Основные характеристики звезд 8 страница
Время облета Солнца, а потому одновременно и верхняя оценка возможного минимального периода осевого вращения звезд типа Солнца, в 
раза больше минимального времени облета Земли и составляет, таким образом, всего около 3 часов! Не правда ли, удивительно? За это время проходится путь 
млн км, скорость полета близка к 400 км/с -- в 
раза меньше скорости убегания с "поверхности" Солнца.
У типичного белого карлика 
средняя плотность 
г/см3, и потому время облета порядка 10 секунд, скорость же движения при этом всего 
км/с ("всего" -- это значит, что хотя по повседневным меркам она и велика, но все же 
.
Облет нейтронной звезды 
г/см3) занял бы всего несколько миллисекунд и (при радиусе звезды 
км) происходил бы со скоростью во многие десятки тысяч км/с. Ясно, что, изучая нейтронные звезды, мы находимся у самой границы применимости классической механики. Релятивистские поправки для нейтронных звезд должны быть уже очень заметными.
Примечание (для "эрудитов"). То, что 
, следует и из обобщенного третьего закона Кеплера 
. Однако не-эрудиты знают лишь, что 
, помнить же выражение для постоянной -- это и есть "эрудиция".
5.4 Из интеграла энергии
и выражений для расстояний в перигелии и в афелии
следует, что отношение соответствующих скоростей есть
Если оно равно 3, то e=0.5.
5.5 Пусть P -- период обращения в годах, r -- радиус орбиты в а.е. и v -- скорость движения по орбите в км/с. Поскольку орбитальная скорость Земли равна 30 км/с, то мы имеем, очевидно,
С другой стороны, по третьему закону Кеплера 
, и поэтому
так что, например, Юпитер (r=5) движется по орбите со скоростью 
км/с.
|
|
|
5.6 Запишем интеграл энергии для кометы, находящейся на гелиоцентрическом расстоянии Земли:
где 
-- большая полуось орбиты Земли, 1 а.е. Круговая скорость на орбите Земли есть
Так как по условию 
, большая полуось оказывается равной
Период обращения находится отсюда по третьему закону Кеплера:
Он тот же, что и при падении на притягивающий центр по прямой, см. задачу . Из условия задачи следует, что комета на расстоянии 1 а.е. находится в афелии своей орбиты, так что афелийное расстояние есть 
а.е. Но 
, отсюда эксцентриситет
Следовательно, перигелийное расстояние будет чрезвычайно малым:
Это, кстати, около 750000 км, а значит, комета в перигелии почти "зацепит" Солнце. Такие кометы, "царапающие Солнце", неоднократно наблюдались.
5.7 Расстояния в перигее и в апогее
дают большую полуось орбиты спутника
и ее эксцентриситет
Период обращения по третьему закону Кеплера равен
В эту формулу можно подставить числа, но вычисления можно существенно сократить следующим образом. Мы знаем, что низколетящий спутник совершает виток вокруг Земли за 
1.5 часа ("гагаринское время"). Это значит, что при полуоси 
период 
. Записав третий закон Кеплера в относительной форме
получаем
Действительно, "Молния" -- полусуточный спутник.
|
|
|
5.8 Большая полуось орбиты Земли -- 1 а.е., Марса -- 1.5 а.е. Период обращения Земли равен 1 году. Большая полуось гомановского эллипса равна, очевидно, полусумме радиусов орбит Земли и Марса: a=1.25 а.е. По третьему закону Кеплера период обращения для гомановской орбиты в годах равен
Искомое время перелета составляет половину периода обращения, т.е. около 8 месяцев.
5.9 Сидерический период вращения Солнца на экваторе 
, таков же период обращения космического аппарата на гелиостационарной орбите. Для Земли период обращения 
год, большая полуось орбиты 
а.е. По третьему закону Кеплера, выражая P и a в годах и в а.е., соответственно, имеем 
, откуда находим радиус гелиостационарной орбиты:
Без всяких вычислений можно было сразу утверждать, что гелиостационарная орбита лежит внутри орбиты Меркурия, период обращения которого вокруг Солнца равен 88 суткам, что существенно больше периода осевого вращения Солнца.
5.10 Как следует из закона сохранения энергии, какую бы скорость ни имело тело на границе сферы действия Луны, при касании лунной поверхности она не может быть меньше скорости убегания с поверхности Луны, 2.4 км/с.
|
|
|
5.11 Величины, относящиеся к Юпитеру, будем отмечать индексом J. Тогда отношение светимостей 
равно доле поверхности сферы радиуса 5 а.е., которую занимает диск Юпитера:
где 
-- радиус Юпитера в км. Учитывая, что радиус Юпитера 
, мы получаем
Искомый темп аккреции оценим по очевидной формуле (ср. решение задачи )
где 
км/с -- вторая космическая скорость для Юпитера.
Таким образом, если бы такая аккреция имела место, за время жизни Солнечной системы 
лет) масса Юпитера заметно не изменилась бы. Здесь уместно напомнить, что действительная светимость Юпитера примерно вдвое выше той, которая обеспечивается приходящим от Солнца излучением. Однако источник этой энергии следует искать в самом Юпитере, а не в аккреции.
5.12 Энергия, необходимая для доставки пылесоса на Луну, примерно равна 
, где 
и 
-- первая и вторая космические скорости, m -- масса пылесоса. Энергия, выделяющаяся при работе пылесоса, равна PT, где P -- мощность его мотора, T -- время работы. Если принять P = 500 Вт 
эрг/с, m = 5 кг, то получим: 
с 
суток. Всего нужно, таким образом, около 80 кВт 
час, а это стоит (в ценах конца 1996 г.) всего каких-то 
руб. См. также задачу .
|
|
|
5.13 Ответ таков: предельный радиус составляет около 
км, если прыгать вверх, не разбегаясь, и несколько больше, если сначала разбежаться. Вот соответствующий расчет.
Ясно, что в момент отрыва от поверхности астероида прыгун должен развить вторую космическую скорость
Второе выражение для v, безусловно, больше подходит для наших целей, так как среднюю плотность астероида оценить не составляет труда: 
заключено между 1 г/см3 (лед) и 8 г/см3 (железо). Мы в дальнейшем будем брать 
г/см3. Итак,
Вертикальную составляющую скорости прыгуна при прыжке на Земле можно оценить по формуле
где g -- земное ускорение силы тяжести и h -- высота, на которую центр тяжести поднимается в прыжке. В качестве разумной оценки возьмем h=1 м (тогда прыгун преодолеет планку на высоте 
см -- космонавт, оказавшийся на астероиде, надо думать, хорошо тренирован).
В итоге радиус астероида, с которого можно, подскочив вверх, улететь в открытый космос, оказывается равен
Если, однако, перед прыжком космонавт разбежится, то он сумеет спрыгнуть и с тела большего размера. На астероиде разбег дает неожиданный эффект, с которым земные спортсмены не знакомы. На астероиде размером в несколько километров, имея хорошие шиповки, легко разбежаться до первой космической скорости (проверьте!). А тогда за счет прыжка вверх нужно будет преодолевать меньший потенциальный барьер.
5.14 У спутника, движущегося по круговой орбите, центробежная сила уравновешивает силу притяжения, что дает
Обозначим через 
и 
, соответственно, кинетическую и потенциальную энергию в расчете на единицу массы спутника. Тогда последнее равенство можно записать также так:
Пусть, далее, E -- полная энергия спутника:
Эти соотношения дают
откуда 
. Это равенство означает, что, действительно, темп потерь энергии на трение о воздух 
(отрицательная величина -- энергия расходуется) равен темпу прироста кинетической энергии спутника 
(положительному!). Откуда же эта энергия черпается? Очевидно, что из потенциальной энергии -- другого источника нет. Действительно, так как 
(см. выше), то 
, так что спутник получает лишь половину выделяющейся гравитационной энергии, вторая же половина переходит в тепло.
Таким образом, в ньютоновском поле тяготения действует своеобразная "мораль", близкая к христианской: отдавая энергию в окружающую среду, -- так сказать, делая ей "добро", -- движущееся тело само от этого становится "добрее", т.е. приобретает кинетическую энергию. Вся эта энергия, как отдаваемая, так и в результате этого приобретаемая, черпается из потенциальной энергии, выступающей, если угодно, в роли "веры," рождающей "добро".
Хотя приведенное выше доказательство совершенно верно, оно тем не менее может оставить у читателя какое-то чувство неудовлетворенности. Попробуем пояснить удивительный результат, который мы обсуждаем, -- его иногда называют вириальным парадоксом -- совсем "на пальцах". Луна движется по своей орбите со скоростью 
км/с. Если бы она двигалась в сопротивляющейся среде, то стала бы медленно "падать вниз" -- это кажется очевидным. Со временем она превратилась бы в низколетящий спутник, а скорость его движения, как все знают, близка к 8 км/с. Таким образом, кинетическая энергия многократно возросла бы -- и это почему-то никого не удивляет! По сути же дела это в точности то же самое, что мы обсуждали выше.
5.15 Поскольку в условии задачи употреблено сослагательное наклонение, это означает, что на самом деле путь Луны относительно Солнца, т.е. ее орбита в Солнечной системе, точек перегиба не имеет и везде обращена выпуклостью от Солнца. Этот факт мало кто знает, и он кажется неожиданным.
Понятно, что кривизна траектории Луны в Солнечной системе меняется с синодическим периодом, являясь наибольшей в полнолунии и наименьшей в новолунии. Чтобы выпуклость даже в новолунии была обращена от Солнца, надо, чтобы равнодействующая сил притяжения Луны к Солнцу и к Земле была бы направлена к Солнцу. Иначе говоря, сила притяжения Луны к Солнцу 
должна быть больше, чем сила ее притяжения к Земле 
. Мы имеем:
Отсюда
так что Луна притягивается к Солнцу примерно вдвое сильнее, чем к Земле. Не правда ли, любопытный факт?
Чтобы на лунной орбите в Солнечной системе были бы точки перегиба, в новолунии должно быть 
, так что расстояние до Луны должно было бы быть 
тыс. км (множитель 
здесь не точный, он взят из полученной выше оценки значения 
в "реальной" Солнечной системе).
См. также задачу .
5.16 В курсе общей астрономии обсуждают океанские приливы, вызываемые притяжением Луны (и Солнца). Однако если сила тяжести существенно меняется на расстояниях м, вполне ощутимые приливы будут возникать и в теле человека. Действительно, приливное ускорение равно
где M -- масса звезды, l -- характерный размер тела космонавта, r -- расстояние от космического аппарата до центра звезды. Если вы не помните этого выражения, получите его самостоятельно, записав ускорения, сообщаемые звездой наиболее и наименее удаленной от нее точкам тела и вычислив разность этих ускорений в пренебрежении малыми величинами, начиная с квадрата l/r. Предельной будем считать перегрузку a = 2 g, где g -- ускорение силы тяжести на поверхности Земли. Тогда
откуда
Типичная масса нейтронной звезды 
; характерный размер тела человека l = 100; 
(система СГС). Отсюда 
см 
км.
Дата добавления: 2021-07-19; просмотров: 73; Мы поможем в написании вашей работы! |
Мы поможем в написании ваших работ!