Порядок расчета электрической цепи методом контурных токов
1) Обозначить на схеме цепи действительные токи в ветвях и произвольно выбрать их положительные направления.
2) Выбрать n = p − m − k +1 независимых контуров электрической цепи и произвольно задаться направлением контурных токов в них.
3) Для каждого выбранного контура относительно протекающих в его ветвях контурных токов составить уравнение по 2-му закону Кирхгофа. При этом положительное направление обхода контура полагать совпадающим с направлением соответствующего контурного тока.
4) Решить полученную систему уравнений относительно неизвестных контурных
токов.
5) Действительный ток в каждой ветви определить как алгебраическую сумму контурных токов, замыкающихся через эту ветвь. При этом те из контурных токов, направления которых совпадут с направлением действительного тока, войдут в указанную алгебраическую сумму со знаком «+», в противном случае — со знаком «–».
Схема цепи, изображенная на рисунке 2.16, имеет n = 2 независимых контура, в
которых циркулируют два контурных тока: I11 | — контурный ток 1-го контура и I22 — | ||||||||||||||
контурный ток 2-го контура. Эти токи являются решением системы уравнений | |||||||||||||||
( R1+ R2 | + R4)I11− R2 I22= E1+ E2; | (2.33) | |||||||||||||
− R I | 11 | +( R | + R | + R )I | 22 | =−E | 2 | − E . | |||||||
2 | 2 | 3 | 5 | 3 | |||||||||||
Действительные токи I1 , | I2, | I3 | ветвей (см. рисунок 2.16) определятся линейными
| ||||||||||||
комбинациями контурных токов: |
33
I1= I11, I2= I11− I22, I3=−I22.
Рисунок 2.16 – Схема, иллюстрирующая применение метода контурных токов
Обобщая систему уравнений (2.33) на случай электрической цепи с произвольным количеством независимых контуров n , можно получить следующую систему для определения контурных токов I11 , I22 , … , I nn :
R11I11+ R12 I22+K+ R1n I nn = E11; | |||||||||||||
R21I11+ R22 I22+K+ R2n I nn = E22; | (2.34) | ||||||||||||
............................................... | |||||||||||||
R n1I11+ R n2 I22+K+ R nn I nn = E nn . | |||||||||||||
Здесь R kk ( k = | ) — | собственное | (полное) | сопротивление k - го | контура, | ||||||||
1,n | |||||||||||||
R km ( k ,m = | и k ≠ m ) — сопротивление связи | контуров с | номерами | k и m | |||||||||
1,n | |||||||||||||
(сопротивление смежной ветви), E kk ( k = | ) — контурная ЭДС k - го контура. | ||||||||||||
1,n | |||||||||||||
Так, например, в системе уравнений (2.33) контурные сопротивления
| R11 и R22 | ||||||||||||
равны: R11 = R1 + R2 + R4 , | R22= R2+ R3+ R5;сопротивления | связи: | R12=−R2, | ||||||||||
R21=−R2;контурные ЭДС: | E11= E1+ E2, | E22=−E2− E3. | |||||||||||
Система контурных уравнений (2.34) может быть представлена в матричной | |||||||||||||
форме: | RI = E , | (2.35) | |||||||||||
где R — квадратная матрица сопротивлений цепи порядка n , I | — матрица-столбец | ||||||||||||
искомых контурных токов, E — матрица-столбец контурных ЭДС, причем |
R11
R
R =21
M
R n1
R12 | K R1n | I11 | E11 | ||||||
R22 | K R2n | , | I = I22 | , | E = E22 | . | |||
M | |||||||||
MM | M | M | |||||||
R n2 | KR nn | I nn | E nn |
Решение матричного уравнения (2.35) определяет равенство | |
I = R -1 E , | (2.36) |
где R -1 — матрица обратная к R .
Решение системы уравнений (2.34) можно также записать и через определители, т.е. на основании метода Крамера:
34
E11 | R12 | K R1n |
|
|
| R11 | R12 | K E11 |
| |||||||||||||||
I11
| = | 1 | E22 | R22 | K R2n | , K , I nn = | 1 |
|
| R21 | R22 | K E22 |
| . | (2.37) | |||||||||
M | M | M | ||||||||||||||||||||||
M | M | M | M | M | ||||||||||||||||||||
Символом | E nn | R n2 | K R nn | R n1 | R n2 | K E nn | ||||||||||||||||||
здесь обозначен | главный | определитель | системы | алгебраических | ||||||||||||||||||||
уравнений (2.34) (определитель матрицы R ): | ||||||||||||||||||||||||
R11 | R12 | K R1n | ||||||||||||||||||||||
= det R= | R21 | R22 | K R2n . | (2.38) | ||||||||||||||||||||
M | M | MM |
R n1 R n2K R nn
Формулам (2.37), (2.38) можно придать более компактную форму, если разложить числитель каждой из дробей (2.37) по элементам столбца, в котором собраны значения контурных ЭДС:
|
| I kk = E11 | 1k | + E22 | 2k | +K + E nn | nk | ,
| (2.39) | |||||||||
где | mk ( m = | ) — алгебраическое дополнение элемента R mk | определителя (2.38): | |||||||||||||||
1,n | ||||||||||||||||||
mk = (−1)m+k | * mk . | (2.40) | ||||||||||||||||
Здесь | * | обозначает минор элемента R mk , | т.е. | определитель, | полученный | из | ||||||||||||
mk | ||||||||||||||||||
вычеркиванием его m - й строки и k - го столбца. | ||||||||||||||||||
Примечания | R kk >0контура с номером k | равно сумме всех | ||||||||||||||||
1 Собственное сопротивление | ||||||||||||||||||
сопротивлений, образующих этот контур. | ||||||||||||||||||
2 Сопротивление связи | R km | ( R km = R mk ) | равно | алгебраической | сумме |
сопротивлений, включенных в ветвь, являющуюся общей для контуров с номерами k и m .Эту величину в системе уравнений(2.34)записывают со знаком«+»,еслинаправления контурных токов I kk и I mm , замыкающихся через рассматриваемую ветвь,
совпадают. В противном случае сопротивлению R km приписывают знак «–». Если контуры k и m не имеют общих ветвей, сопротивление связи R km = 0 .
3 Контурная ЭДС E kk контура с номером k равна алгебраической сумме всех
ЭДС, присутствующих в этом контуре, причем со знаком «+» берутся те из них, направления которых совпадают с направлением обхода контура k (с направлением контурного тока I kk ). В противном случае входящие в E kk ЭДС берутся со знаком «–».
4 В системе уравнений (2.34), а также в эквивалентном ей матричном уравнении (2.35) предполагается, что источники энергии заданы в виде источников ЭДС. Если же по условию задачи часть источников будет задана в виде источников тока, то перед началом расчета их целесообразно преобразовать в эквивалентные источники ЭДС согласно формулам (2.10).
Принцип и метод наложения
Метод наложения позволяет определить токи в ветвях электрической цепинепосредственно по закону Ома. Этот метод основан на принципе наложения (или
35
суперпозиции),суть которого состоит в том,что ток в любой ветви линейнойэлектрической цепи, содержащей несколько источников ЭДС, можно рассматривать как алгебраическую сумму частичных токов, созданных в этой ветви действием каждой ЭДС в отдельности.
Дата добавления: 2019-07-15; просмотров: 465; Мы поможем в написании вашей работы! |
Мы поможем в написании ваших работ!