Состав вновь открытых внесолнечных систем
Таблица 1
| N п/п | Название звезды, ее величина, расстояние в парсеках, классификация | Число планет, отношение массы планеты к массе Юпитера, период вращения в сутках |
| 1. | HD 75289, 6.35m/28.94/ G0V | 1; 0.42; 3.51. |
| 2. | 51 Пегаса, 5.49m/15.36/ G21Va | 1; 0.47; 4.23. |
| 3. | HD 187123, 7.79m/49.92/ G5 | 1; 0.52; 3,097. |
| 4. | HD 209458, 7.65m/47/ GOV | 1; 0.69; 3,525. |
| 5. | ν Андромеды, 4.63m/13.47/ F8V | 3; 0.71; 4,61. 2.11; 241,2; 4.61; 1266. |
| 6. | HD 192263, 8.1m/19.9/ K2V | 1; 0.76; 23,87. |
| 7. | 55 Рака, 5.95m/12.53/ G8V | 1; 0.84; 14,648. |
| 8. | HD 37124, 7.68m/33/ G41V-V | 1; 1.04; 155. |
| 9. | HD 130322, 8.04m/30/ K0III | 1; 1.08; 10,724. |
| 10. | ρ Сев. Короны, 5.4m/17.43/ G0Va | 1; 1.1; 39,645. |
| 11. | HD 177830, 7.175m/59/ K0 | 1; 1.28; 391. |
| 12. | HD 217107, 6.16m/19.72/ G8IV | 1; 1.28; 7,11. |
| 13. | HD 210277, 6.63m/21.29/ G0 | 1; 1.28; 437. |
| 14. | 16 Лебедя, В, 6.2m/21.62 | 1; 1.5; 804. |
| 15. | HD 134987, 6.45m/25/ G5V | 1; 1.58; 260. |
| 16. | Gliese 876, 10.17m/4.7/ M4V | 1; 2.1; 60,85. |
| 17. | τ Часов, 5.4m/15.5/ G0V | 1; 2.26; 320,1. |
| 18. | 47 Б.Медведицы, 5.1m/14.08/ G1V | 1; 2.41; 31080. |
| 19. | HD 12661, 7.44m/37/K0 | 1;.2.83; 264,5 |
| 20. | 14 Геркулеса, 6.67m/18.15/ K0V | 1; 3.3; 1619. |
| 21. | HD 1237, 6.59m/17.62/ G6V | 1; 3.31; 133,82. |
| 22. | HD 195019, 6.91m/37.36/ G31V-V | 1; 3.43; 18,3. |
| 23. | Gliese 86, 6.17m/10.91/ K1V | 1; 4; 15,78. |
| 24. | τ Волопаса, 4.5m/15.60/ F61V | 1; 3.87; 3,3128. |
| 25. | HD 168443, 6.92m/37.88/ G5 | 1; 5.04; 57,9. |
| 26. | HD 222582, 7.70m/42/ G5 | 1, 5.4; 576. |
| 27. | HD 10697, 6.29m/30/ G5IV | 1; 6.59; 1083. |
| 28. | 70 Девы, 5.0m/18.11/ G4V | 1; 6.6; 116; 6. |
| 29. | HD 89744, 5.74m/40/ F7V | 1; 7.2; 256. |
| 30. | HD 114762, 7.3m/40.57/ F9V | 1; 11; 84,03. |
| 31. | Lalende 21185, 7m/2ПК/ M2 | 2; 1.5; 10800; 0.9; 5,8. |
[ОТСУТСТВУЕТ]
Рис.1. Спектр сигнала для 37 наблюдений скорости SAO 76206. Наибольший пик в левом углу соответствует периоду 615 суток. Радиальная скорость, км/сек.
|
|
|
[ОТСУТСТВУЕТ]
Рис.2. Наблюдение скорости и орбитальные колебания для SAO 76206
Глава 2. ДИФФЕРЕНЦИАЛЬНЫЕ УРАВНЕНИЯ РЕЛЯТИВИСТСКОЙ БАЛЛИСТИКИ
Уравнения Эйнштейна
В основе релятивистской баллистики (движение массивного тела в гравитационном и негравитационном полях) лежат уравнения общей теории относительности Эйнштейна, полученные им в 1916 году [12]:
, 
, (2.1.1)
где справа 
– тензор энергии-импульса материи, включая ракету, 
– гравитационная постоянная; 
– скорость света, 
– тензор Эйнштейна, равный
, (2.1.2)
где 
– тензор Риччи, получаемый из тензора кривизны 
, 
– скалярная кривизна;
. (2.1.3)
Здесь 
– символы Кристоффеля, отражающие свойства риманового пространства и связанные с коэффициентами метрического тензора 
, входящие в инвариантный интервал
; (2.1.4)
коэффициенты метрического тензора имеют 10 компонентов и могут содержать гравитационный и электромагнитный потенциалы (при совместном решении уравнений (2.11) и Максвелла), а также компоненты вращения (если тело – источник гравитации вращается) и характеристики бинарной системы (массы компонент, их гравитационные и иные характеристики). Согласно определению А.Зоммерфельда, “кривизна (2.1.3) мирового континуума в каждой точке пропорциональна находящейся в этой точке энергии. Энергия также задается в таком общем подходе не одним числом, как тепловая или кинетическая энергия, а десятью числами, которые связаны с величинами, характеризующими движение: импульсом, потоком энергии, давлением и т.п. Коэффициент пропорциональности между кривизной и энергией есть не что иное, как гравитационная константа, входящая в закон тяготения Ньютона“.
|
|
|
Уравнения тяготения (2.12) в пределе малых скоростей и слабых полей подчиняются уравнению Пуассона
, (2.1.5)
где 
– плотность массы притягивающего тела (Солнца, планеты).
Решение уравнений (2.1.2) позволяет определить коэффициенты 
в (2.1.4) и, следовательно, записать в явном виде функцию Лагранжа; уравнения Лагранжа определяют при действии реактивного ускорения систему дифференциальных уравнений движения ракеты.
Точным решением (2.1.2) является решение для центрально-симметричного гравитационного поля (результат К.Шварцшильда). Мы его и будем впоследствии использовать для записи уравнений баллистики.
Дата добавления: 2019-01-14; просмотров: 174; Мы поможем в написании вашей работы! |
Мы поможем в написании ваших работ!