Интерференция света в пластинах

⇐ ПредыдущаяСтр 3 из 5Следующая ⇒

При падении световой волны на тонкую прозрачную пластинку (или пленку) происходит отражение от обеих поверхностей пластинки. В результате возникают две световые волны, которые при известных условиях могут интерферировать.

Пусть на прозрачную плоскопараллельную пластинку падает плоская световая волна, которую можно рассматривать как параллельный пучок лучей (рис. 122.1). Пластинка отбрасывает вверх два параллельных пучка света, из которых один образовался за счет отражения от верхней поверхности пластинки, второй — вследствие отражения от нижней поверхности (на рис. 122.1 каждый из этих пучков представлен только одним лучом). При входе в пластинку и при выходе из нее второй пучок претерпевает преломление. Кроме этих двух пучков, пластинка отбросит вверх пучки, возникающие в результате трех-, пяти- и т. д. кратного отражения от поверхностей пластинки. Однако ввиду их малой интенсивности мы эти пучки принимать во внимание не будем ^]). Не будем также интересоваться пучками, прошедшими через пластинку.

Разность хода, приобретаемая лучами 1 и 2 до того, как они сойдутся в точке С, равна

(122.1)

где -длина отрезка ВС, а - суммарная длина отрезков АО и ОС , n – показатель преломления пластинки. Показатель преломления среды, окружающей пластинку, полагаем равным единице. Из рис. Видно, что ,

(b –толщина пластинки ). Подстановка этих значений в выражение (122.1) дает, что

Произведя замену и учтя, что

легко привести формулу для Δ к виду

(122.2)

При вычислении разности фаз б между колебаниями в лучах 1 и 2 нужно, кроме оптической разности хода Д, учесть_ возможность (I изменения фазы волны при отражении (см. § 112). В точке С (см. рис. 122.1) отражение происходит от границы раздела среды, оптически менее плотной, со средой, оптически более плотной. Поэтому фаза волны претерпевает изменение на п. В точке О отражение происходит от границы* раздела среды оптически более плотной со средой оптически менее плотной, так что скачка фазы не происходит. В итоге между лучами / и 2 возникает дополнительна я разность фаз,

равная л. Ее можно учесть, добавив к Д (или вычтя из нее) половину длины волны в вакууме. В результате получим

Итак, при падении на пластинку плоской волны образуются две отраженные волны, разность хода которых определяется формулой (122.3). Выясним условия, при которых эти волны окажутся когерентными и смогут интерферировать. Рассмотрим два случая.

Волновая теория. Принцип Гюгенса.

Трактат о свете.

1.Свет представляет собой продольные волны особые сверх-проникающие материи заполняющие все пространство

2.Каждая точка пространства до которой дошел световой процесс является источником света элементарных вторичных сферических волн.

3.В результате наложения элементарных вторических сферических волн, возникает новый фронт волны как огибающий элементарный.

Принцип Гюгенса

Согласно которому каждая точка, до которой доходит волновое движение, служит центром вторичных волн; огибающая этих волн дает положение фронта волны в следующий момент времени.

Принцип Г. Доказал нам прямолинейность распространения света.

Рассмотри ΔАВС и ΔАВD t_BC =t_AD =BC/V₁=AD/V₂

BC/AC=sini AD/AC=sinr BC/AD=sini/sinr=V₁/V₂=n₁₂

Дата добавления: 2018-08-06; просмотров: 236; Мы поможем в написании вашей работы!

Поделиться с друзьями:

⇐ Предыдущая 1 234 5 Следующая ⇒

Мы поможем в написании ваших работ!