Сложение ускорений (теорема Кориолиса)
Теорема. При сложном движении точки её абсолютное ускорение равно геометрической сумме относительного, переносного и кориолисова ускорений:
a=ar+ae+ac ,
где ar– относительное ускорение; ae – переносное ускорение; ac – ускорение Кориолиса.
Доказательство теоремы Кориолиса достаточно сложно и здесь не приводится.
Кориолисовым ускорением называется составляющая абсолютного ускорения точки в сложном движении, равная удвоенному векторному произведению угловой скорости переносного вращения на относительную скорость точки:
ac = 2( xVr),
где – вектор угловой скорости переносного вращения.
Согласно правилу векторного произведения ac┴ , ac┴Vr.
Кориолисово ускорение характеризует:
1) изменение модуля и направления переносной скорости точки вследствие её относительного движения;
Изменение направления относительной скорости точки вследствие вращательного переносного движения.
Например, если человек идет равномерно вдоль радиуса равномерно вращающейся платформы, то относительной скоростью является скорость его движения вдоль радиуса, а переносной – скорость той точки платформы, где он находится в данный момент времени (рис. 2.46).
Пусть в момент времени t человек занимает на платформе положение, показанное на рис. 2.46,а, а в момент времени t + ∆t положение, показанное на рис. 2.46,б.
Так как относительное движение равномерное и прямолинейное, то относительное ускорение человека ar = 0. Однако за время ∆t относительная скорость изменяется по направлению, вследствие вращения подвижной системы отсчёта, закрепленной на платформе.
|
|
Рис. 2.46 |
Модуль кориолисова ускорения определится как модуль векторного произведения:
ac = 2·ωe·Vr·sin( ,Vr),
где ωe = I I – модуль вектора угловой скорости переносного вращения.
Кориолисово ускорение равно нулю в трёх случаях:
1) если ωe = 0, т. е. в случае поступательного переносного движения или в момент обращения в нуль угловой скорости непоступательного переносного движения;
2) если Vr = 0, т. е. в случае относительного покоя точки или в момент равенства нулю модуля относительной скорости движущейся точки;
3) если sin( ,Vr) = 0, т. е. в случае, когда вектор относительной скорости Vr и вектор переносной угловой скорости параллельны (Vr|| ).
Направление кориолисова ускорения определяется по правилу векторного произведения. ac┴Vr, ac┴ и направлено в сторону, откуда поворот вектора к вектору Vr для совмещения их направлений виден происходящим против хода часовой стрелки. Поворот осуществляется на угол меньше 180о.
|
|
Рис. 2.47 |
Пример. Пусть векторы и Vr лежат в горизонтальной плоскости и направлены так же, как и единичные векторы i, j правой системы отсчёта (рис. 2.47).
По правилу векторного произведения вектор ac ускорения Кориолиса направлен по отношению к векторам и Vr так же, как и единичный вектор k по отношению к векторам i и j.
Для определения направления кориолисова ускорения используется правило Жуковского: для определения направления ускорения Кориолиса необходимо относительную скорость Vr точки спроецировать на плоскость, перпендикулярную оси переносного вращения, и повернуть эту проекцию в той же плоскости на угол 90о в сторону переносного вращения.
Рис. 2.48 |
Для иллюстрации правила Жуковского рассмотрим движение точки по образующей конуса с относительной скоростью Vr под углом α от его вершины к основанию (рис. 2.48).
Модуль кориолисова ускорения равен
ac = 2·ωe·Vr·sin(180о – α),
где ωe – модуль вектора угловой скорости переносного вращения.
|
|
На рис. 2.48 – проекция относительной скорости Vr на плоскость (плоскость на рисунке заштрихована), перпендикулярную оси переносного вращения. Направление ускорения Кориолиса ac совпадает с направлением единичного вектора i1 неподвижной системы отсчёта O1X1Y1Z1.
Для закрепления теоретического материала необходимо выполнить курсовое задание К 4.
Дата добавления: 2020-04-25; просмотров: 263; Мы поможем в написании вашей работы! |
Мы поможем в написании ваших работ!