Решение одномерной осесимметричной задачи магнитостатики аналитически и методом конечных элементов
Министерство образования и науки Российской Федерации
Федеральное государственное бюджетное образовательное
учреждение высшего образования
Пермский национальный исследовательский
Политехнический университет
Кафедра конструирования и технологий в электротехнике
ВЫЧИСЛИТЕЛЬНЫЕ МЕТОДЫ ИССЛЕДОВАНИЯ ЭЛЕКТРОМАГНИТНЫХ ПОЛЕЙ
Методические указания
к практическим работам
Пермь 2018
УДК 519.63
Рецензент
доцент кафедры КТЭ, канд. техн. наук Е.В. Субботин
(Пермский национальный исследовательский
политехнический университет)
Вычислительные методы исследования электромагнитных полей. Методические указания к практическим работам / Сост. А.Г. Щербинин. ПНИПУ. Пермь, 2018. 15 с.
Приводятся методические указания к практическим работам и варианты заданий по дисциплинам «Вычислительные методы в электротехнике» и «Вычислительные методы в электротехнологии» для студентов академической магистратуры по направлению 13.04.02 «Электроэнергетика и электротехника».
УДК 519.63
Ó ПНИПУ, 2018
Решение одномерной осесимметричной задачи электростатики аналитически и методом конечных элементов
Рассмотрим электростатическую задачу определения потенциала коаксиального кабеля (рис. 1.1). Уравнения Лапласа в цилиндрической системе координат запишется следующим образом
|
|
, (1.1)
где , , – координаты в цилиндрической системе координат; – электрический потенциал; – абсолютная диэлектрическая проницаемость; – электрическая постоянная, Ф/м; – относительная диэлектрическая проницаемость.
Рис. 1.1. Поперечное сечение коаксиального кабеля
Для плоскопараллельного поля в осесимметричной постановке и . Тогда уравнение (1.1) преобразуется к виду
, (1.2)
Дифференциальное уравнение (1.2) дополним граничными условиями:
. (1.3)
Необходимо найти распределение потенциала по радиусу.
Применение метода Галёркина к уравнению (1.2) даст
. (1.4)
где – приближенное решение; – весовая функция. В методе Галёркина весовые функции равны базисным функциям (функциям формы).
В результате применения метода Галеркина и последующих преобразований, получим
. (1.5)
Неизвестная функция в уравнении (1.5) определяются соотношением
. (1.6)
|
|
Тогда
(1.7)
Подставляя формулу (1.7) в первый интеграл уравнения (1.5), получим
. (1.8)
Поскольку на левой и правой границах задано граничное условие первого рода (1.3), то уравнение (1.5) с учетом (1.8) запишется следующим образом
(1.9)
В уравнении (1.9) неизвестными являются .
Функции формы одномерного симплекс элемента
. (1.10)
где – длина конечного элемента.
Для одномерного симплекс-элемента матрица градиентов запишется
. (1.11)
С учетом выражения (1.11) запишем
(1.12)
Уравнение (1.12) перепишем в виде
, (1.13)
Здесь: .
Размерности локальных матриц
; .
Определим члены уравнения для текущего элемента
|
|
(1.14)
Или по другому, при условии что и , запишем
(1.15)
Распределение напряженности электрического поля по известному распределению потенциал определяется по формуле
. (1.16)
Аналитические выражения для определения потенциала и напряженности электрического поля по радиусу двухслойной изоляции коаксиального кабеля запишутся как:
(1.17)
(1.18)
(1.19)
ЗАДАНИЕ
Дан коаксиальный кабель с двухслойной изоляцией. К внутреннему проводнику приложен потенциал , а внешний проводник имеет нулевой потенциал. Найти распределение потенциала и напряженности электрического поля по толщине изоляции. Варианты заданий представлены в таблице 1.1.
Таблица 1.1. Варианты заданий
Вариант № | , мм | , мм | , мм | , мм | , мм | , кВ | ||
1 | 10 | 15 | 25 | 0,5 | 1 | 2 | 3 | 110 |
2 | 10 | 16 | 25 | 0,6 | 0,9 | 3 | 2 | 110 |
3 | 10 | 17 | 25 | 0,7 | 0,8 | 2 | 4 | 110 |
4 | 10 | 18 | 25 | 0,8 | 0,7 | 4 | 2 | 110 |
5 | 10 | 19 | 25 | 0,9 | 0,6 | 3 | 4 | 110 |
6 | 10 | 20 | 25 | 1 | 0,5 | 4 | 3 | 110 |
7 | 10 | 17,5 | 32,5 | 0,5 | 1 | 3 | 5 | 220 |
8 | 10 | 19 | 32,5 | 0,6 | 0,9 | 5 | 3 | 220 |
9 | 10 | 20,5 | 32,5 | 0,7 | 0,8 | 4 | 5 | 220 |
10 | 10 | 22 | 32,5 | 0,8 | 0,7 | 5 | 4 | 220 |
11 | 10 | 23,5 | 32,5 | 0,9 | 0,6 | 4 | 6 | 220 |
12 | 10 | 25 | 32,5 | 1 | 0,5 | 6 | 4 | 220 |
Отчет
|
|
1. Титульный лист
2. Задание
3. Постановка задачи
4. Глобальная система алгебраических уравнений с расшифровкой локальной матрицы коэффициентов
5. Аналитические формулы
6. Матрица коэффициентов
7. Результаты вычислений
№ узла | , мм | , В | , В | , % |
№ элемента | , мм | , В/мм | , В/мм | , % |
8. Графики ,
9. Емкость
10. Выводы
Решение одномерной осесимметричной задачи магнитостатики аналитически и методом конечных элементов
Рассмотрим магнитостатическую задачу определения потенциала одиночного проводника (рис. 2.1). Уравнение для магнитного потенциала в одномерной осесимметричной постановке запишется
, (2.1)
где – магнитный потенциал (в одномерной осесимметричной постановке направлен по координате ); – абсолютная магнитная проницаемость; – относительная магнитная проницаемость; – магнитная постоянная; – плотность тока; – заданный ток, – сечение токопроводящей жилы.
Рис. 2.1. Поперечное сечение одиночного проводника
Необходимо найти распределение магнитного потенциала по радиусу.
Применение метода Галёркина к уравнению (1.1) даст
, (2.2)
где – приближенное решение.
В результате применения метода Галеркина и последующих преобразований, получим
. (2.3)
Неизвестная функция в уравнении (17) определяются соотношением
. (2.4)
Тогда
(2.5)
Подставляя формулу (2.5) в первый интеграл уравнения (2.3), запишем
. (2.6)
Поскольку в уравнении (2.3) выражение содержит множитель , то в этом случае его можно использовать в качестве граничного условия на бесконечно удаленной границе, которое можно записать в виде граничного условие Робина . Или
. (2.7)
Здесь: – радиус границы, на которой задано условие бесконечной границы; – расстояние от проводника до границы области, на которой задано условие бесконечной границы.
Тогда
(2.8)
Уравнение (2.3) с учетом выражений (2.6) и (2.8) запишется
(2.9)
Функции формы и матрица градиентов одномерного симплекс-элемента определяются выражениями (1.10) и (1.11). Тогда уравнение (2.9) запишется в виде
(2.10)
Уравнение (2.10) перепишем в виде
. (2.11)
Здесь: ; ; .
Размерности локальных матриц
; .
Определим члены уравнения для текущего элемента
(2.12)
На правой границе расчетной области матрица определится как
. (2.13)
Вектор столбец свободных членов определится выражением
. (2.14)
ЗАДАНИЕ
Дан одиночный проводник (рис. 2.1), по которому протекает ток. Найти распределение магнитного потенциала и напряженности магнитного поля. Варианты заданий представлены в таблице 2.1.
Таблица 2.1. Варианты заданий
Вариант № | , мм | , мм | , мм | , мм | , A |
1 | 10 | 55 | 0,5 | 1 | 1500 |
2 | 11 | 54 | 0,6 | 1 | 2000 |
3 | 12 | 53 | 0,7 | 1 | 2500 |
4 | 13 | 52 | 0,8 | 1 | 3000 |
5 | 14 | 51 | 0,9 | 1 | 3500 |
6 | 15 | 50 | 1 | 1 | 4000 |
7 | 10 | 49 | 0,5 | 1 | 1500 |
8 | 11 | 48 | 0,6 | 1 | 2000 |
9 | 12 | 47 | 0,7 | 1 | 2500 |
10 | 13 | 46 | 0,8 | 1 | 3000 |
11 | 14 | 45 | 0,9 | 1 | 3500 |
12 | 15 | 44 | 1 | 1 | 4000 |
Отчет
1. Титульный лист
2. Задание
3. Постановка задачи
4. Локальные матрицы коэффициентов и свободных членов
5. Аналитические формулы по определению напряженности магнитного поля
6. Результаты вычислений
№ узла | , мм | , В×с/м |
Напряженность магнитного поля определяется по формуле .
№ элемента | , мм | , A/мм | , A/мм | , % |
7. Графики ,
8. Выводы
Дата добавления: 2018-04-04; просмотров: 550; Мы поможем в написании вашей работы! |
Мы поможем в написании ваших работ!