Годовое изменение параметров Земли 19 страница
Имея представление об искусственном возникновении целочисленности орбитального квантования и об отсутствии в природе «фундаментальных постоянных», попробую предложить иную систему функционирования электронных орбит в атомах.
Отмечу, что самым важным результатом использования целочисленного квантования становится, по-видимому, представление о том, что орбитальные парамет ры движения электрона в атоме изменяются в соответствии с определенными, надо полагать, есте ственными коэффициентами; функции которых и подменялись степенями целочисленных номеров орбит.
В главе 2 и в работе [62] показано, что все параметры любой физической системы связаны между собой естественными качественными коэффициентами значимостей золотого множества. Эти коэффициенты входят базисным столбцом в гармоничную русскую матрицу. Основу их составляет малая секунда темперированного музыкального ряда, иррациональное число ¾ 1,059463...... И каждое физическое свойство как бы содержит в себе степень данного числа как элемент качественной связи с другими свойствами. Именно качественные связи ме жду свойствами и обусловливают существование ме тода размеренности в физике. Поэтому, основываясь на естественных связях качественных значимостей, предлагается построить систему взаимозависимостей параметров орбит в атоме.
Отмечу также, что в природе, на всех уровнях, отсутствуют неизменные, самотождественные тела и свойства, а потому качественные значимости придают всем количественным величинам элементарных параметров макро- и микромира статус взаимосвязанных перемен ных величин.
|
|
Руководствуясь этими соображениями, составим табл. 24 изменения параметров орбит электронов в атоме. Столбцы ее открываются индексами тех же параметров, которые наличествуют в табл. 23, а их количественные величины в первой строке в точности (кроме Е) соответствуют первой строке табл. 23.
Под индексами параметров электронных орбит в нулевую строку табл. 24 заносим их качественные значимости из главы 2. Эти значимости выполняют по столбцам табл. 24 функции степенных коэффициентов, обеспечивающих изменение величины соответствующего параметра электрона при переходе его с одной орбиты на другую. А потому показатель степени у значимостей одной строки таблицы оказывается одинаковым.
Данная методология до некоторой степени повторяет методологию Бора, но исключает стационарные орбиты, а вместе с ними и определяющую роль целочислен ной нумерации, которую заменяют качественные значимости ¾ коэффициенты системной взаимосвязи вещественных параметров.
|
|
Продолжим построение табл. 24, опираясь на числа золотого множества качественные значимости физических параметров. Данные второй строки получаем умножением цифр параметров первой строки на величии их качественной значимости из нулевой строки, и полученный результат подставляем в тот же столбец второй строки.
Это умножение фиксирует переход электрона с первой боровской орбиты на вторую, отстоящую от первой на величину значимости радиуса атома 1,2598 а (механизм перехода в данном случае нас не интересует). Переход может произойти тогда, когда количественная величина всех свойств электрона изменится на свою качественную значимость и сохранится в неизменности степенная система их взаимосвязей. Можно предположить, что квантование орбит электронов в атоме обусловливает ся взаимосвязью качественных значимостей свойств, проявляющейся в системе иррациональных чисел золотого множества, и поэтому невозможно частичное или постепенное изменение свойств и их связей. Либо качественная связь между свойствами на данной орби те имеется и она пропорциональна их значимостям, либо её нет и тогда все связи данного уровня разрываются и электрон переходит на другую орбиту, на которой эта пропорциональность связей восстанавливается. Значимости как целые иррациональные величины связанности между свойствами, сохраняются всегда, а потому они все равнозначны и неделимы в физических и математических процессах. Если теперь в уравнения (6,13) подставить вместо индексов величину соответствующих параметров да второй строки, то получим точные величины (?). Подстановка этих же параметров в уравнения (6.14) также оставит неизменной их cоnst . Таким образом, с перехо дом электрона с первой орбиты на вторую, пропорцио нально значимости расстояния, параметры всех ос тальных свойств изменили свою количественную величину на коэффициент своей значимости.
|
|
Третью строку (параметры третьей орбиты) строим аналогично второй, умножая величину параметров второй строки каждого столбца на его качественную значимость. И, снова подставляя в уравнения (6.13) вместо индексов их количественную величину из тpeтьeй стpоки, получаем const так же как и по уравнениям (6.14).
Повторяем построение для четвертой, пятой, шестой и седьмой строк, получая по параметрам каждой из них по уравнениям (6.13) постоянную (?) или по (6,14) const .
Седьмая строка по параметрам радиуса (столбец 3), скорости (столбец 9), приведенной частоты (столбец 12), частоты (столбец 11) практически совпадает с аналогичными величинами второй строки атома Бopа. А это означает, что в его модели отсутствуют промежуточные ор биты, а сами параметры обладают, хотя и в неявной форме, качественными значимостями.
|
|
Продолжая построение таблицы, находим, что десятая её строка по параметрам а10, v1 0 u 10 соответствует третьей строке модели Бора, тринадцатая строка ¾ четвертой, пятнадцатая ¾ пятой, семнадцатая, восемнадцатая, девятнадцатая ¾ шестой, седьмой, восьмой и т.д. строкам модели Бора. Нумерация строк табл. 23 приведена в столбце 2 табл. 24. Повторюсь, что остальные параметры мoдeли Бора, m , e , f , с, постулируются неизменными и потому связаны с переменными свойствами не физическими зависимостями, а только математическим формализмом орбитального квантования. В табл. 24 они являются величинами переменными, изменяющимися от орбиты к орбите на величину своего коэффициента значимости.
Закончив построение табл. 24, проведем проверку полноты и совместимости величин её параметров по критерию вурфных отношений. Сразу же отмечу, чтопоскольку возрастание величин параметров электрона по всем столбцам табл. 24 происходит на величину качественной значимости 1,2599... в степени n и сопровождaeтся возрастанием значимостей остальных параметров на ту же степень п, то по вурфным отношениям полнота столбцов соблюдается.
Наличие в табл.24 столбцов с восходящими от базисной 1 параметрами (столбцы 3, 4, 5) и с нисходящими (остальные) обусловливает возможность как «сплошной» (по всем параметрам), так и выборочной проверки их совместимости. Проверим, например, совм ecm им ocm ь параметров восходящих рядов по стро кам 1 ,2, 3, 16,17,18, и по тем же строкам 3, 4, 5.
W31(0,5292; 2,760; 5,273) = 1,117; W316 = 1,299,
W32(0,6667; 3,121; 5,586) = 1,127; W317 = 1,308,
W33(0,8400; 3,503; 5,918) = 1,137; W318 = 1,314.
Таким образом, восходящие параметры таблицы 24 не имеют скачков, изменяются достаточно монотонно и в пределах принятой точности совместимы по строкам. Проведем по тем же строкам анализ столбцов 9, 12,13:
W 91 = 1,110; W 92 = 1,133; W 93 = 1,159.
W916 = 1,573; W 917 = 1,589; W918 = 1,603.
И по этим столбцам скачки отсутствуют и наблю дается относительно монотонное изменение вурфного коэффициента, а следовательно, соблюдается и со вместимость по строкам. И можно полагать, что квантование орбитального момента атома на основе качественной значимости гармоничного ряда золотых пропорций не обладает внутренней противоречивостью, а поэтому электроны на всех орбитах двигаются по одним и тем же законам.
Выскажу самые общие соображения, вытекающие из анализа двух моделей квантования электронных орбит, отображаемых табл. 23 и 24:
Обе модели существуют в рамках определенных граничных условий. Однако, если в табл. 24 отображена модель, у которой граничные условия являются внешними, не постулируемыми, коэффициентами значимости, связывающими воедино изменение всех свойств тел макро- и микромира, то табл. 23 описывает структуру атома исключительно постулируемыми граничными ус ловиями. Только совпадением коэффициентов-радиусов последовательности некоторых орбит атомов водорода с целыми числами, отсчитываемыми от боровской орбиты, послужило основанием для постулирования целочисленного квантования орбитального момента. Именно это обстоятельство обеспечивает
Таблица 24
a | G | с | f | e | m | V | R | CO | V | E | ||
0 | 1,26 | 1,122 | 0,891 | 1,059 | 0,944 | 0,891 | 0,891 | 0,794 | 0,707 | 0,707 | 0,707 | |
1 | 2 | 3 | 4 | 8 | 5 | 6 | 7 | 9 | 10 | 11 | 12 | 13 |
1. | 1. | 0,529 | 2,780 | 2,998 | 5,273 | 4,803 | 9,110 | 2,188 | 1,097 | 4,134 | 6,580 | 4,360 |
2. | - | 0,667 | 3,121 | 2,671 | 5,586 | 4,534 | 8,116 | 1,949 | 0,871 | 2,923 | 4,653 | 3,083 |
3. | - | 0,840 | 3,503 | 2,379 | 5,919 | 4,279 | 7,230 | 1,736 | 0,691 | 2,067 | 3,290 | 2,180 |
7. | 2. | 2,117 | 5,560 | 1,499 | 7,457 | 3,386 | 4,555 | 1,094 | 0,274 | 0,517 | 0,822 | 0,545 |
8. | - | 2,667 | 6,241 | 1,335 | 7,900 | 3,206 | 4,058 | 0,974 | 0,218 | 0,365 | 0,582 | 0,385 |
9. | - | 3,360 | 7,006 | 1,190 | 8,370 | 3,026 | 3,615 | 0,868 | 0,173 | 0,258 | 0,411 | 0,272 |
10. | 3. | 4,233 | 7,864 | 1,060 | 8,868 | 2,856 | 3,221 | 0,773 | 0,137 | 0,183 | 0,291 | 0,193 |
11. | - | 5,334 | 8,827 | 0,944 | 9,395 | 2,696 | 2,869 | 0,689 | 0,109 | 0,129 | 0,205 | 0,136 |
12. | - | 6,270 | 9,907 | 0,841 | 9,954 | 2,544 | 2,556 | 0,614 | 0,086 | 0,091 | 0,145 | 0,096 |
13. | 4. | 8,467 | 11,12 | 0,749 | 10,54 | 2,402 | 2,277 | 0,547 | 0,069 | 0,065 | 0,103 | 0,068 |
14. | - | 10,67 | 12,48 | 0,668 | 11,17 | 2,267 | 2,029 | 0,487 | 0,054 | 0,046 | 0,073 | 0,048 |
15. | 5. | 13,44 | 14,01 | 0,594 | 11,84 | 2,140 | 1,808 | 0,434 | 0,043 | 0,033 | 0,051 | 0,034 |
16. | - | 16,93 | 15,73 | 0,530 | 12,54 | 2,019 | 1,610 | 0,387 | 0,034 | 0,023 | 0,036 | 0,024 |
17. | 6. | 21,33 | 17,65 | 0,472 | 13,29 | 1,906 | 1,435 | 0,344 | 0,027 | 0,016 | 0,026 | 0,017 |
18. | 7. | 26,88 | 19,81 | 0,421 | 14,08 | 1,799 | 0,421 | 0,307 | 0,022 | 0,011 | 0,018 | 0,012 |
получение по главному квантовому числу спектров только нескольких спектральных линий (Лаймана, частично Бальмера, и т.д.). Оно же обусловливает возможность создания многих квантовых моделей, аналогичных модели 23,
посредством произвольного постулирования (или соглашения), и не только целочисленного, прерывистого изменения, например, орбитальной скорости электрона, или его частоты, или энергии и т.д., как при сохранении «фундаментальных постоянных», так и при их, пропорциональных новым квантовым числам, изменениях. И можно полагать, что в этом случае многие понятия, положения, постулаты и законы современной квантовой механики претерпят значительные изменения либо будут заменены другими.
Модель квантования, изложенная в табл. 24, и выте кающие из ее структуры понятия и законы основываются на естественной взаимосвязи свойств единой природной системы и потому никаким постулированием не могут подвергаться произвольному изменению.
Обе модели, как и все остальные, имеющие первой орбитой боровский радиус, могут оказаться некорректными, поскольку радиус атома любого вещества, как известно, практически ограничивается боровским радиусом, и потому его электронные орбиты не могут располагаться за пределами этого радиуса. Однако все модели электронных орбит атомов строятся в кванто вой механике за пределами данного радиуса.
Внеборовская структура орбит была исторически обусловлена эйнштейновским постулатом абсолютно сти скорости света. Поскольку при построении внутриатомной орбитальной структуры скорость движения электронов на орбите неизбежно превысит «предельную», то, сохраняя абсолютность скорости света, электронные орбиты постулативновынесли за пределы атомов. В результате между ядром и боровской орбитой оказалось гигантское «пустое» пространство (превышающее, как будет показано далее, при сравнительном сопоставлении на порядок размеры Солнечной системы), а электроны по теории«расположились» в «мыслимом», реально не существующем, мнимом пространстве. За пределами боровского радиуса ¾ нейтральной зоны нескольких окрестных атомов ¾ находится пространство этих атомов. Места для «чужих» электронов там нет.
Как показано в табл. 24, скорость света «наружу» от боровской орбиты замедляется и ничто, кроме постулата ее абсолютности, не препятствует ей пропорционально возрастать внутрь атома. И, следовательно, в квантовой теории возникает необходимость в «перемещении» электронов на свои «законные» места внутрь атомов, заполняя «пустоту» между ядром и боровской орбитой.
Однако квантовую модель электронных орбит, описываемую табл. 23, жёстко скреплённую с боровским радиусом, никакими постулатами невозможно «сдвинуть» с «мыслимого», несуществующего пространства, отведенного ей современной теорией.
Модель, описываемая табл. 24, оставаясь структурно единой и изменяясь только по количественной величине всех своих параметров, может «перемещаться» в любую область внутриатомного пространства, обусловливая возможность теоретического расчета всехспектральных линий атомов.
Подчеркну несколько основных моментов по структуре элёктронных орбит модели атома (табл. 24):
• в табл. 24 номер орбиты без 1, т.е. (п - 1) есть показатель степени каждого коэффициента качественной значимости, позволяющий определить количественную величину всех параметров электрона на этой орбите;
• в модели отсутствуют стационарные орбиты. Тео ретически количество орбит может возрастать, стремясь к максимуму при пропорциональном одновременном уменьшении значимых величин;
• коэффициенты значимостей являются числами вертикального базисного ряда золотой структуры гармоничной русской матрицы;
• все орбитальные параметры электрона в движении — величины переменные. Элементарные «фундаментальные постоянные» отсутствуют. Носителями по стоянных величин остаются только инвариантные взаимосвязи параметров;
• номера орбит жестко не связаны с их параметрами и в природных системах они отсутствуют, а боровская
орбита становится последней орбитой атомной
структуры, открывающей нейтральную межатомную зону;
• в атоме, как и во всей окружающей природе, нет ни
одного тождественного другому электрона; отсутствуют и иные тождественные элементарные частицы;
• количественные величины параметров электронов на орбитах подчиняются принципу вурфных отношений и, следовательно, их вурфные коэффициенты соот носятся с коэффициентами гармоничной русской мат рицы;
• различные величины параметров электронов любой строки табл. 24 могут образовывать как бесчисленное количество уравнений, равных инварианту (?), так и множество других инвариантов;
• возможность использования по параметрам строк табл. 24 комплексов уравнений квантовой механики (6.13) и классической механики (6.14) свидетельствуют о том, что «принципиальное различие» между ними яв ляется следствием постулирования стационарных ор бит и «фундаментальных постоянных». А потому по нятийный аппарат квантовой механики; включающий в качестве основы целые квантовые числа и «фундамен тальные постоянные», не может считаться коррект ным.
Эмпирически справедливость модели атома определяется по структуре спектров, излучаемых электронами при переходе содной орбиты на другую. Длину волны этих спектров можно находить по табл. 24 с помощью следующего уравнения:
l n = 1/(R ¥ n - R ¥ p) (6.16)
где R ¥ - количественная величина коэффициента Ридберга для n-й и p-й орбит, п = 1, 2, 3.... - последовательность орбит по порядку от поверхности ядра до границы атома, p = 2, 3, 4, ... - последовательность тех орбит, на которые переходит электрон.
Как уже упоминалось, боровская модель атома позволяет достаточно точно получать водородные спектры серий Лаймана, Бальмера и, с большими отклонениями, Пашена, Бреккета, Пфунда. Вне сериальные спектры остаются за гранью применимости, как модели Бора, так и других квантовых моделей, и, чтобы получить некоторые из них, необходимо введение новых квантовых чисел, множества дополнительных ограничений и посту латов, обильно сдобренных математикой, которые в конечном итоге и составляют современную науку ¾ квантовую механику.
Дата добавления: 2018-11-24; просмотров: 284; Мы поможем в написании вашей работы! |
Мы поможем в написании ваших работ!