Фізичні та фізіологічні властивості зору
Динамічний діапазон:
Чутливість ока: закон Фехнера-Вебера.
Переріз зінниця ока: 2 – 8 мм.
Кардинальні елементи оптичної системи //інша назва- метод Гаусса
Кардинальні точки- точки на головній оптичній осі за допомогою яких можна побудувати зображення. //дословно конспект
Деякі визначення:
Центрована оптична система-центри кривизни заломлюючих/відбиваючих поверхонь цієї системи лежать на одній прямій-головній оптичній осі.
Спряжені точки –точки що є зображеннями одна одної.
Стигматичне зображення –таке що формується гомоцентричними(виходять/збираються в 1 точці) пучками.
Головні площини –спряжені площини з коефіцієнтом лінійного збільшення=1. // НЕ КОНСПЕКТ
Формулы:
f’= ; f’= ;
; . //по Овечко
A,C,D-елементи матриці оптичної системи; n,n’-показники заломлення в просторі предметів/зображень відповідно; -відстані від опорних площин до головних.
Когерентність
Когере́нтність — це властивість хвилі зберігати свої частотні, поляризаційні й фазові характеристики.
1)Якщо повністю когерентні поля, тобто
2) Якщо
У випадку рівних амплітуд ( : V=
Матрична оптиа
Де матриця оптичної системи; y1,y2 – висота входу та виходу променя; V1, V2 – узагальнені кути входу та виходу променю.
Узагальнений кут (n – показник заломлення)
Умова зображення В=0; А-лінійне збільшення.
Матриця заломлюючої поверхні | |
Матриця дзеркальної поверхні | |
Матриця трансляції |
‘Знаки радіусів вибираються за наступними правилами.
|
|
Умова унімодулярності AD-BC=1
Положення координальних елементів розраховується за формулами:
Обмеження світлових пучків. Діафрагма
Діафрагма – в оптичних системах – оправи оптичних деталей чи спеціально встановлені в оптичні системи деталі, що обмежують пучки променів, які проходять у системі.
Розрізняють такі діафрагми оптичних систем:
апертурну (діючу), що обмежує пучок променів, які виходять з осьової точки предмета (світлосилу труби);
польову, обмежуючу поле зору системи;
віньєтну, що обмежує пучки променів, які виходять з точок предмета, розташованих, поза оптичною віссю, і викликають цим затемнення зображення по краях поля зору.
Однофотонна інтерференція.
При проходженні окремих фотонів через щілину, вони дифрагуватимуть, і утворюватимуть на фотоплатівці дифракційну картину.
Стан окремого фотона описується y - функцією:
y(l 1, l 2 ) = y(l 1 ) + y(l 2). Для класичного випадку інтерферують напруженості |E1 + E2|2 . Для випадку однофотонної інтерференції діє властивість квантових частинок знаходитися з деякою ймовірністю у двох місцях одночасно. Ймовірність потрапляння окремого фотону в окрему точку:
|
|
P(l 1 , l 2 ) = |y(l 1, l 2 )|2 = |y(l 1 )|2 + |y(l 2)|2 + 2Re(y(l 1 ) + y(l 2)). Останній член – інтерференційний, отже як бачимо інтерферують комплексні амплітуди ймовірносі
P = |A1 + A2|2 .
Величина P визначається експериментально. Така “інтерференція” може спостерігатися не тільки у фотонах, а і в інших частинках, що мають хвильові властивості(наприклад електрони).
Оптичні прилади
1. Зорові труби(телескопічні системи)(афокальні Ф=0)
2. Мікроскоп(з 2 фокусних об’єктивів складається)
3. Фотографічні об’єктиви(основне завдання-фомування дійсного зображення)
4. Проекційні системи
Характеристики:
· Лінійні або кутові збільшення
· Освітленість
· Лінійне поле зору оптичної системи
· Роздільна здатність
2-компонентна оптична система:
d=f1’+Δ+f2 Δ – відстань між задньою фокальною точкою 1-го ел. та передньою 2-го ел.
n=n’=1
Оптична сила цієї системи визначається оптичними силами кожного з елементів а також відрізком Δ.
Телескопічна система(f1 і f2 спіпадають між собою)
Δ=0 d=f1+f2
V2=СV1+DV1=DV1= D=V2/V1 (С=0,D – кутове збільшення)
D= фокальних відрізків зі знаком ‘-’,бо зображення обернене.
|
|
Обєктив (фокус розташ. Так, щоб Δ<0 => Ф>0) формує дійсне зображення.
Мікроскоп
Δ 0 => фокальні відрізки малі, а відстань між ними велика
Δ – відстань між фокальними площинами(розмір тубуса мікроскопа, f1,f2 )
Коеф. Збільшення мікроскопа ;d0=25 cm – відстань найкращого зору
Дата добавления: 2018-02-15; просмотров: 1169; Мы поможем в написании вашей работы! |
Мы поможем в написании ваших работ!