Годовое изменение параметров Земли 21 страница



Из формулы Лебедева следует, что длина волны эфира (вакуума) изменяется при переходе из одной области пространства атома в другую (т.е. при изменении радиу­са орбиты электрона). И это изменение есть следствие соответствующего изменения плотности пространства, сопровождающееся пропорциональным изменением как орбитальной скорости электрона, так и скорости света с разницей, равной постоянной тонкой структуры a . И, следовательно, фотоны, движущиеся вблизи поверхно­сти ядра атома (например, на расстоянии а – 10-14 см) будут иметь скорость большую, чем скорость в вакууме. Покажем это:

аv2 =0,529·10-8·(2,188·108) = 2,53·108 = Å,

отсюда:

с = a Ö(Å / a ') = 137,04Ö2,53·108/10-14 = 2·1012 см/сек.

Скорость света вблизи поверхности ядра 20 млн. км/сек. и превышает ее же в эфире на два порядка. Это превышение может быть зарегистрировано различными прибо­рами (например, на синхрофазотроне) и не фиксирова­лась она только потому, что такая скорость запрещена постулативно и никто не пытался поставить экспери­мента по проверке постулата. (Имеется информация, что еще большая скорость – 90 млн. км/сек зарегистрирована учеными Принстонского университета в 2000 г.)

Поскольку уравнение расчета длины волны вакуума одно для всех элементов и их изотопов то можно пред­положить, что каждый элемент и изотоп имеют свой ра­диус боровской орбиты и вычислить его по (6.23) для RН, RД, RТ:

аН = 1/4a p Rн = 5,2946544·10-9 см;

аД = 5,2932151·10-9 см;

аТ = 5,2927278·10-9 см.

Таким образом, радиус атома водорода ан = 5,2946544·10-9 см уже в четвертом знаке отличается от теоретического радиуса первой боровской орбиты аb = 5,291775·10-9 см, а, следовательно, и находящийся на этой орбите электрон будет иметь иную величину пара­метров, включая скорость его движения по орбите.

Так как величина радиусов боровской орбиты водоро­да и его изотопов различна, то и радиусы орбит элек­тронов и их параметры, так же как и усредненные пара­метры радиусов ядер, будут различными. Зная, что поверхность ядра водорода лежит на расстоянии к65 от «первого» радиуса, определим радиус ядер данных эле­ментов:

rн = 1,5904537·10-15см;

rд = 1,5900213·10-15 см;

rт = 1,5898751·10-15см.

Естественно, что это усредненные, чисто теоретиче­ские радиусы. Аналогично можно вычислить и про­странственное распределение электронных орбит в ато­ме и по ним рассчитать переходы электронов с орбиты на орбиту и спектральные длины волн испускаемых фо­тонов. Однако для нахождения этих длин радиусы орбит определять не обязательно. Можно обойтись и без урав­нения [142], определяющего длину спектральных линий:

l/l 21 = R ¥(1/n12 - 1/n22).                                 (6.24)

Это уравнение получено из условия целочисленного квантования и отображает испускание фотонов электро­нами не со всех электронных орбит, а только с части их, начиная с некоторой случайной 1. И например, у водорода эмпириче­ски фиксируется, почти на поря­док больше спектральных линий, чем то количество, ко­торое объясняется теоретически.

Поскольку уравнение (6.16) определяет пошаговый порядок вычисления спектральных линий каждого эле­мента, а длина шага, есть половина длины стоячей вол­ны, образуемой атомом, то и количество спектральных линий, которые могут быть испущены каждым элемен­том таблицы Менделеева, исчисляется от многих тысяч до десятков тысяч. Фактически наблюдается только не­которая часть из них. Это вызвано тем, что большая часть спектра испускания находится в глубоком ульт­рафиолете, другая часть еще не отождествляется с элементами, которыми она испускается, третья ис­пускается изотопами и не отделена от линий, испус­каемых элементами (так, например, в водородной серии Лаймана присутствует линия дейтерия. А серии Бальме­ра, Пашена и последующие, похоже, водородом не испускаются). И главное ¾ сами спектральные линии ис­пускаются элементами во множестве физических взаимодействий, а приборно замеряются с точной фик­ сацией элемента испускания всего несколько видов (в пламени, разрядный, искровой, вероятно плазменный, от звезд ¾ вот, пожалуй, и все) и в очень узкой полосе разрежения, в основном атмосферного. Наконец, от­ сутствует теория построения структуры испускания спектральных линий элементами, а существующая квантовая модель не может считаться удовлетвори­тельной уже потому, что не обеспечивает расчета спектральных линий даже такого всесторонне изучен­ ного элемента, как водород.

Рассмотрим возможность построения структуры спек­тральных линий водорода не квантовыми методами. Рассмотрение начнем с анализа структуры наиболее известных серий спектральных линий водорода: серий Лаймона, Бальмера, Пашена, Брекета и Пфунда. Серий эти являются в некоторой степени классическими, поскольку рассчитываются методами квантовой механики по обобщенной формуле [148]:

w = R ¥(1/m2 - 1/n2),                                       (6.25)

где w - частота излучаемого фотона, R ¥ - «постоянная» Ридберга, m - 1, 2, 3,..., п - т + 1.

И считается, что полученные по формуле (6.25) спек­тральные линии относятся именно к водороду, охваты­вают все его линии, а сами серии являются как бы спектроотображением наличия водорода в структуре то­го элемента, в котором встречается хотя бы несколько линий данных серий. К тому же все они давно уже за­фиксированы спектроскопическими методами.

И все же есть достаточно веские основания для со­мнения в истинности таких представлений. Можно по­казать теоретически, что многие линии данных спектров (кроме линий серии Лаймана) не входят в структуру системы линий, образуемых в результате испускания фотонов атомом водорода. Построим таблицу всех пяти спектральных линий водорода (табл. 26) с использова­нием коэффициента Ридберга R ¥ = 106677,6 и квадрата коэффициента темперированной секунды музыкального ряда k = 1,0594... . Отметим, что две спектральные ли­нии серии Лаймана с длиной волны l = 1215,67 и l ' = 1026,02 при умножении на коэффициенты: 4; 2,2449241; 1,7817974; 1,58740105 дают последовательно длины волн линий серий Бальмера, Пашена, Бреккета, Пфунда:

Сер.        Сер.             Сер.               Сер.         Сер.

Лаймана Бальмера     Пашена        Бреккета    Пфунда

1,216·10-5х4=4,863·10-5х2,245=1,092·10-4х1,762=1,954·10-4х1,587 = 3,088·10-4.

1,026·10-5х4=4,104·10-5х2,245=9,213·10-5х1,762=1,642·10-4х1,587 = 2,508·10-4.

(В табл. 26 указаны стрелками.)

Процессы последовательного сквозного перехода ве­личин спектральных линий из одной серии в другую при умножении на коэффициенты, являющиеся степенью одного и того же иррационального числа k = 1.0594... темперированной секунды музыкального ряда. Квадрат k2 = (1,0594,..)2 = 1,1224... похоже, определяет шаг попе­речной волны, в узлах которой и располагаются электроны числа: 4 = (1,12246)12; 2,2449241 = (1Д2246)7; 1,7817974 = (1.12246)5; 1,58740105 = (1,12246)4,…      и так далее ..., которые на сегодня не замечены в квантовой механике, случайностью быть не могут и отображают, по всей видимости, такую взаимосвязь между всеми ли­ ниями серий, при которой наличие любой линии в спек­тре свидетельствует о существовании смежных, через коэффициенты, линий и в других сериях. А, следователь­но, серии спектральных линий водорода, занесенные в табл.26, по меньшей мере не полны. И если проводить деление всех уже известных линий названных серий, начиная с серии Пфунда, на соответствующие коэффи­циенты, то в столбце каждой последующей серии поя­вятся новые спектральные линии, которые в настоящее время не отождествляются с водородом и будут обна­ружены при анализе уже имеющихся спектрограмм. Но все же основное заключается в том, чтобы понять, ли­нии каких элементов включают в себя серии от Бальмера до Пфунда и почему квантовая механика допускает возможность совмещения в одной серии линий спек­тров, относящихся к другим элементам или изотопам.

Подчеркну, что величина темперированной секунды есть одна двенадцатая степень от числа 2. И в своем степенном возрастании секунда проходит все числа на­турального ряда таким образом, что величина образуе­мых ею чисел близка к числам натурального ряда. Сле­довательно, при знании радиуса любой из орбит атома, последнюю можно обозначить номером 1, что обуслов­ливает нахождение радиусов некоторых других орбит, кратных степени коэффициента k и потому совпадаю­щих с числами натурального ряда, а по ним и многих спектральных линий данного элемента. Именно включе­ ние в «постоянную» Ридберга теоретического радиуса боровской орбиты электрона, совпадающей с точно­ стью до четвертого знака с фактическим радиусом од­ ной из электронных орбит атома водорода и обуслови­ ло выявление части спектра водорода в виде спектральных серий, той части, которая соответст­вовала степени чисел натурального ряда и потому ока­залась как бы подтверждением квантовой структуры расположения орбит в атоме. Для других элементов такое совпадение отсутствует, а потому и не удается теоретическое построение спектральных линий этих элементов.

Рассмотрим таблицу спектральных линий от Бальмера до Пфунда, полученную расчетом по формуле (6.16) с использованием коэффициента k = 1,12246... и коэффи­циента Ридберга, равного 109677,5 (табл. 26).

 

Таблица 26

Таблица 27

Серия Серия Серия Сертия Серия
Лаймана Бальмера Пашена Бреккета Пфунда
3112,9 Ü 12451Ü 27953 Ü 49807 Ü 79064
2463,9 Ü 9855,8 Ü 22125 Ü 39423 Ü  
2077,9 Ü 8311,6 Ü 18659 Ü    
1938,8 Ü 7755,2 Ü 17409 Ü 31020 Ü 49242
1644,1 Ü 6576,5 Ü      
1641,2 Ü 6564,7 Ü 14737 Ü 26258 Ü  
1511,6 Ü 6046,6 Ü 13547 Ü 24186Ü 38394
1410,41 Ü 5641,6 Ü 12665 Ü    
1368,4Ü 5473,6 Ü 12288 Ü 21894 Ü  
1330,8 Ü 5323,2 Ü 11950 Ü 21293 Ü 33800
1215,6 Ü 4862,5 Ü 10916 Ü 19450 Ü 30876
1137,4 Ü 4549,8 Ü 10214 Ü 18189 Ü  
1133,0 Ü 4532,0 Ü 10074 Ü    
1082,2 Ü 4328,7 Ü 9717,8 Ü 17315 Ü  
1060,5 Ü 4242,2 Ü 9523,5 Ü    
1026,0 Ü 4104,0 Ü 9213,3 Ü 16416 Ü 25081
1000,6 Ü 4000,6 Ü 8981,2  Ü    
994,75 Ü 3979,0Ü      
972,52 Ü 3890,1 Ü      
959,35 Ü 3837,4 Ü      
949,13  Ü 3796,5 Ü      

 Покажу, опираясь на длины волн табл.26, какие спек­тральные линии, отсутствующие в современных спра­вочниках, образуются посредством деления длин сери­альных линий на коэффициенты: 4, 2,2449..., 1,7817..., 1,5874... и т.д. и могут быть обнаружены (табл. 27) при анализе спектров водорода. В сериях табл. 27 полужир­ным шрифтом обозначены длины линий всех известных серий, а простым, те из линий, которые в настоящее время не относятся к спектру водорода.

Вернемся к структуре атома и совокупности стоячих волн, определяющих взаимодействие ядра с электрона­ми, входящими

в состав атома. Собственная пульсация ядра возбуждает в области его поверхности возникнове­ние волн разрежения и сжатия эфира. Возникающая объемная волна имеет два определяющих параметра: продольную и поперечную длину волны. Продольная длина волны l пропорциональна расстоянию от центра ядра до его поверхности, т.е. радиусу атома а, и опреде­ляется произведением; l = 2p а.

Аналогично продольная длина n-й волны равна: l n = 2p аn. Особенность продоль­ной волны в том, что она имеет неизменяемую по длине плотность и в момент возникновения отделяется от по­верхности ядра, движется, удлиняясь к периферии ато­ма. Практически в любом месте она представляет собой длину круга единой плотности, не имеющего попереч­ного направления. Вот это поперечное направление, оп­ределяемое удлинением радиуса ядра, и становится «ис­тинной» длиной волны. Истинной потому, что именно в этом направлении происходит чередование сжатий и разрежений эфира, т.е. происходят те качественные из­менения пространства, которые и образуют волну. (На­звание «истинное» дано для того, чтобы не было ассоциации с современным представлением поперечной волны.)  Но двигаются они не одни. Навстречу им от других ядер в том же пространстве эфира двигаются истинные волны от окружающих ядер, имея ту же самую длину волны, амплитуду и фазу. (Если параметры волн не сов­падут по количественной величине, то такие ядра пере­мещаются относительно друг друга до тех пор, пока не будет достигнуто совпадение этих параметров.) В ре­зультате сложения движущихся навстречу друг другу сжатий — разрежений эфира все межъядерное про­странство «расчерчивается» стоячими волнами с чере­дующимися узлами и пучностями. То есть само про­странство как бы квантуется стоячими волнами строго определенной поперечной длины, равной через узел длине двух несимметричных полуволн (l р - ради­альная, рис. 82 ).

Отмечу, что движение поперечных волн происходит в пространстве изменяемой плот-ности эфира и потому гео-метрическая длина волны l р, находящейся ближе к поверх-ности ядра, будет меньше длины волны l р1 нахо­дящейся далеко от Рис. 82.                                ядра (эффект изменения плотности пространства), хотя физическая длина их останется не­изменной.

На сегодняшний день способов определения длины истинной волны, похоже, не найдено. Однако можно полагать, что

длина эта пропорциональна темпериро­ванной секунде k = 1,05964... гармоничной русской мат­рицы, и квадрат этой секунды k 2 = 1,122462... есть та ве­личина, на которую изменяется радиус ядра D R при пульса-ции, и это изменение становится длиной попе­речной волны. (Однако полной уверенности в этом еще нет и не исключено, что именно коэффициент k , а не его квадрат определяет полную длину истинной волны. То­гда ее приведенный радиус равен: аn = l n /2p). А истин­ной волны вычисляется по формуле:

l = аnkn - а.                                                   (6.26)

Найдем величину l n, начиная, например, от боровской орбиты.

Длина полуволны от боровской орбиты во вне равна:

абk = 5,292·10-9·1,059463... = 5,6067·10-9 см,

l 2 /2 = ао - абk = 3,1468·10-10 см.

Аналогично можно рассчитать длину истинной волны в любой области атома. Она разделяется узлом на две части. Узел это та область пространства атома, ко­торую может занимать, а может не занимать («пус­ той» узел) один из электронов атома (возможно, не­сколько?). Таким образом, узлы волн «квантуют» пространство электрона пропорционально k, «созда­ вая» зону орбитального «обитания» электронов. Воз­можность перемещения электронов на другие орбиты ограничена их собственными свойствами, в первую оче­редь энергией, частотой самопульсации, и пучностями, отделяющими один узел от другого. Эта возможность, похоже, реализуется только в двух случаях, когда изме­нение свойств электрона медленно передвигает его че­рез зону пучности в зону другого узла и он, передвига­ясь, совершает «малый» скачок без испускания кванта, и когда плотность тела электрона превышает порог пере­хода узла (т.е. плотностный порог от a к a '), и происхо­дит испускание фотона «большим» скачком (переход с орбиты на орбиту).

В этом случае электроны, достигнув порога a ' (порога четырехмерной плотности), испускают четырехплотностный фотон, и, оставляя тем самым свою «разрыхлен­ную» трехмерную плотность a , перемещаются (точнее «загоняются» напряженностью ядра) на более близкую к ядру орбиту, на ту, где полностью «восстанавливается» их трехмерностность пропорционально коэффициенту Ридберга. Вернемся к нему (6.19) и рассмотрим составляю­щую его структуру:

R ¥ = 1/4p a аб = 1/2a l .                                          (6,27)

Из (6.27) ясно, что испускание фотона есть следствие достижения электроном данной орбиты предельной плотности трехмерного состояния 2a (Возможно об­разование внутри электрона трехмерной плотности не­коего керна плотности четырехмерной.) «Сосущество­вание» двух тел различной плотности нарушается, и тело четырехмерной плотности (керн), покидая элек­трон, улетает в виде фотона за пределы атома, а «об­легченный» по плотности электрон перемещается на ту орбиту, которая пропорциональна его вновь «на­бранной» плотности и установившейся длине волны. В этом процессе важно то, что фотон вылетает до начала перемещения электрона на новую орбиту. Именно это обстоятельство сужает ширину спектральной линии фо­тона.


Дата добавления: 2018-11-24; просмотров: 37; ЗАКАЗАТЬ РАБОТУ