Нижняя граница применимости закона Дарси
При малых скоростях также происходит нарушение закона Дарси. Это связано или с большой площадью соприкосновения породы и жидкости (в низкопроницаемых коллекторах) или с наличием в нефти смол, парафинов и т.д.
При малых скоростях фильтрации нарушение закона Дарси обусловлено тем, что сила трения в данных условиях становится пренебрежительно малой, тогда как сила межфазного взаимодействия остается конечной величиной. В результате такого взаимодействия нефть, содержащая поверхностно-активные вещества, и вода, особенно в присутствии глинистых пород, образуют коллоидные системы, полностью или частично перекрывающие поровые каналы.
Лекция 3
Одномерная установившаяся фильтрация несжимаемой жидкости в однородном недеформируемом пласте
Задача исследования установившегося фильтрационного потока заключается в определении следующих характеристик: дебита (или расхода), давления, скорости фильтрации в любой точке потока, а также установление закона движения частиц жидкости или газа вдоль их траекторий и определение средневзвешенного по объему порового пространства пластового давления.
Рассмотрим характеристики основных фильтрационных потоков исходя из следующих условий:
- режим работы пласта – жесткий водонапорный;
- движение жидкости – установившееся;
- пласт однородный и недеформируемый;
- жидкость несжимаемая.
|
|
Прямолинейно-параллельный фильтрационный поток – приток жидкости к галерее.
Закон распределения давления в пласте найдём, подставив значения постоянных и в уравнение (1):
. (2)
Получаем выражение для градиента давления
. (3)
Уравнение движения для рассматриваемого случая, как следует из уравнений, будет иметь вид:
. (4)
Объёмный расход жидкости в потоке определяется произведением скорости фильтрации W на площадь поперечного сечения потока , т.е.
. (5)
Закон движения частиц жидкости
, (6)
который, используя
можно представить в виде
. (7)
|
|
Средневзвешенное по объёму порового пространства пластовое давление
. (8)
Анализ фильтрационного движения прямолинейно-параллельного потока несжимаемой жидкости
Пластовое давление, согласно формуле (2), распределяется вдоль линии тока (оси Ox) по линейному закону. В любой плоскости yOz давление одинаково во всех точках, для которых постоянна абсцисса x .
Градиент давления , скорость фильтрации W и расход (дебит) жидкости Q постоянны вдоль потока (не зависят от координаты x).
Зависимость между временем и координатой x получилась линейная, так как в рассматриваемых условиях фильтрационный поток движется с постоянной скоростью.
Средневзвешенное пластовое давление равно полусумме значений давлений pk и p г на границах потока, что также находится в соответствии с линейным распределением давления в пласте.
Плоскорадиальный фильтрационный поток – приток жидкости к центральной скважине в круговом пласте.
Исследование особенностей плоскорадиального фильтрационного потока имеет весьма большое значение для понимания законов притока нефти, воды и газа к скважинам.
|
|
закон распределения давления и градиент давления в плоскорадиальном потоке:
(16)
или
; (16’)
. (17)
Скорость фильтрации определяется по формуле:
,
тогда
. (18)
Так как фильтрация происходит по закону Дарси, то объемный дебит скважины равен:
,
где - поверхность, через которую происходит
фильтрация.
С учетом формулы (18) получим формулу Дюпюи:
. (19)
Формула Дюпюи (19) показывает, что дебит скважины прямо пропорционален перепаду давления и одинаков через любую цилиндрическую поверхность соосную скважине, т.е. не зависит от r.
График зависимости дебита скважины от перепада давления (или от понижения пьезометрического уровня), т.е. называется индикаторной диаграммой.
|
|
Как следует из формулы Дюпюи, уравнение индикаторной диаграммы при плоскорадиальном потоке так же, как и в случае фильтрации в галерее, задается уравнением прямой. В случае соблюдения закона Дарси индикаторной линией будет прямая линия.
Рисунок 4 - Индикаторная диаграмма для потока несжимаемой жидкости к скважине по линейному закону фильтрации
коэффициент продуктивности скважины:
, . (20)
Коэффициентом продуктивности скважины называется отношение дебита скважины к перепаду давления.
Закон движения частиц жидкости вдоль траектории можно найти из формулы:
или . (22)
где – начальное положение частицы жидкости в момент
времени t = 0;
- текущая координата частицы жидкости в некоторый момент
t (от центра скважины).
Любая из двух последних формул, представляющая закон движения, позволяет определить координату r движущейся частицы жидкости в любой момент времени t.
Чтобы подсчитать время движения частицы жидкости именно до стенки скважины - Т, необходимо в двух последних формулах произвести подстановку и . Пренебрегая величиной вследствие ее малости, получим:
или . (23)
Как видно из формул, время Т движения частицы жидкости до стенки скважины прямо пропорционально квадрату расстояния этой частицы до оси скважины. Это еще раз подтверждает, что частицы жидкости движутся к скважине по своим траекториям (по радиусам) ускоренно.
Средневзвешенное по объему порового пространства пластовое давление определяется из соотношения:
. (26)
В формуле (26) принято, что , т.е. .
Дата добавления: 2019-11-16; просмотров: 1018; Мы поможем в написании вашей работы! |
Мы поможем в написании ваших работ!