Глава 6. ХВИЛЬОВА ФУНКЦІЯ ЕЛЕКТРОНІВ ТА ЇЇ ФІЗИЧНИЙ ЗМІСТ
Хвильова функція плоскої хвилі де Бройля
Згідногіпотези Луї де Бройля з частинкою, яка рухається у вільному просторі з постійною швидкістю . 
., зв’язана плоска хвиля з довжиною:
, (6.1)
де w - частота, 
- час, 
радіус вектора, що визначає координати частинки, 
- хвильовий вектор хвилі де Бройля. Функція 
називається плоскою хвилею де Бройля з амплітудою 
і фазою 
. Для плоскої хвилі де Бройля використовують ще й комплексно спряжений фазовий множник 
. Як буде далі показано, в квантовій механіці ці два вирази для фази можна використовувати тому, що фізичний зміст має лише модуль хвильової функції.
Запишемо вираз для фази хвильової функції вільного електрона з урахуванням 
- відомих співвідношень де Бройля (5.23)
. (6.2)
За допомогою (6.2) проаналізуємо фазову та групову швидкості хвильової функції плоскої хвилі де Бройля.
Фазова швидкість хвилі визначається із умови 
. (6.3)
Вона виявляється більшою швидкості світла
.
Це не дивно, бо фазова швидкість не переносить сигнал, і тому є величиною, що принципово не спостерігається.
Групова швидкість плоскої хвилі де Бройля залежить від дисперсії – залежності 
. (6.4)
Скористаємося релятивіськім виразом для енергії
, (6.5)
тоді 
. (6.5*)
|
|
|
Визначимо 
із (6.5*) і підставимо в формулу (6.4) для 
. (6.6)
Групова швидкість плоскої хвилі де Бройля 
дорівнює 
- швидкості частинки (електрона) у вільному просторі. Добуток фазової та групової швидкостей - інваріант, бо
.
Хвильовий пакет, як модель частинки
Та її недосконалість
Однією з перших моделей частинки була модель хвильового пакета. Хвильовий пакет - це суперпозиція плоских хвиль де Бройля. Плоскі хвилі лінійні, тому до них можна застосувати принцип суперпозиції. Для спрощення припустимо, що їх амплітуда не залежить від 
- хвильового вектора 
Тоді хвильовий пакет матиме вигляд:
. (6.7)
Розвинемо дисперсійне співвідношення хвилі де Бройля[16] 
у ряд Тейлора
, (6.8)
де введені такі позначення: 
і 
при 
. З урахуванням виразу (6.8) формула для фази хвилі де Бройля набуває вигляду
(6.9)
Підставивши вираз (6.9) у формулу для хвильового пакета (6.7) і здійснивши інтегрування, отримаємо такий вираз для хвильового пакета:
(6.10)
Тут 
, а В - амплітуда пакета
. (6.11)
|
|
|
Проаналізуємо вираз для хвильового пакета (6.11) і знайдемо: його фазову та групову швидкості, просторову локалізацію та протяжність у часі. Фазова швидкість пакета знаходиться із умови сталої фази 
. (6.12)
Вона, як і для плоскої хвилі де Бройля, більша за швидкість світла 
Групова швидкість визначається із умови сталої амплітуди пакета 
:
, (6.13)
тобто групова швидкість збігається зі швидкістю частинки.
|
|
Просторова локалізація хвильового пакета характеризується, згідно з (6.11), координатами, при яких його амплітуда 
На рис.6.1 наведена залежність 
, де 
. Видно, що у першому наближенні протяжність пакета можна характеризувати відстанню 
між двома першими мінімумами 
Зафіксуємо тепер 
і знайдемо 
.
(6.14)
Помножимо ліву та праву частини нерівності (6.14) на 
(6.15)
Співвідношення (6.15) має місце для довільних лінійних процесів.Воно вказує, що для створення локалізованого у просторі пакета з малим інтервалом просторової локалізації 
необхідно, щоб
.Таким чином, чим точніше хвильовий пакет, локалізований у просторі, тим більший набір плоских хвиль де Бройля потрібно використати з різними значеннями імпульсів 
або з різними довжинами хвиль де Бройля 
для того, щоб його утворити.
|
|
|
Щоб знайти протяжність пакета в час, зафіксуємо координату точки спостереження 
і виберемо два різних значення часу 
і 
(6.16)
Помножимо ліву та праву частини виразу (6.16) на 
, тоді
. (6.16*)
Виявляється, що чим коротше проміжок часу 
між двома послідовними вимірами, тим більша невизначеність енергії.
На перший погляд складається таке враження, що хвильовий пакет із плоских хвиль де Бройля, може бути моделлю матеріальних частинок. Але така точка зору не підтверджується експериментом. Дійсно, коли у виразі для дисперсії 
обмежитись не тільки першим членом 
ряду Тейлора, а використати і другий член ряду 
, то хвильовий пакет починає розпливатися. Нестійкість хвильового пакету суперечить експериментальним фактам. Спробуємо оцінити час розпливання пакета. Для цього в формулі (6.9) врахуємо другий член ряду Тейлора
(6.17)
Підставимо 
із (6.17) у формулу для фази (6.9), тоді
(6.18)
|
|
|
Якщо у формулі для пакета (6.8) використати вираз (6.18), то під інтегралом з’явиться експонента з показником 
. Коли цей показник стає за порядком величини сумірним з 
, то лінійне розвинення (6.9) у ряд, що використовується при визначенні 
, втрачає свій зміст. Отже, хвильовий пакет за проміжок часу 
розпливається
. (6.19)
Комбінуючи (6.14) і (6.19), маємо
. (6.20)
Коли 
, 
,[17] остаточно отримаємо
(6.21)
Оцінимо величини 
для різних частинок. Фотон має нульову масу ( 
),тому із (6.5) 
, звідки 
, 
; 
. Це означає згідно (6.20), що час розпливання фотона 
тобто фотон стійкий, як це й спостерігається експериментально. Для тіла з масою
(дробинка) 
, тобто макроскопічні тіла стійкі.
Але елементарні частинки з малою масою спокою та малими розмірами, наприклад, електрони, у яких 
і 
, мають дуже малий час розпливання 
, тобто електрони не стійкі, що суперечить експерименту.
Розглянуті приклади дозволяють дійти висновку, що час розпливання пакета із плоских хвиль де Бройля для елементарних частинок, наприклад електронів, дуже малий, що суперечить експериментальним фактам стабільності частинок. Це примушує відмовитись від моделі частинок у вигляді хвильового пакета.
Дата добавления: 2018-05-09; просмотров: 499; Мы поможем в написании вашей работы! |
Мы поможем в написании ваших работ!