Тема 4. Основы теории электронагревательных устройств
Способы преобразования электрической энергии в тепловую
При электрическом нагреве в материале создаётся электрическое поле. Способы его образования могут быть различными:
- электрическое поле в проводнике создаётся при непосредственном его подключении к источнику Э.Д.С. Под действием поля свободные заряды (ионы, электроны) начинают перемещаться, приобретая кинетическую энергию. Сталкиваясь с нейтральными атомами и молекулами, они отдают запас кинетической энергии, который расходуется на увеличение теплового движения частиц, и температура вещества повышается.
- электрическое поле в проводнике, расположенном в индукторе, наводится переменным магнитным полем. Наведённое электрическое поле вызывает движение свободных зарядов, энергия которых, как и в первом случае, превращается в теплоту.
- электрическое поле в диэлектрике, находящемся в конденсаторе, вызывает движение связанных зарядов, которые под влиянием электрического поля смещаются один относительно другого только в некоторых пределах. Смещение происходит с «трением», что приводит к выделению теплоты.
С точки зрения термодинамики, теплота – это мера внутренней энергии системы, связанная с молекулярным (тепловым) движением, независящая от механического движения тел или их взаимного расположения. Изменение внутренней энергии происходит под действием внешних факторов и может осуществляться либо затратой работы, либо путём теплообмена. Преобразование электрической энергии в тепловую сопровождается затратой работы (энергии) электромагнитного поля.
|
|
Рис. 4.1
Способы преобразования электрической энергии в теплоту:
а - сопротивлением электроконтактный; б - сопротивлением электродный;
в - сопротивлением элементный; г и д- индукционный прямого и косвенного нагрева: е и ж - электродуговой косвенного и прямого нагрева;
з-диэлектрический: и - термоэлектрический
Классификация электротермических установок
Электротермические установки (ЭТУ) классифицируют по следующим признакам:
- по способу превращения электрической энергии в тепловую и другим признакам;
- по роду тока;
- по частоте тока;
- по способам теплопередачи;
- по технологическому назначению;
-по напряжению питания;
- по рабочей температуре.
Классификация ЭТУ по способу преобразования электрической энергии в тепловую:
- нагрев сопротивлением прямой и косвенный;
- нагрев электрической дугой;
- нагрев в переменном магнитном поле – индукционный способ;
- нагрев в переменном электрическом поле – диэлектрический способ;
- нагрев электронным пучком;
- нагрев квантами (инфракрасный, лазерный способы нагрева);
|
|
- плазменный нагрев;
- термоэлектрический нагрев.
Классификация ЭТУ по роду тока:
- постоянного тока;
- переменного тока.
Классификация ЭТУ по частоте тока:
- промышленной частоты (50 Гц);
- повышенной частоты;
- высокой частоты;
- сверхвысокой частоты.
По виду нагрева ЭТУ можно разделить на 2 группы:
- прямого нагрева;
- косвенного нагрева.
По режиму работы ЭТУ делят на 2 группы:
- непрерывного действия;
- периодического действия.
По рабочей температуре различают ЭТУ:
- низкотемпературные (до 500…6000С);
- среднетемпературные (до 12500С);
- высокотемпературные (свыше 12500С).
По классу напряжения ЭТУ бывают:
- до 1кВ;
- свыше 1кВ;
-безопасного напряжения.
По технологическому назначению ЭТУ разделяют на:
- универсальные;
- специальные.
Основы динамики электронагрева
Процессы нагрева ЭТУ, их отдельных элементов, а также нагреваемых материалов являются динамическими. Рассмотрим процесс изменения температуры ЭТУ или нагреваемого материала во времени.
Допустим, что:
- ЭТУ или нагреваемый материал представляют собой однородные тела и обладают бесконечно большой теплопроводностью, поэтому температура во всех их точках одинакова;
|
|
- тепловой поток в окружающую среду пропорционален разности температур ЭТУ tэту или материалов tми окружающей среды tокр
= tэту – t окр=( tм - tокр ); (4.1)
- теплоёмкость С, теплоотдача kF и мощность Р ЭТУ или материала от температуры не зависит;
- температура окружающей среды в процессе разогрева не изменяется.
Дифференциальное уравнение теплового баланса за время dτ имеет вид:
(4.2)
где: - превышение температуры, P·dτ – подводимая тепловая энергия или теплота, выделяющаяся в нагревателе установки;
m·c·dƟ - часть теплоты, выделяющаяся в материале и идущая на повышение его температуры, или запасаемая в элементах электротермической установки; k·F·Ɵ dτ – часть теплоты, рассеиваемая в окружающую среду.
Разделив переменные, получим:
(4.3)
Время нагрева τ – один из параметров, определяющий режим нагрева материала или электротермической установки.
Проинтегрировав выражение и определив постоянную интегрирования из нулевых начальных условий получим, что время нагрева равно:
|
|
(4.4)
Величина постоянной интегрирования Т называется постоянной времени нагрева и может быть определена как:
. (4.5)
Тогда выражение примет вид:
(4.6)
Превышение температуры нагрева при условии, что разогрев идёт из холодного состояния, определяется по формуле:
(4.7)
При τ=∞ превышение температуры принимает установившиеся значение:
(4.8)
Практически, установившийся режим наступает при τ = (3…4)T.
Если разогрев идёт не из холодного состояния, то формула, с учётом этого обстоятельства, примет вид:
(4.9)
Нетрудно показать, что при τ = T превышение температуры равно
. На основании выражения постоянную времени нагрева Т можно определить как промежуток времени, за который превышение температуры достигает значения .
При отключении ЭТУ материал и сама установка охлаждаются, и тогда уравнение можно переписать в виде:
(4.10)
Если охлаждение начинается с установившегося значения превышения температуры, то уравнение примет вид:
(4.11)
В этом выражении величину Т следует называть постоянной времени охлаждения. При τ=T превышения температуры достигает значения
Временные характеристики процессов нагрева и охлаждения:
Рис. 4.2 Кривые нагрева и охлаждения однородного тела
Экспоненциальный характер изменения превышения температуры при нагреве и охлаждении свидетельствует о том, что их скорости изменяются во времени.
Все процессы нагрева и охлаждения нестационарны, так как связаны с изменением теплосодержания материала и его температуры. Тепловое равновесие настаёт, если поступающая тепловая энергия равна её расходу.
Уравнение теплового баланса
Тепловой баланс включает в себя следующие составляющие.
Поступление тепловой энергии в электротермическую установку от:
- электрических нагревателей,
- различного технологического и электротехнического оборудования (электродвигатели, лампы накаливания и т.п.),
- возможных химических реакций при электротехнологическом процессе,
- нагреваемого сырья.
Полезный расход тепловой энергии:
- нагрев или фазовое преобразование материала (например, испарение, плавление);
- нагрев вспомогательных устройств (например, крепеж, кожух, упаковка, тара).
Потери тепловой энергии.
Уравнение теплового баланса, с учетом вышеизложенного, запишется в виде:
Qэн + Qс+ Qэо = Qпол+ Qвсп+ Qпот , (4.12)
где Qэн, Qс, Qэо – тепловая энергия электронагревателей; сырья и работающего технологического оборудования и электрооборудования, Дж;
Qпол– тепловая энергия расходуемая полезно, Дж;
Qвсп– тепловая энергия, затрачиваемая на нагрев вспомогательных устройств, Дж;
Qпот– энергия тепловых потерь, Дж.
Мощность электротермической установки может быть определена по следующему выражению:
(4.13)
где: kз– коэффициент запаса; Рпотр– потребляемая мощность, Вт;
– электрический к.п.д. установки; – тепловой к.п.д. установки.
Коэффициент запаса (kз =1,1..1,3) учитывает уменьшение фактической мощности электротермической установки вследствие снижения питающего напряжения, старения материалов нагревателей, а также возможное отклонение условий эксплуатации от расчётных значений.
Потребная мощность электротермической установки
Рпотр = Рпол + Рвсп+ Рпот, (4.14)
где Рпол – полезная тепловая мощность, Вт; Рвсп – мощность, идущая на нагрев вспомогательных устройств, Вт; Рпот– мощность тепловых потерь, Вт.
Для электротермической установки периодического действия полезная теплота:
(4.15)
где V – объём материала, м3; ρ – плотность материала, кг/м3; с – удельная теплоёмкость материала, Дж/кг∙оС; t2 – конечная заданная температура, оС;
t1 –начальная температура материала, оС.
Полезная мощность:
(4.16)
где τ - время нагрева, с.
Для электротермической установки непрерывного действия полезная теплота:
(4.17)
где L – объёмная подача нагреваемого материала в ЭТУ, м3/с.
При нагреве материала и его плавлении полезная теплота определяется по формуле:
(4.18)
где ат – удельная теплота плавления материала, Дж/кг.
При нагреве материала и его испарении полезная теплота определится по формуле:
(4.19)
где rт – удельная теплота испарения материала, Дж/кг.
Мощность, затрачиваемую на нагрев вспомогательных устройств, находят по формулам расчёта полезной мощности, причём температуру вспомогательного оборудования принимают равной температуре нагреваемого материала.
Способы передачи тепла
Передача тепловой энергииосуществляются посредством теплопроводности, конвекции и излучения, причём в установках передача тепла может осуществляться одновременно двумя или всеми трёмя перечисленными способами.
Теплопроводность – процесс передачи теплоты в неравномерно нагретом теле или непосредственно соприкасающихся телах, при котором теплоту переносят микрочастицы веществ, перемещающиеся из областей высокой температуры в области низких температур. В наиболее чистом виде теплопроводность проявляется внутри твёрдых монолитных тел или в очень тонких неподвижных слоях жидкости или газа. Теплота передаётся лишь при наличии разности температур между частями тела, системами тел и т.д., т.е. в температурном поле.
Конвекция – процесс переноса теплоты текущей жидкостью или газом из области с одной температурой в область с другой температурой. Конвективный теплообмен между поверхностью твердого тела одной температуры и потоком жидкости или газа с другой температурой называют конвективной теплоотдачей. Различают теплоотдачу при вынужденном движении жидкости или газа (вынужденная конвекция) и при свободном движении (естественная конвекция).
Тепловой поток (Вт) при конвективном теплообмене рассчитывают по формуле Ньютона:
(4.20)
где Δt – разность температур на стенке tс и потока жидкости (или газа) tж,°С;
α –коэффициент теплоотдачи, Вт/м2·°С; F - площадь поверхности теплообмена, м2.
Излучение – процесс переноса теплоты от одного тела к другому посредством электромагнитных волн через разделяющую тела (прозрачную для волн) среду.
Плотность теплового потока (Вт/м2), передаваемого от излучателя, имеющего температуру Т1, к нагреваемому телу с температурой Т2, определяют по формуле закона Стефана-Больцмана:
(4.21)
где Δt =(t1 - t2) – разность температур излучателя t1 = (Т1 -273) и нагреваемого тела t2= (Т2 -273), °С; Rc – термическое сопротивление излучению, м2·°С/Вт.
Термическое сопротивление излучению:
(4.22)
Дата добавления: 2021-07-19; просмотров: 611; Мы поможем в написании вашей работы! |
Мы поможем в написании ваших работ!