Преобразование соединения резистивных элементов звездой в эквивалентное соединение треугольником и обратное преобразование
Соединение трех сопротивлений, имеющее вид трехлучевой звезды (рисунок 2.26, а), называется соединением «звезда» ( Υ ), а соединение трех сопротивлений так, что они образуют собой стороны треугольника (рисунок 2.26, б) — соединением «треугольник» ( ).
а) б)
Рисунок 2.26 – Схема соединения резистивных элементов звездой (а) и треугольником (б)
Расчет электрической цепи в ряде случаев может быть упрощен, если в ней заменить группу сопротивлений, соединенных звездой эквивалентным треугольником или наоборот.
Формулы преобразования звезды в эквивалентный треугольник имеют вид
R | = R | + R | + | R a R b | , | R | = R | + R | + | R b R c | , | R | = R | + R | + | R a R c | . (2.60) | |
ab | a | b | R c | bc | b | c | R a | ac | a | c | R b | |||||||
Для обратного преобразования треугольника в эквивалентную звезду используют формулы
R a = | R ab R ac | , | R b = | R ab R bc | , | R c = | R ac R bc | .(2.61) | |
R ab + R bc + R ac | R ab + R bc + R ac | R ab + R bc + R ac | |||||||
45
Примечание –Преобразования,определяемые формулами(2.60)и(2.61),являются эквивалентными в том смысле, что при одинаковых значениях потенциалов одноименных точек « a », « b » и « c » треугольника и звезды (рисунок 2.26) подтекающие к этим точкам токи в обеих схемах также одинаковы.
|
|
Преобразование параллельного соединения ветвей с источниками ЭДС и источниками тока
Если в сложной электрической цепи имеются одна или несколько групп параллельно соединенных ветвей с источниками ЭДС и источниками тока (рисунок 2.27, а), то анализ такой цепи можно значительно облегчить путем замены
каждой группы параллельных ветвей одним источником с эквивалентной ЭДС E * иэквивалентным внутренним сопротивлением R * (рисунок 2.27, б).
а) б)
Рисунок 2.27 – Замена группы параллельных ветвей (а) эквивалентным источником ЭДС (б)
Параметры E * | и | R * эквивалентного источника ЭДС рассчитываются согласно | ||||||||||||||
формулам | m | p | ||||||||||||||
∑ | E k g k + | ∑ | J k | n | 1 | |||||||||||
E * | = | k =1 | k =1 | , | g * = | ∑
| g k , | R * = | , | (2.62) | ||||||
g * | g * | |||||||||||||||
k =1 |
где g k = 1 R k ( k =1,n ) —проводимости ветвей с сопротивлениями R k .
Примечание –В формулах(2.62)со знаком«+»берутся те ЭДСE kи те токиисточников J k , которые направлены к тому же узлу, что и эквивалентная ЭДС E * . В
противном случае ЭДС E k | и токи J k берутся со знаком «–». | |||||
Для группы параллельных ветвей, изображенных | на рисунке 2.27, а, | |||||
эквивалентная ЭДС равна: | − E1g1− J2+ E3 g3+ J4 | |||||
E * = | , g * = g + g | 3 | . | |||
g * | 1 | |||||
Преобразование последовательного и параллельного соединения источников энергии
Последовательно соединенные источники ЭДС (рисунок2.28,а)можно заменить одним эквивалентным источником с ЭДС
n | |
E * =∑E k . | (2.63) |
k =1
46
а) б)
|
|
Рисунок 2.28 – Замена последовательного соединения источников ЭДС (а) и параллельного соединения источников тока (б) эквивалентными источниками
Параллельно соединенные источники тока (рисунок2.28,б)также можнозаменить одним эквивалентным источником с током
J *
n
=∑J k .
(2.64)
k =1
Примечания
1 Выбор знаков у ЭДС
E k
и токов источников
J k
в формулах (2.63) и (2.64)
производится по тому же правилу, что и в формулах (2.62), т.е. при совпадении направлений E k и J k с направлениями соответствующих эквивалентных ЭДС E * и
токов J * эти величины берутся со знаком «+»; при несовпадении указанных направлений — со знаком «–».
2 Последовательное соединение различных источников тока, а также параллельное соединение различных источников ЭДС недопустимо в схемах замещенияэлектрических цепей, так как противоречит законам Кирхгофа. По этой же причине не допускаются соединения, приводящие к схемам с контурами только из источников ЭДС, и с узлами, в которых сходятся ветви только от источников тока.
Дата добавления: 2019-07-15; просмотров: 230; Мы поможем в написании вашей работы! |
Мы поможем в написании ваших работ!