Годовое изменение параметров Земли 19 страница



Имея представление об искусственном возникновении целочисленности орбитального квантования и об отсут­ствии в природе «фундаментальных постоянных», по­пробую предложить иную систему функционирования электронных орбит в атомах.

Отмечу, что самым важным результатом использова­ния целочисленного квантования становится, по-види­мому, представление о том, что орбитальные парамет­ ры движения электрона в атоме изменяются в соответствии с определенными, надо полагать, есте ственными коэффициентами; функции которых и под­менялись степенями целочисленных номеров орбит.

В главе 2 и в работе [62] показано, что все параметры любой физической системы связаны между собой есте­ственными качественными коэффициентами значимостей золотого множества. Эти коэффициенты входят ба­зисным столбцом в гармоничную русскую матрицу. Основу их составляет малая секунда темперированного музыкального ряда, иррациональное число ¾ 1,059463...... И каждое физическое свойство как бы содержит в себе степень данного числа как элемент качественной связи с другими свойствами. Именно качественные связи ме­ жду свойствами и обусловливают существование ме­ тода размеренности в физике. Поэтому, основываясь на естественных связях качественных значимостей, пред­лагается построить систему взаимозависимостей пара­метров орбит в атоме.

Отмечу также, что в природе, на всех уровнях, отсут­ствуют неизменные, самотождественные тела и свойст­ва, а потому качественные значимости придают всем количественным величинам элементарных параметров макро- и микромира статус взаимосвязанных перемен­ ных величин.

Руководствуясь этими соображениями, составим табл. 24 изменения параметров орбит электронов в ато­ме. Столбцы ее открываются индексами тех же парамет­ров, которые наличествуют в табл. 23, а их количествен­ные величины в первой строке в точности (кроме Е) соответствуют первой строке табл. 23.

Под индексами параметров электронных орбит в ну­левую строку табл. 24 заносим их качественные значи­мости из главы 2. Эти значимости выполняют по столб­цам табл. 24 функции степенных коэффициентов, обеспечивающих изменение величины соответствующе­го параметра электрона при переходе его с одной орби­ты на другую. А потому показатель степени у значимостей одной строки таблицы оказывается одинаковым.

Данная методология до некоторой степени повторяет методологию Бора, но исключает стационарные орби­ты, а вместе с ними и определяющую роль целочислен­ ной нумерации, которую заменяют качественные значи­мости ¾ коэффициенты системной взаимосвязи веще­ственных параметров.

Продолжим построение табл. 24, опираясь на числа золотого множества качественные значимости физиче­ских параметров. Данные второй строки получаем ум­ножением цифр параметров первой строки на величии их качественной значимости из нулевой строки, и полу­ченный результат подставляем в тот же столбец второй строки.

Это умножение фиксирует переход электрона с первой боровской орбиты на вторую, отстоящую от первой на величину значимости радиуса атома 1,2598 а (механизм перехода в данном случае нас не интересует). Переход может произойти тогда, когда количественная величина всех свойств электрона изменится на свою качествен­ную значимость и сохранится в неизменности степенная система их взаимосвязей. Можно предположить, что квантование орбит электронов в атоме обусловливает­ ся взаимосвязью качественных значимостей свойств, проявляющейся в системе иррациональных чисел золотого множества, и поэтому невозможно частичное или постепенное изменение свойств и их связей. Либо качественная связь между свойствами на данной орби­ те имеется и она пропорциональна их значимостям, ли­бо её нет и тогда все связи данного уровня разрываются и электрон переходит на другую орбиту, на которой эта пропорциональность связей восстанавливается. Значимости как целые иррациональные величины свя­занности между свойствами, сохраняются всегда, а потому они все равнозначны и неделимы в физических и математических процессах. Если теперь в уравнения (6,13) подставить вместо ин­дексов величину соответствующих параметров да вто­рой строки, то получим точные величины (?). Подстановка этих же параметров в уравнения (6.14) также оставит неизменной их cоnst . Таким образом, с перехо­ дом электрона с первой орбиты на вторую, пропорцио нально значимости расстояния, параметры всех ос тальных свойств изменили свою количественную вели­чину на коэффициент своей значимости.

Третью строку (параметры третьей орбиты) строим аналогично второй, умножая величину параметров второй строки каждого столбца на его качественную зна­чимость. И, снова подставляя в уравнения (6.13) вместо индексов их количественную величину из тpeтьeй стpоки, получаем const так же как и по уравнениям (6.14).

Повторяем построение для четвертой, пятой, шестой и седьмой строк, получая по параметрам каждой из них по уравнениям (6.13) постоянную (?) или по (6,14) const .

Седьмая строка по параметрам радиуса (столбец 3), скорости (столбец 9), приведенной частоты (столбец 12), частоты (столбец 11) практически совпадает с аналогичными величинами второй строки атома Бopа. А это оз­начает, что в его модели отсутствуют промежуточные ор биты, а сами параметры обладают, хотя и в неявной форме, качественными значимостями.

Продолжая построение таблицы, находим, что десятая её строка по параметрам а10, v1 0 u 10 соответствует третьей строке модели Бора, тринадцатая строка ¾ чет­вертой, пятнадцатая ¾ пятой, семнадцатая, восемнадца­тая, девятнадцатая ¾ шестой, седьмой, восьмой и т.д. строкам модели Бора. Нумерация строк табл. 23 приве­дена в столбце 2 табл. 24. Повторюсь, что остальные параметры мoдeли Бора, m , e , f , с, постулируются неизменными и потому связаны с переменными свойствами не физическими зависимостями, а только математиче­ским формализмом орбитального квантования. В табл. 24 они являются величинами переменными, изме­няющимися от орбиты к орбите на величину своего коэффициента значимости.

Закончив построение табл. 24, проведем проверку полноты и совместимости величин её параметров по критерию вурфных отношений. Сразу же отмечу, чтопоскольку возрастание величин параметров электрона по всем столбцам табл. 24 происходит на величину качественной значимости 1,2599... в степени n и сопровождaeтся возрастанием значимостей остальных параметров на ту же степень п, то по вурфным отношениям полнота столбцов соблюдается.

 Наличие в табл.24 столбцов с восходящими от базисной 1 параметрами (столбцы 3, 4, 5) и с нисходящими (остальные) обусловливает возможность как «сплошной» (по всем параметрам), так и выборочной проверки их совместимости. Проверим, например, совм ecm им ocm ь параметров восходящих рядов по стро кам 1 ,2, 3, 16,17,18, и по тем же строкам 3, 4, 5.

W31(0,5292; 2,760; 5,273) = 1,117; W316 = 1,299,

W32(0,6667; 3,121; 5,586) = 1,127; W317 = 1,308,

W33(0,8400; 3,503; 5,918) = 1,137; W318 = 1,314.

Таким образом, восходящие параметры таблицы 24 не имеют скачков, изменяются достаточно монотонно и в пределах принятой точности совместимы по стро­кам. Проведем по тем же строкам анализ столбцов 9, 12,13:

W 91 = 1,110; W 92 = 1,133; W 93 = 1,159.

W916 = 1,573; W 917 = 1,589;    W918 = 1,603.

 И по этим столбцам скачки отсутствуют и наблю­ дается относительно монотонное изменение вурфного коэффициента, а следовательно, соблюдается и со­ вместимость по строкам. И можно полагать, что квантование орбитального момента атома на основе качественной значимости гармоничного ряда золотых пропорций не обладает внутренней противоречи­востью, а поэтому электроны на всех орбитах двигаются по одним и тем же законам.

Выскажу самые общие соображения, вытекающие из анализа двух моделей квантования электронных орбит, отображаемых табл. 23 и 24:

Обе модели существуют в рамках определенных гра­ничных условий. Однако, если в табл. 24 отображена модель, у которой граничные условия являются внеш­ними, не постулируемыми, коэффициентами значимо­сти, связывающими воедино изменение всех свойств тел макро- и микромира, то табл. 23 описывает структуру атома исключительно постулируемыми граничными ус­ ловиями. Только совпадением коэффициентов-радиусов последовательности некоторых орбит атомов водоро­да с целыми числами, отсчитываемыми от боровской орбиты, послужило основанием для постулирования це­лочисленного квантования орбитального момента. Именно это обстоятельство обеспечивает

Таблица 24

    a G с f e m V R CO V E
  0 1,26 1,122 0,891 1,059 0,944 0,891 0,891 0,794 0,707 0,707 0,707
1 2 3 4 8 5 6 7 9 10 11 12 13
1. 1. 0,529 2,780 2,998 5,273 4,803 9,110 2,188 1,097 4,134 6,580 4,360
2. - 0,667 3,121 2,671 5,586 4,534 8,116 1,949 0,871 2,923 4,653 3,083
3. - 0,840 3,503 2,379 5,919 4,279 7,230 1,736 0,691 2,067 3,290 2,180
7. 2. 2,117 5,560 1,499 7,457 3,386 4,555 1,094 0,274 0,517 0,822 0,545
8. - 2,667 6,241 1,335 7,900 3,206 4,058 0,974 0,218 0,365 0,582 0,385
9. - 3,360 7,006 1,190 8,370 3,026 3,615 0,868 0,173 0,258 0,411 0,272
10. 3. 4,233 7,864 1,060 8,868 2,856 3,221 0,773 0,137 0,183 0,291 0,193
11. - 5,334 8,827 0,944 9,395 2,696 2,869 0,689 0,109 0,129 0,205 0,136
12. - 6,270 9,907 0,841 9,954 2,544 2,556 0,614 0,086 0,091 0,145 0,096
13. 4. 8,467 11,12 0,749 10,54 2,402 2,277 0,547 0,069 0,065 0,103 0,068
14. - 10,67 12,48 0,668 11,17 2,267 2,029 0,487 0,054 0,046 0,073 0,048
15. 5. 13,44 14,01 0,594 11,84 2,140 1,808 0,434 0,043 0,033 0,051 0,034
16. - 16,93 15,73 0,530 12,54 2,019 1,610 0,387 0,034 0,023 0,036 0,024
17. 6. 21,33 17,65 0,472 13,29 1,906 1,435 0,344 0,027 0,016 0,026 0,017
18. 7. 26,88 19,81 0,421 14,08 1,799 0,421 0,307 0,022 0,011 0,018 0,012

 

получение по главному квантовому числу спектров только не­скольких спектральных линий (Лаймана, частично Бальмера, и т.д.). Оно же обусловливает возможность создания многих квантовых моделей, аналогичных моде­ли 23,

посредством произвольного постулирования (или соглашения), и не только целочисленного, прерывистого изменения, например, орбитальной скорости электрона, или его частоты, или энергии и т.д., как при сохранении «фундаментальных постоянных», так и при их, пропор­циональных новым квантовым числам, изменениях. И можно полагать, что в этом случае многие понятия, положения, постулаты и законы современной кванто­вой механики претерпят значительные изменения либо будут заменены другими.

Модель квантования, изложенная в табл. 24, и выте­ кающие из ее структуры понятия и законы осно­вываются на естественной взаимосвязи свойств единой природной системы и потому никаким посту­лированием не могут подвергаться произвольному из­менению.

Обе модели, как и все остальные, имеющие первой орбитой боровский радиус, могут оказаться некоррект­ными, поскольку радиус атома любого вещества, как из­вестно, практически ограничивается боровским радиу­сом, и потому его электронные орбиты не могут располагаться за пределами этого радиуса. Однако все модели электронных орбит атомов строятся в кванто­ вой механике за пределами данного радиуса.

Внеборовская структура орбит была исторически обусловлена эйнштейновским постулатом абсолютно­ сти скорости света. Поскольку при построении внут­риатомной орбитальной структуры скорость движения электронов на орбите неизбежно превысит «предель­ную», то, сохраняя абсолютность скорости света, элек­тронные орбиты постулативновынесли за пределы атомов. В результате между ядром и боровской орбитой оказалось гигантское «пустое» пространство (превы­шающее, как будет показано далее, при сравнительном сопоставлении на порядок размеры Солнечной систе­мы), а электроны по теории«расположились» в «мыс­лимом», реально не существующем, мнимом простран­стве. За пределами боровского радиуса ¾ нейтральной зоны нескольких окрестных атомов ¾ находится про­странство этих атомов. Места для «чужих» электронов там нет.

Как показано в табл. 24, скорость света «наружу» от боровской орбиты замедляется и ничто, кроме постулата ее абсолютности, не препятствует ей пропорционально возрастать внутрь атома. И, следовательно, в квантовой теории возникает необходимость в «перемещении» электронов на свои «законные» места внутрь атомов, заполняя «пустоту» между ядром и боровской орби­той.

Однако квантовую модель электронных орбит, описы­ваемую табл. 23, жёстко скреплённую с боровским радиусом, никакими постулатами невозможно «сдвинуть» с «мыслимого», несуществующего пространства, отве­денного ей современной теорией.

Модель, описываемая табл. 24, оставаясь структурно единой и изменяясь только по количественной величине всех своих параметров, может «перемещаться» в любую область внутриатомного пространства, обусловливая возможность теоретического расчета всехспектральных линий атомов.

Подчеркну несколько основных моментов по структу­ре элёктронных орбит модели атома (табл. 24):

• в табл. 24 номер орбиты без 1, т.е. (п - 1) есть по­казатель степени каждого коэффициента качествен­ной значимости, позволяющий определить количест­венную величину всех параметров электрона на этой орбите;

в модели отсутствуют стационарные орбиты. Тео­ ретически количество орбит может возрастать, стремясь к максимуму при пропорциональном одновременном уменьшении значимых величин;

коэффициенты значимостей являются числами вер­тикального базисного ряда золотой структуры гармо­ничной русской матрицы;

• все орбитальные параметры электрона в движении — величины переменные. Элементарные «фундаментальные постоянные» отсутствуют. Носителями по­ стоянных величин остаются только инвариантные взаимосвязи параметров;

• номера орбит жестко не связаны с их параметрами и в природных системах они отсутствуют, а боровская
орбита становится последней орбитой атомной
структуры, открывающей нейтральную межатомную зону;

• в атоме, как и во всей окружающей природе, нет ни
одного тождественного другому электрона; отсутст­вуют и иные тождественные элементарные частицы;

• количественные величины параметров электронов на орбитах подчиняются принципу вурфных отношений и, следовательно, их вурфные коэффициенты соот носятся с коэффициентами гармоничной русской мат рицы;

• различные величины параметров электронов любой строки табл. 24 могут образовывать как бесчисленное количество уравнений, равных инварианту (?), так и множество других инвариантов;

• возможность использования по параметрам строк табл. 24 комплексов уравнений квантовой механики (6.13) и классической механики (6.14) свидетельствуют о том, что «принципиальное различие» между ними яв ляется следствием постулирования стационарных ор бит и «фундаментальных постоянных». А потому по нятийный аппарат квантовой механики; включающий в качестве основы целые квантовые числа и «фундамен­ тальные постоянные», не может считаться коррект­ ным.

Эмпирически справедливость модели атома определя­ется по структуре спектров, излучаемых электронами при переходе содной орбиты на другую. Длину волны этих спектров можно находить по табл. 24 с помощью следующего уравнения:

l n = 1/(R ¥ n - R ¥ p)                                              (6.16)

где R ¥ - количественная величина коэффициента Ридберга для n-й и p-й орбит, п = 1, 2, 3.... - последовательность орбит по порядку от поверхности ядра до границы атома, p = 2, 3, 4, ... - последовательность тех орбит, на которые переходит электрон.

Как уже упоминалось, боровская модель атома позво­ляет достаточно точно получать водородные спектры серий Лаймана, Бальмера и, с большими отклонениями, Пашена, Бреккета, Пфунда. Вне сериальные спектры ос­таются за гранью применимости, как модели Бора, так и других квантовых моделей, и, чтобы получить некоторые из них, необходимо введение новых квантовых чи­сел, множества дополнительных ограничений и посту латов, обильно сдобренных математикой, которые в ко­нечном итоге и составляют современную науку ¾ кван­товую механику.


Дата добавления: 2018-11-24; просмотров: 40; ЗАКАЗАТЬ РАБОТУ