Методы преобразования сложных схем
Раскрытие замкнутых контуров.
Если в какой-либо электрической схеме имеет место замкнутый треугольник, то он может быть заменен эквивалентной звездой
1 1
3 2 3 2
Преобразование звезды в треугольник.
1 1
3 2 3 2
Преобразования выполняются по следующим формулам:
по аналогии
Трехобмоточный трансформатор или АТ в схемах замещения
Трехобмоточный трансформатор или АТ вводится в схемы замещения эквивалентной трехлучевой звездой.
В справочниках для таких трансформаторов или АТ приводятся данные по взаимным Uк% т.е. даются Uкв-н%, Uкв-с%, Uкс-н%. Для определения Uк% каждой из обмоток пользуются выражениями:
Тогда
Где i=A, B, C.
1.Трансфигурация многолучевой звезды в многоугольник 
где 
,
или в общем виде:
Пример:
Рис.5
Эквивалентная схема замещения:
|
|
|
Рис.6
Порядок преобразований схемы.
Треугольник сопротивлений Х2, Х3, Х5 преобразуем в звезду с сопротивлениями Х9, Х10, Х11
Рис.7
Будем считать, что:
, тогда
Рис.8
 |
Рис.9 Рис.10
Ток КЗ в относительных единицах:
Ток КЗ в именованных единицах:
, где
Метод эквивалентных ЭДС
Им пользуются в тех случаях, когда свободные токи в ветвях затухли или затухают с одной и той же постоянной времени.
При преобразовании схемы исходят из того, что ток в общем сопротивлении в исходной схеме и преобразованной одинаков.
Рис. 11 Рис. 12
Согласно I-му закону Кирхгофа для узла А имеем:
или
выразив сопротивления через проводимости, получим:
где 
, тогда
.
Окончательно можно записать выражения для
и
Если в схеме 2 луча (Рис 13),
Рис. 13
то можно пользоваться формулами:
|
|
|
,
Метод наложения или суперпозиции.
Этот метод основан на принципе независимости действия электродвижущих сил. Действительный режим рассматривается как результат наложения ряда фиктивных режимов, каждый из которых определяется из условий, что в схеме приложена только одна ЭДС, в то время как остальные ЭДС принимаются равными нулю. Предположим, что в схеме имеется две ЭДС Е1 и Е2, тогда
и определяется 
, а затем 
и определяется 
Действительный ток в любой ветви схемы может быть получен как сумма токов наложения протекающих по этой ветви при поочередном (раздельном) приложении ЭДС, т.е.
Метод рассечения точки приложения ЭДС.
Если генерирующий источник с ЭДС Е находится в узле схемы, то при необходимости можно разрезать схему в вершине, где приложена ЭДС, сохранив эту ЭДС на свободных концах ветвей. Величина ЭДС после ее рассечения остается неизменной. Пример преобразований иллюстрируется Рис.14.
Рис. 14
Метод рассечения точки КЗ.
Метод основывается на независимости действия ЭДС. Если точка КЗ находится в узле с несколькими сходящимися ветвями, то условия КЗ не изменятся, если разрезать по точке КЗ, сохранив в каждой ветви 3-х фазное КЗ. Например, дана схема (Рис. 15,а)
|
|
|
Рис.15
В начале определяется ток КЗ (Ik1) в точке k1. Для этого преобразуют схему к точке k1, приняв при этом в точке k2 Uk2=0. Затем определяют ток КЗ (Ik2) в точке k2, преобразуя исходную схему к точке k2, приняв Uk1=0.
Воспользовавшись методом наложения ток в точке КЗ находится как:
Дата добавления: 2018-08-06; просмотров: 635; Мы поможем в написании вашей работы! |
Мы поможем в написании ваших работ!