Тема 2. Основы ядерных реакций

Ядерные реакции– это превращение атомных ядер при взаимодействии с частицами, в том числе g-квантами или друг с другом:

, или , или (a,b),

где X и Y – начальное и конечное ядра; a и b – вступающая в реакцию и образующаяся частицы (ядра).

Вероятность той или иной ядерной реакции зависит от типа ядер и энергии (скорости) нейтронов, g-квантов и ядер в момент взаимодействия. Мерой вероятности взаимодействия нейтрона с ядром любого нуклида является микроскопическое сечение s, которое физически можно представить как долю площади поперечного сечения ядра, попав в которую, налетающий нейтрон вызывает ту или иную ядерную реакцию: s=s_a+s_s – полное микроскопическое сечение взаимодействия, см², где s_a=s_f+s_g - сечение поглощения (s_f – сечение деления; s_g - сечение радиационного захвата); s_s – сечение рассеяния.

Произведение числа ядер (атомов) в единице объема N_я (ядер/см³) на s(см²) называют макроскопическим сечением и обозначают å (см^-1):

å=s ∙ N_я.

Физически å - это мера вероятности взаимодействия частицы с ядрами вещества в 1 см³ при пробеге расстояния в 1 см.

Ядерная концентрация молекул (атомов)элементов активной зоны

N_i = g_i N_A/ A_{ri ,}

где g_i   - плотность вещества, г/см³ (прил. 1), плотность воды выбирается в зависимости от температуры среды в реакторе;

N_A = 0.6022´ 10²⁴ моль ^–1 – число Авогадро;

A_{r i} – молярная масса i-го элемента, а.е.м. (прил. 3).

Для расчета плотности нуклидов типа i в веществе типа j (для U²³⁵ и U²³⁸) следует использовать формулу

N_i ^j = N^j ´n_i ^j  ´ e^j ,

где N^j - плотность атомов в веществе типа j, см^-3; n_i ^j - число нуклидов i в веществе типа j; e^j - объемная доля вещества типа j.

Ядерные концентрации элементов определяются из следующего соотношения

,

где N_i - ядерная концентрация i-го элемента; – объемная доля i-го элемента.

Активная зона реактора с отражателем набрана из однотипных тепловыделяющих сборок (ТВС), размещенных по сетке с шагом t_ТВС. Между кассетами находится замедлитель. Внутри кожуха с шагом t_ТВ по сетке размещаются цилиндрические твэлы, в которых ядерное топливо заключено в оболочку толщиной S. Между твэлами прокачивается теплоноситель.

 Объемные доли компонентов в среднем по ячейке определяются из удельных объемов (или площадей поперечного сечения) занятых в этой ячейке компонентами. В ячейку входят:

- топливо, включающее в себя: делящийся изотоп с определенной концентрацией (для реакторов на тепловых нейтронах это, как правило, уран U); неделящийся изотоп урана, обычно, уран U; кислород О₂ , поскольку топливо представляет собой химическое соединение UО₂;

- оболочка твэла из циркония или цикониевого сплава;

- металлоконструкции топливной кассеты или сборки;

- вода, как химическое соединение Н₂О, используемая в реакторе как теплоноситель и замедлитель.

 Относительный объем ячейки ТВС складывается из объемов, образующих ее веществ (компонентов):

_.

Для топлива относительный объем определяется из относительных объемов (площадей) составляющих его компонентов по формуле:

Объемные доли компонентов рассчитываются по следующим формулам:

,  ,  , , ,

Можно определять доли компонентов по площади поперечного сечения, занимаемой компонентом в сечении ячейки.

Ядерное топливо — материал, содержащий делящиеся и, как правило, воспроизводящие (сырьевые) нуклиды и обеспечиваю­щий протекание цепной реакции в ядерном реакторе. В природе сохранился один делящийся нуклид, U - изотоп урана. Природный уран состоит из делящегося нуклида ²³⁵U (~0,7 %) и ядерного сырья U (~99,3%). Массовое (атомарное) содержание изотопа ²³⁵U в уране, выраженное в процентах, называют обогащением:

        ,                              (3.16)

где m_U-235, m_U и N_U-235, N_Uп — масса и концентрация ²³⁵U и при­родного урана соответственно. Поступающий на обогатительный завод природный уран с x₀ = 0,711 % превращается в обогащенныйс повышенным содержанием ²³⁵U (1 % x 90 %) и отваль­ный уран спониженным содержанием ²³⁵U (0,2-0,3 %). Соотношение между массами природного урана m_Uи обогащен­ного  имеет вид

                            . .                                     (3.17)

Длина свободного пробега нейтрона, равная среднему расстоя­нию, которое проходит нейтрон между двумя актами взаимодей­ствия i-гo типа, обратно пропорциональна макроскопическому сечению:

                      см (i=s, a).                                    (3.4)

Длинарасссеянияλ_s(см) — среднее расстояние, которое про­ходит нейтрон между двумя актами рассеяния.

Длина поглощенияλ_а(см) — средний полный путь, который проходит нейтрон от точки рождения до точки поглощения.

Длина переноса λ_tr (см) (транспортная длина рассеяния) — среднее расстояние, проходимое нейтроном в первоначальном на­правлении до поворота на угол 90°:

                       см,                         (3.5)

где cosΘ — средний косинус, угла рассеяния (для ядер с массо­вым числом A>2 cosΘ≈2/3A).

Количественными характеристиками распределения нейтронов в размножающейся среде являются следующие величины.

Плотность нейтронов п(нейтр/см³) — отношение числа нейтро­нов dn'  (нейтр) в элементарной сфере объемом dV(см³) к этому объему:

п = dn'/dV.

Поток нейтронов I_n (нейтр/с) — отношение числа нейтронов dn' (нейтр), падающих па данную поверхность за интервал времени dt(с), к этому интервалу:

I_n = dn'/dt.

Плотность потока нейтроновΦ [нейтр/(см²-с)] - отношение по­тока нейтронов dI_n(нейтр/с), проникающих в объем элементарной сферы, к площади поперечного сечения этой сферы dS(см²):

Φ = dI_n/dS.

Физически Φ можно представить как полный путь, который про­ходят все нейтроны со скоростью υ(см/с) в единице объема за единицу времени [(нейтр/см³)/с^-1 см]:

                                       Φ=n υ                                                   (3.6)

Флюенс нейтронов F(нейтр/см²) — отношение числа нейтронов. dn' (нейтр), проникающих в объем элементарной сферы, к пло­щади поперечного сечения этой сферы dS(см²), т. е. суммарное количество нейтронов, прошедших через единицу площади поверх­ности за время t(с):

F = dn'/dSнейтр/см² = Фt

Ток нейтроновQ (нейтр/с) — вектор, количественно равный разности числа нейтронов, пересекающих единичную площадку а противоположных направлениях за единицу времени.

Плотность тока нейтронов j[нейтр/(см²∙с)] — вектор, количест­венно равный разности противоположно направленных плотностей потоков нейтронов. Итак, при делении тяжелого ядра образуются (рис. ) осколки деления А₁, А₂, мгновенные нейтроны и γ-излучение, про­дукты радиоактивного распада осколков (которые вместе с оскол­ками называют продуктами деления),β и γ излучение осколков и продуктов их распада, антинейтрино, запаздывающие нейтроны.

Осколки деленияимеют массовые числа от 72 до 161. Наиболее вероятна (~6,5%) пара осколков А₁≈90 и A₂≈140 и соответственно Z₁≈38 и Z₂≈54. Кинетическая энер­гия пары осколков изменяется в интервале от 120 до 180 МэВ при средней энергии ~ 165 МэВ. Пробег осколков, на протяжении которого они передают свою энергию окружающей среде, равен в воздухе ~2 см, в алюминии ~10^{-2 мм, в уране ~10-3 мм.}

С использованием введенных выше характеристик пространст­венного поведения нейтронов в размножающей среде K_эф. Для кри­тического ядерного реактора  на тепловых нейтронах записывается так:

           .                     (3.7)

K_эф определяется энергией нейтронов, осуществляющих деление ядер топлива, составом и свойствами компонентов, размерами и формой размножающей среды.

Цепная ядерная реакция(ЦР) — это реакция деления ядер урана и плутония нейтронами, рождающимися при делении. Необ­ходимое условие самоподдерживающейся цепной реакции — рождение в каждом очередном акте деления не менее одного нейтрона. Достаточность этого условия зависит от исхода конкуренции четырех процессов, имеющих место в размножающей среде (среде, содержащей нук­лиды ядерного топлива): 1) деления ядер топлива, 2) радиацион­ного захвата в топливе, 3) захвата нейтронов конструкционными материалами активной зоны и неделящимися компонентами топ­лива, 4) вылетом нейтронов (утечкой) за пределы размножающей среды.

 ЦР возможна только в том случае, если хотя бы один из родившихся при делении ядра нейтронов снова произведет деле­ние. Количественная характеристика возможности осуществления ЦР — эффективный коэффициент размножения К_эф,представляет собой отношение числа нейтронов n₂ (или делений ядер) в данном поколении к числу нейтронов n₁ (или делений ядер) в предыду­щем, непосредственно предшествующем поколении:

                                                 (3.8)

Физически δК_эф —это доля изменения количества нейтронов (делений) в новом поколении по отношению к нейтронам (делениям) предыдущего поколения. При К_эф>1 δК_эф = К_эф-1 называют надкритичностью ЯР(δК_эф >0).

Чаще состояние ЯР характеризуют реактивностью— относитель­ным отклонением К_эфот единицы:

                                                         (3.9)

что физически представляет собой долю изменения количества нейтронов (делений) в новом поколении по отношению ко всем нейтронам (делениям) этого поколения.

Коэффициент размножения нейтронов ЯР на тепловых нейтро­нах для бесконечной среды, т. е. без учета утечки нейтронов,

                                   K_∞=v_эфμφΘ,                                      (3.10)

где v_эф— эффективный выход нейтронов на один захваченный ней­трон в топливе; μ — коэффициент размножения на быстрых нейтро­нах; φ — вероятность избежать резонансного захвата нейтрона ²³⁸U; Θ — коэффициент использования тепловых нейтронов.

Выгораниеядерного топлива — это процесс превращения ядер делящегося нуклида в ядра других, неделящихся нуклидов вслед­ствие деления и радиационного захвата нейтронов.

Количество разделившегося²³⁵U за время t (сут) работы на мощности N(МВт), т. е. при энерговыработке Q_K = Nt(МВт·сут),

m_дел = 1,05Nt = 1,05Q_K г,                    (3.18)

где 1,05 — масса урана (г), который необходимо разделить, чтобы получить энергию 1 МВт·сут; для ²³⁹Pu 1,07 г/(МВт·сут).

Количество образовавшегося ²³⁶U вследствие радиационного захвата нейтронов в²³⁵U при работе ЯР на мощности N (МВт) в течение времени t(сут)

m_γ = (σ_γ/σ_f) /m_дел = 1,05αQ_K г,

где α= σ_γ/σ_f — параметр, зависящий от энергии нейтронов, взаимо­действующих с топливом (см. приложение 9).

Количество выгоревшего(т.е. разделившегося и претерпевшего радиационный захват ²³⁵U при работе ЯР на мощности N (МВт) в течение времени t (сут) при знерговыработке Q_K (МВт·сут)

           m_выг = m_дел + т_γ = 1,05(1 + α)Ntг.                                      (3.19)

В ЯР на тепловых нейтронах для ²³⁵U α=0,17 и

                           m_выг = 1,23Nt г.                                                    (3.20)

Если выражать мощность в мегаваттах, а время работы в часах, то для ²³⁵U получим

             m_выг = 51 ·10^-3Nt г = 0,051Q_K г,                                        (3.21)

где 0,051 — удельный расход топлива, г/(МВт·ч); Q_K — энерговы­работка, МВт·ч.                                                 

Скорость выгорания прямо пропорциональна мощности ЯР. Например, для ²³⁵U

                    dm_выг/dt= 0,051N г/ч.                                                    

Один из важнейших показателей экономичности ядерного реактора (ЯЭУ и AЭC в целом) — глубина выгораниятоплива. Чаще всего среднюю глубину выгорания В определяют как количество энергии, полученной с единицы массы топлива, загруженного в ЯР, за время его пребывания в активной зоне. Это есть удельное энерговыделение.

Если ЯР с загрузкой m_топ (кг) выработал N(МВт)·t (сут) = Q_K (МВт·сут) энергии, то глубина выгорания

               MВт·сут/кг.                                  (3.25)

Иногда m_топ выражают в тоннах, а - (МВт·сут/т). В этом случае можно записать

          =Р_т (МВт/т; кВт/кг)t (сут) МВт·сут/т,                           (3.26)

где Р_т — энергонапряженность ядерного топлива.

В ЯР на мощности N (МВт) со строго установленным вре­менем между очередными частичными перегрузками т ЯР (кам­пания ЯР, эф. ч) за время пребывания топлива (твэлов) в актив­ной зоне τ_топ=nτ_ЯР (кампания топлива, эф. ч), т. е. после п перегрузок,

                                                                          (3.27)

Глубину выгорания можно также выражать отношением масс выгоревшего делящегося нуклида, например ²³⁵U (т_выг, кг), и загруженного топлива (т_топ, т):

                                = т_выг/т_топ кг/т.                                          (3.28)

Так как энергии в 1 МВт∙сут соответствует 1,23∙10^{-3 кг выгоревшего 235}U

;

= МВт•сут/т, или =0,81  МВт•сут/кг

Если m_выг и m_U брать в одинаковых единицах, то глубину выго­рания можно выражать в процентах:

                       =(m_выг /m_U) • 100 % = 0,1 %.                         (3.29)

Следовательно,   (кг/т) = 10 (%).

Можно относить выгоревший делящийся нуклид (m_выг) к за­груженному делящемуся нуклиду (m_U-235; m_Pu-239):

                     =( m_выг / m_{U-235, Pu-239}) • 100%;                             (3.30)

или уменьшение ядерной концентрации делящегося нуклида за кампанию Tк ее первоначальному значению: =100[N⁰_U-235 - N⁰_U-235(T)]/ N⁰_U-235%.

Пример 4.2.1. Оценить плотность ядерного вещества, концентрацию нуклонов в ядре и среднее расстояние между центрами соседних нуклонов.

Решение. Плотность ядерного вещества равна g_я = m_я/V_я, где m_я  - масса ядра, г; V_я - объем ядра, см³. Учитывая, что m_n » m_p » 1,67∙10^{-24 г, а} Z + N = A, получаем:

m_я = m_n (A - Z) + m_p Z » 1,67∙10^-24 ∙A ,      г;

,см³.

Таким образом,

g_я » 1,67∙10^-24 ∙A/10^-38 ∙ А » 10¹⁴ г/см³ = 100 млн.т/см³.

Концентрация нуклонов в ядре постоянна:

N_я = A/V_я » A/(10^-38 ∙A) = 10³⁸ нуклон/см³.

Среднее расстояние d между центрами двух нуклонов в ядре равно диаметру нуклона. Так как V_нукл»V_я/А, то находим ; d = 2R₀ » 2,8∙10^-13 cм.

     Пример 4.2.2.Чем отличается поведение ядерного реактора (ЯР) в двух случаях: а) при δК_эф = +0,002; б) при ρ = +0,002.

Решение. В обоих случаях ЯР надкритичен, цепная реакция (ЦР) нарастает, но, исходя из физического смысла δК_эф и ρ следует, что при ρ = +0,002 ЦР развивается быстрее, чем при δК_эф = 0,002. Из фор­мулы ρ = (К_эф - 1)/ К_эф следует тот же вывод: при δК_эф = 0,002 ρ_ί = 0,002/1,002 < 0,002 = ρ.

 

Задача 4.2.1.В качестве топлива в ЯР используется 9 т UO₂, а в качестве замедлителя 5 т Н₂О. Определить ядерную и массовую концентрации делящегося изотопа ²³⁵U по отношению к воде, если обогащение урана равно 2%.

Задача 4.2.2.Определить ядерные концентрации топливной сборки реактора типа ВВЭР следующей конструкции …..

Задача 4.2.3. Определить сечения ядерных реакций в топливной сборке из предыдущей задачи.

Задача 4.2.4. Определить коэффициент размножения нейтронов для бесконечной среды для топливной сборки из предыдущей задачи.

Задача 4.2.5. На сколько процентов увеличивается количество делений в каждом оче­редном поколении при ρ = +0,003?

Задача 4.2.6. Определить δК_эф и ρ для трех значений К_эф: 1,250; 1,020; 1,001. В ка­ком из этих случаев можно считать, что δК_эф ~ρ?

Задача 4.2.7. Определить К_∞, критического ЯР на тепловых нейтронах, вероятность утеч­ки нейтронов из которого равна 5 %.

 

Пример 4.2.3. Во сколько раз теплотворная способность природного урана при глубине выгорания 15 % по ²³⁵U больше теплотворной способности дизельного топлива?

Решение. На 1 кг природного урана приходится 7 г ²³⁵U, из которых выгорит 7∙0,15=1,05 г, а разделится 1,05 σ_f/σ_а = 1,05∙582/683 = 0,89 г, которые и дадут энергию Q = 0,89∙4,19 ∙19,6∙10⁶= 72,9∙10⁶кДж/кг. Следовательно, теплотворная способность урана в данном слу­чае (при глубине выгорания 15%) больше теп­лотворной способности дизельного топлива в 1,7∙10³ раз.

 

Задача 4.2.4. Какое количество дизельного топлива по энергии горения соответствует энергии деления 1 г ²³⁵U и 1 г природного урана?

Задача 4.2.5. Оценить, сколько нужно загрузить ²³⁵U в активную зону ЯР на тепловых нейтронах, чтобы получить мощность150 МВт при Ф = 10¹² нейтр/(см²-с).

 

Пример 4.2.4.Сколько необходимо добыть природного урана (m_U), чтобы получить 1 т обогащенного (m_U^об) с х=1 %, 2%, 5%, 90% при х_отв=0,25%?

Решение. Согласно формуле: m_U = m_U^об (х – х_отв)/(х_об – х_отв), для х=1 % m_U =1,63 т; для х = 2% - 3,8 т; для х = 5°/₀ - 10,3 т, для х = 90°/₀ - 195 т.

 

Задача 4.2.6. Оценить удельное энерговыделение, приходящееся на 1 г выгоревшего ²³⁵U.

 

Пример 4.2.5. Определить процентное содержание ²³⁵U в топливе в конце кампании ЯР на тепловых нейтронах, имеющего Q_к =15∙10⁴ МВт∙ч и первоначальную загрузку ²³⁵U 30 кг, как составную часть при­родного урана.

Решение. Пренебрегая выгоранием ²³⁸U, по формуле: m_выг = 51∙10^-3∙ N∙t = 0,051 ∙ Q_к  в граммах, определим выгорание ²³⁵U за кампанию: m_выг = 7,7 кг. Учитывая, что в природном уране концентрация ²³⁵U составляет 0,7 % (m_U235/m_U = 0,007), определяем ее к концу кампании: х = (m_U235  -  m_выг)/( m_U -  m_выг)  = 0,52 %.

 

Задача 4.2.7. Какой глубине выгорания в МВт∙сут/т соответствует выгорание 1 % за­груженного топлива?

 Задача 4.2.8.В ЯР на тепловых нейтронах номинальной мощностью 64 МВт, загрузка составляет 7 т U с х = 4,4 %  ²³⁵U. Оценить обогащение U в конце кампании, равной 800 сут.

 Задача 4.18.Оценить, какому количеству органического топлива теплотворной способ­ностью 40 МДж/кг соответствует использование 1 т слабообогащенпого урана при освоенной в настоящее время глубине выгорания для ВВЭР - 30 МВт∙сут/кг?

 

 

---

Дата добавления: 2018-04-15; просмотров: 1493; Мы поможем в написании вашей работы!

Поделиться с друзьями:

---

---

Мы поможем в написании ваших работ!