных цепях, так же как и в однофазных, пользуются понятиями активной, реактивной и полной мощностей.
В общем случае несимметричной нагрузки активная мощность трехфазного приемника равна сумме активных мощностей отдельных фаз:
P = P a + P b + P c , (5.33)
P a = U a I a cos j a , P b = U b I b cos j b , P c = U c I c cos j c , (5.34)
где U a , U b , U c
и I a , I b , I c — фазные напряжения и токи, j a , j b , j c — углы сдвига
фаз между напряжением и током.
Реактивная мощность соответственно равна алгебраической сумме реактивных мощностей отдельных фаз:
Q = Q a + Q b + Q c , (5.35)
где
Q a = U a I a sin j a ,
Q b = U b I b sin j b ,
Q c = U c I c sin j c . (5.36)
Полная мощность отдельных фаз:
S a = U a I a ,
S b = U b I b ,
S c = U c I c . (5.37)
Полная мощность трехфазного приемника:
S = . (5.38)
При симметричной нагрузке фазные мощности равны:
P a = P b = P c = P ф = U ф I ф cos j ф , Q a = Q b = Q c = Q ф = U ф I ф sin j ф . (5.39)
Активная мощность симметричного трехфазного приемника, следовательно,
P = 3U ф I ф cos j ф . (5.40)
Аналогично выражаются реактивная и полная мощности симметричного приемника:
Примечания
Q = 3U ф I ф sin j ф ,
S = 3U ф I ф . (5.41)
1 Формулы (5.33) – (5.41) дают правила определения активной, реактивной и полной мощности трехфазного приемника, соединенного звездой. В случае соединения треугольником расчет мощностей производится аналогично, т.е. через фазные
напряжения и токи, которые отмечаются двумя индексами: U ab , U bc , U ca
соответственно.
и I ab ,
I bc ,
I ca
2 Так как за номинальные величины обычно принимают линейные напряжения и
токи, то мощности удобнее выражать через линейные величины U л и соединении фаз симметричного приемника звездой
I л . Так при
при соединении треугольником
U л =
3U ф ,
I л = I ф ,
U л = U ф ,
I л =
3I ф .
Поэтому независимо от схемы соединения фаз приемника активная, реактивная и полная мощности при симметричной нагрузке определяются одними и теми же формулами:
P = 3U л I л cos j ф ,
Q = 3U л I л sin j ф .
S = 3U л I л . (5.42)
При этом следует помнить, что угол j ф
в формулах (5.42) является углом сдвига фаз
между фазными напряжением и током.
Дата добавления: 2019-07-15; просмотров: 305; Мы поможем в написании вашей работы! |
Мы поможем в написании ваших работ!