Примеры динамического исследования сложных систем
При изучении движения механической системы, как правило, необходимо использовать несколько теорем. Если система состоит из нескольких твердых тел, то в большинстве случаев оказывается удобным (а иногда необходимым) разделить систему на части, рассматривая движение каждого тела, входящего в систему, в отдельности.
Пример 4.15
Призма (тело 1) массы может скользить по идеально гладкой горизонтальной поверхности. В вершине призмы закреплена ось барабана лебедки (тело 2). Конец троса прикреплен к оси катка (тело 3), который катится без проскальзывания по боковой поверхности призмы (Рис. 4.15). Барабан лебедки и каток — сплошные однородные цилиндры одинаковой массы и одинакового радиуса . К барабану лебедки приложен постоянный вращающий момент . Определить движение системы, если в начальный момент времени она находилась в покое.
Система имеет две степени свободы. В качестве параметров, определяющих положение системы примем координату призмы и угол поворота барабана лебедки.
Рис. 4.15 |
Заметим, что внешние силы, приложенные к системе в целом, не имеют проекций на направление движения призмы (Рис. 4.15). Записывая теорему об изменении количества движения механической системы в проекциях на координатную ось ,
получаем:
|
|
где – скорость призмы, а – относительная скорость оси катка. Учитывая, что в начальный момент система находилась в покое, получаем:
Рис. 4.16 | Рис. 4.17 |
Дифференциальное уравнение вращательного движения для барабана лебедки имеет вид (Рис. 4.16):
или, учитывая, что и
Для катка запишем теорему о движении центра масс в проекциях на направление оси (вдоль наклонной плоскости) и дифференциальное уравнение вращения (Рис. 4.17):
Точка является мгновенным центром скоростей катка в его относительном движении. Учитывая, что и , получаем:
Исключая из системы уравнений , силы получаем:
Это уравнение после интегрирования при нулевых начальных условиях принимает вид:
|
|
Задача свелась к решению системы уравнений и . Получаем:
Пример 4.16
Каток массы радиуса катится без скольжения по горизонтальной поверхности под действием приложенного к нему постоянного вращающего момента . Трос, намотанный на боковую поверхность катка, сходит с него горизонтально и попадает на неподвижный блок массы и радиуса (Рис.4.18). К свободному концу троса привязан груз массы . Считая каток и блок сплошными однородными цилиндрами определить скорость оси катка . если в начальный момент времени система находилась в покое.
Рассматривая движение каждого из тел системы в отдельности, записываем: теорему о движении центра масс катка в проекциях на горизонтальное направление:
дифференциальное уравнение вращательного движения катка:
дифференциальное уравнение вращательного движения блока:
Рис. 4.18 |
и теорему о движении центра масс груза в проекциях на вертикальное направление:
|
|
Учитывая очевидные кинематические соотношения:
а также тот факт, что
получаем дифференциальное уравнение:
интегрируя которое при нулевых начальных условиях, находим:
Пример 4.17
Колесо скатывается без скольжения по наклонной плоскости, образующей угол с горизонтом (Рис. 4.19). К оси колеса привязан трос, переброшенный через неподвижный блок и прикрепленный к грузу , поднимающемуся по наклонной плоскости, образующей угол с горизонтом. В начальный момент система находилась в покое. Колесо и блок представляют собой сплошные однородные диски с массами и и радиусами и соответственно. Масса груза равна . Коэффициент трения между грузом и наклонной плоскостью равен . Определить скорость оси колеса, натяжение троса на участках и , реакцию оси блока .
Рассмотрим движение каждого из трех тел в отдельности. Силовые схемы представлены на Рис. 4.19.
Колесо совершает плоско-параллельное движение. Одну из осей координат направим вниз по наклонной плоскости (в сторону движения центра колеса). Дифференциальные уравнения движения имеют вид:
|
|
Груз движется поступательно:
Тело вращается вокруг неподвижной оси:
Рис. 4.19 |
Приведенную систему уравнений необходимо дополнить кинематическими соотношениями:
Поскольку масса троса не учитывается, то
Сила трения скольжения между грузом и опорной поверхностью определяется по формуле:
Для определения реакции оси блока используем теорему о движении центра масс (применительно к блоку ):
При решении полученной системы уравнений, прежде всего, необходимо определить скорость оси колеса. Используя уравнения и первое из уравнений , получаем:
Используя уравнения и третье из уравнений , получаем:
С учетом уравнений и второго уравнения , из получаем:
Складывая уравнения , получаем:
Из уравнения находим ускорение центра колеса:
Интегрируя по времени при нулевых начальных условиях, определяем скорость центра колеса:
Подставляя ускорение центра колеса в уравнения и , определяем натяжение троса на участках и :
Из уравнений определяем реакцию шарнира блока:
ЗАДАЧИ, РЕКОМЕНДУЕМЫЕ ДЛЯ РАЗБОРА В АУДИТОРИИ И ДЛЯ ЗАДАНИЯ НА ДОМ:
Из сборника задач И.В.Мещерского: 37.6; 37.9; 37.43; 37.44; 37.46; 37.50; 37.52; 37.56; 37.57; 37.58; 39.4; 39.6; 39.11; 39.13; 39.15; 39.19.
Из учебника «ТЕОРЕТИЧЕСКАЯ МЕХАНИКА - теория и практика»: комплекты СР-30; СР-31.
ПРАКТИЧЕСКОЕ ЗАНЯТИЕ № 5
Дата добавления: 2019-09-02; просмотров: 199; Мы поможем в написании вашей работы! |
Мы поможем в написании ваших работ!