Теплоотдача при вынужденном поперечном обтекании труб и пучков труб. Теплообмен при поперечном обтекании коридорных и шахматных пучков труб.
Экспериментальные данные по теплоотдаче при поперечном обтекании одиночной круглой трубы спокойным, нетурбулизированным потоком обобщается формулой:
значение коэффициента С и показателя степени n в зависимости от критерия Reж приведены ниже:
Reж | 1-4×103 | 4×103-4×104 | 4×104-4×105 |
С | 0,55 | 0,2 | 0,027 |
n | 0,5 | 0,62 | 0,8 |
Коэффициент εs учитывает угол между направлением течения потока и осью трубы. Наибольшие значения a (εsj=1) наблюдаются при расположении труб перпендикулярно потоку. В случае если труба наклонена, то значение εs можно взять из таблицы.
φ, град | 90 | 80 | 70 | 60 | 50 | 40 | 30 | 20 | 10 |
εs | 1 | 1 | 0,98 | 0,95 | 0,87 | 0,77 | 0,67 | 0,66 | 0,55 |
Многие теплообменные аппараты представляют собой пучки поперечно омываемых труб. При этом различают два основных типа пучков труб: коридорный (а) и шахматный (б).
Каждый из пучков характеризуется внешним диаметром труб d, поперечным шагом S1, продольным шагом S2 и числом рядов труб по ходу движения жидкости Z.
Режим движения жидкости в пучке полностью определяется критерием , где – скорость потока, отнесенная к самому узкому сечению. В зависимости от величины Reж,d различают:
а) ламинарный режим, когда Re < 103. В этом случае при небольших значениях Re может наблюдаться плавное, безотрывное обтекание труб пучка;
б) смешанный режим, когда Re = 103…105. Здесь наблюдается смешанное течение жидкости: турбулентное в пространстве между трубами и ламинарное на лобовой поверхности труб;
|
|
в) турбулентный режим (Re > 105), когда вся поверхность труб омывается турбулентным пограничным слоем.
Чаще всего на практике встречается смешанный режим. В этом случае первый ряд труб обоих пучков омывается так же, как и одиночная труба. Характер обтекания остальных труб в значительной мере зависит от типа пучка. В коридорном пучке между трубами образуются застойные зоны со слабой циркуляцией жидкости, поэтому лобовая и кормовая части этих труб омываются с меньшей интенсивностью: поток в основном проходит в продольных зазорах между трубами. В шахматном пучке характер обтекания труб второго и последующего рядов качественно мало отличается от обтекания труб первого ряда.
Отмеченные особенности обтекания труб, расположенных в пучках, отражаются на теплоотдаче. Для труб первого ряда обоих пучков и последующих рядов шахматного пучка максимум коэффициента αφнаблюдается в лобовой точке А. Для глубинных рядов коридорного пучка, вследствие наличия застойных зон, максимум αφ смещается на расстояние φ≈50о. Исследование теплоотдачи показало, что с ростом номера ряда средний коэффициент теплоотдачи увеличивается. Однако, начиная с третьего ряда, интенсивность теплоотдачи остается практически постоянной, так как не изменяется структура потока.
|
|
Расчетные формулы. В результате обработки опытных данных для определения средних коэффициентов теплоотдачи (α3р) для труб, начиная с третьего ряда, при смешанном режиме были получены следующие формулы:
• при коридорном расположении труб в пучке
,
где εs– поправочный коэффициент, учитывающий густоту расположения труб в пучке, εs=(S2/d)-0,15;
• при шахматном расположении труб в пучке
,
гдеприS1/S2< 2,εs=(S1/ S2)0,17 , априS1/S2≥ 2,εs=1,12.
В формулах в качестве определяющих температуры, скорости и размера приняты: средняя температура потока; скорость потока в узком сечении; наружный диаметр труб. εψ– поправка на угол атаки.
Из формул определяется коэффициент теплоотдачи для третьего и последующих рядов труб .
Средний коэффициент теплоотдачи для всего пучка в целом определяется по формуле ,
где Z – количество рядов труб по ходу потока жидкости. Коэффициенты теплоотдачи для труб первого α1ри второго α2р рядов определяются по следующим формулам:
• для коридорного пучка ;
• для шахматного пучка .
|
|
Характер изменения скорости потока по длине канала. Характер изменения температуры потока по длине канала. Определение коэффициентов теплоотдачи при вынужденном течении жидкости в трубах.
На начальном участке круглой трубы происходит формирование гидродинамического и теплового пограничных слоев, т. е. толщина пограничных слоев увеличивается до тех пор, пока они не заполнят все поперечное сечение трубы.
Эти начальные участки называются соответственно гидродинамическим (длина lг) и тепловым (длина lт) начальными участками и характеризуются падением теплоотдачи по мере развития пограничных слоев. После начального участка течение жидкости и теплообмен стабилизируются, поле скоростей и теплоотдача становятся одинаковыми для всех поперечных сечений. Следовательно, для длинных труб при ,l >> lг и l >> lт средняя теплоотдача определяется по числу Nu, характеризующему теплоотдачу при полностью стабилизировавшемся потоке. Для коротких труб теплоотдача выше по сравнению с длинными трубами в равных условиях.
Форма поперечного сечения канала | Эквивалентный диаметр | Коэффициент kг | Коэффициент kт | |
tc=const | qc=const | |||
Круглое сечение, dB - внутренний диаметр | dB | 0,065 | 0,055 | 0,07 |
Кольцевое сечение, отношение внутреннего диаметра к наружному l,0>dB/dH>0,l | dН - dB | 0,010 - 0,015 | 0,05 | 0,06 |
Прямоугольное сечение со сторонами а и b, а/b =0,125÷1 | 2ab /a+b | 0,023 – 0,075 | - | - |
Длина начальных участков гидродинамической и тепловой стабилизации определяется по формулам
|
|
(1)
где kг и kт- коэффициенты, зависящие от формы канала (см. таблицу); dэкв- эквивалентный диаметр сечения канала, определяется по площади f и периметру Ппоперечного сечения канала:
(2)
Следует отметить, что использование dэквдает удовлетворительные результаты только при развитом турбулентном движении среды в каналах без острых углов.
Ламинарный режимтечения в круглых трубах ( Reж< 2000) при отсутствии свободной конвекции называется вязкостным, а при наличии свободной конвекции - вязкостно-гравитационным. Переход одного режима в другой определяется величиной (Gr∙Pr) п.c=8*105, которая находится по определяющей температуре пограничного слоя t п.c = 0,5(tс + tж).
Для вязкостногорежима движения при (Gr Pr)п.c ≤ 8*105среднее
по длине трубы число Нуссельта при tc=const
(3)
где lи dв - длина и внутренний диаметр трубы.
Формула (3) справедлива при ≥ 20 и при отношении коэффициентов динамических вязкостей =0,00067÷14,3. Множитель используется только для капельных жидкостей. Определяющий размер - внутренний диаметр трубы. Определяющая температура для Gr, Pr, Nu, Ре, μжпринимается tп.с = 0,5(tс + tж), и в Gr вводится ∆t = (tс - tж), если температура жидкости мало изменяется по длине. В противном случае определяющей температурой дляNu, Ре, μж, принимают t = tс - 0,5∆tл, где среднелогарифмический температурный напор ∆tл находится по формуле (5.4) при средней температуре стенки tс. При этом для Gr и Рr физические свойства жидкости выбираются по t = 0,5(t'ж + tс),a ∆t = 0,5(tс - t'ж). Поправка εlна гидродинамический начальный участок определяется по формуле
которая справедлива при < 0,1. Если >0,1, то = 1.
Для вязкостно-гравитационного режимапри (Gr Рr)п.с > 8*105 в горизонтальных трубах длиной lсправедлива формула
(4)
Формула (6.14) справедлива при = 20÷120; Rеж< 3500,
(Gr Pr)п.c<13*106; Рrп.с=2÷10.
В вертикальных трубах, при совпадениинаправлений вынужденной и свободной конвекции у стенки средняя теплоотдача определяется формулой
(5)
здесь
Формула справедлива при =20÷130;
.
В вертикальных трубах при противоположных,направлениях вынужденной и свободной конвекции у стенки средняя теплоотдача определяется формулой
(6)
где n = 0,11 при нагревании, n = 0,25 при охлаждении жидкости. Формула справедлива при Reж = 250÷2*104 и (Gr∙Pr)п.c= (1,5÷12)*106.
Нa участке стабилизированного теплообмена теплоотдача для жидкого металла определяется соотношением
(7)
Б.При турбулентном течении жидкости в прямых трубах и каналах с различной формой поперечного сечения (Rеж > 104) справедлива формула М. А. Михеева
(8)
Для двухатомных газов (например, воздуха) при постоянных физических свойствах можно использовать формулу
(9)
Коэффициент теплоотдачи , где определяется по формуле (4). Определяющий геометрический размер для круглых труб - внутренний диаметр, для некруглых каналов - эквивалентный диаметр dэкв, который находится по формуле (2). Формула (8) справедлива при Rеж=104÷5*106 и Рrж=0,6÷2500. Коэффициент εlучитывает влияние начального теплового участка:
при > 50 εl=l; при <50 εlопределяется по справочникам.
Дата добавления: 2018-05-02; просмотров: 1067; Мы поможем в написании вашей работы! |
Мы поможем в написании ваших работ!