Указания по выполнению работы:
Лабораторная pa б o т a N 5
Определение моментов инерции твердого тела
При помощи крутильных колебаний
Цель: Изучение законов вращательного движения
Задача : экспериментальная проверка теоремы Гюйгенса-Штейнера
Оборудование крутильный маятник ФПМ-05, твердое тело в форме параллелепипеда, линейка, штангенциркуль (или микрометр)
Эксперимент заключается в сравнении данных теоретического расчета с экспериментально определяемыми значениями момента инерции тел, а также проверке справедливости формулы Гюйгенса-Штейнера для тела в форме параллелепипеда:
Jab = J 00 + md 2
где J 00 - момент инерции тела относительно оси, проходящей через центр масс; Jab момент инерции тела относительно оси, параллельной предыдущей оси и отстоящей от 00’ на расстоянии d , m - масса тела.
Положение всех осей указано на рис.1. Как известно, период крутильных колебаний Т связан с моментом инерции J и модулем кручения проволоки f по формуле:
, (1) (рабочая формула)
где f в свою очередь связан с модулем сдвига G , а также с геометрическими данными проволоки: радиусом R и длиной L
(2) (см. приложение 2)
Т.о., зная характеристики проволоки и период колебаний, можно определить момент инерции тела J .
Краткая теория:
Моментом инерции системы (тела) относительно оси вращения называется физическая величина, равная сумме произведения масс пматериальных точек на квадраты их расстояний r до рассматриваемой оси:
|
|
(3)
В случае непрерывного распределения масс эта сумма сводится к интегралу: (4)
Теорема Гюйгенса-Штейнера: момент инерции тела JAB относительно любой оси вращения АВ равен сумме момента его инерции J 00’, относительно параллельной оси 00’, проходящей через центр масс тела, и произведению массы тела на квадрат расстояния dмежду осями АВ и 00’ (см. рис.2)
J АВ = J 00 ’ + md 2 (5)
Крутильный маятник – это система, совершающая крутильные (поворотные) колебания (см. рис. 5)
Крутильные колебания возбуждаются за счет действия упругих сил, возникающих при деформации кручения, к которой прикреплено колеблющееся тело (см. рис. 5). Период крутильных колебаний определяется моментом инерции и модулем кручения проволоки по формуле (1)
Описание экспериментальной установки:
Крутильный маятник ФПМ-05 - это настольная установка (см. рис. 6)
На основании установки располагается электрический миллисекундомер. На передней панели миллисекундомера имеется табло «периоды» (количество периодов или число колебаний) и табло «время» (отсчет времени ведется в секундах), а также кнопки «СЕТЬ», «СБРОС» и «СТОП». Электрический миллисекундомер дает показания количества колебаний N и времени колебаний, по которым можно вычислить период крутильных колебаний маятника.
|
|
К основанию также крепится колонка, на которой установлены верхний, средней и нижний кронштейны.
Крутильный маятник состоит из рамки и стальной проволоки. В рамку вставляется тело-параллелепипед. Стальная проволока натянута между верхним и нижним кронштейнами на ней закреплена рамка.
На среднем кронштейне расположены: электромагнит для фиксации рамки в определенном положении, фотоэлектрический датчик, световой поток которого
перекрывает водилка, закрепленная на рамке, и совершающая крутильные колебания. Датчик выдает сигнал на электрический миллисекундомер, находящийся в основании установки.
Указания по выполнению работы:
Подготовить экспериментальные таблицы:
Упр. 1. Определение момента инерции Joo относительно собственной оси симметрии
Длина L, м | Ра-диус, м | Модуль сдвига G , Н/м2 | Модуль кручения f , кг м2/с2 | № | tn , с | Δ tn | Тоо., с | Эксперим Joo , кг·м2 | c , м | b , м | m , кг | Теоретич Joo , кг·м2 | ||
| 0,7* 10-3 | 78,4*109 |
| 1 |
|
|
|
| 2 |
| ||||
2 | ||||||||||||||
3 | ||||||||||||||
4 | ||||||||||||||
5 | ||||||||||||||
Среднее значение |
Упр.2. Определение момента инерции J АВ при несимметричной оси вращения
№ | tn , с | Δ tn , с | ТАВ, с | Экспериментальный J АВ , кг·м2 | d , м | m , кг | Теоретический J АВ , кг·м2 |
1 |
|
|
|
2 |
| ||
2 | |||||||
3 | |||||||
4 | |||||||
5 | |||||||
cр |
Упр.1. Определение момента инерции относительно оси, проходящей через центр масс
1. подключить установку к сети; нажать кнопку "СЕТЬ" и "СБРОС;
2. приблизить водилку к электромагниту и зафиксировать ее.
3. нажать на кнопку "ПУСК", рамка освобождается и начинает колебаться вокруг стальной проволоки, при этом водилка должна пересекать световой поток датчика и миллисекундомер начнет отсчитывать количество периодов и время колебаний;
4. измерьте микрометром или штангенциркулем диаметр проволоки, ее длину, стороны параллелепипеда а, b , с;
5. учитывая модуль сдвига для стальной проволоки G=78,4 Н/м2, определить по формуле (2) модуль кручения крутильного маятника f
|
|
6. поместить параллелепипед между неподвижной (нижней) и подвижной (верхней балками рамки, затянуть гайки на зажимных втулках по оси 00’;
7. определить время n колебаний tn по секундомеру ( n=10), эксперимент повторить 5 раз
8. вычислить среднеарифметическое значение для времени t , и определить период T 00’ для колебаний вокруг своей оси симметрии по формуле , n=10.
9. используя формулу (1), найти экспериментальное значение момента инерции тела для колебаний вокруг своей оси симметрии J 00’
10. считая m = 2кг, вычислить теоретическое значение J 00’согласно формуле: и сравнить с экспериментально определенным значением J 00’ .
11. Найти абсолютную погрешность Δ tn = | tn ср – tn |.
Упр.2. Определение момента инерции JАВ при несимметричной оси вращения оси параллельной предыдущей и проверка теоремы Штейнера –Гюйгенса.
1. закрепить параллелепипед по оси, отступающей от центральной оси симметрии на расстояние d ( измерить штангенциркулем).
2. определить период колебаний ТАВ для несимметричного размещения бруска по схеме, аналогичной при определении T 00’ в первом упражнении.
3. рас c читать момент инерции параллелепипеда J АВ в случае несимметричного размещения
по экспериментальным данным
и по теореме Гюйгенса-Штейнера J АВ = J 00’ + md 2
и сравнить их.
4..Дать объяснение полученным результатам.
Контрольные вопросы:
1. Величины, характеризующие вращательное движение.
2. Основной закон динамики вращательного движения
3. Момент инерции и момент силы
4. Моменты инерции простейших геометрических тел
5. Закон Гука для линейных и крутильных деформаций
6. Что представляет собой крутильный маятник в данной установке?
7. Связь между периодом крутильных колебаний и моментом инерции маятника.
8. Сформулируйте и докажите теорему Гюйгенса-Штейнера.
9. Определение момента инерции. Является ли момент инерции постоянной величиной для заданной материальной точки или твердого тела?
10. Кинетическая энергия вращения твердого тела
Литература:
1. Обшая физика: Руководство по лабораторному практикуму./Под ред. Крынецкого И.Б. и Струкова Б.А. – М.: ИНФРА-М, 2008.
2. Архангельский М.М. Курс физики. Механика, изд.2,испр.и доп.-М.:Просвещение.- 1965.
3. Фриш С. Э., Тиморева А. В. Курс общей физики, т. 1. Физические основы механики Молекулярная физика. Колебания и волны. М., Физматгиз. 1962
4. Практикум по общей физике. Под ред. Проф. В. Ф. Ноздрева М.:Просвещение.-1971
5. Лабораторный практикум по общей физике. Механика. /Под ред.А.Н.Капитонова. - Якутск: изд-во ЯГУ.-1988 .
ПРИЛОЖЕНИЕ 1
ВРАЩАТЕЛЬНОЕ ДВИЖЕНИЕ
Для вращательного движения существуют величины, уравнения движения и формулы, аналогичные существующим для поступательного движения.
Величины | Поступательное движение | Вращательное движение | |||
Перемещение | s | Путь | φ | Угол поворота | |
Скорость | V | Скорость линейная V = dS / dt | ω | Скорость угловая ω = d φ / dt | |
Ускорение | а | Ускорение линейное а = d 2 S / dt 2 | ε | Ускорение угловое ε = d 2 φ / dt 2 | |
Простейшие примеры кинематики вращательного движения | |||||
Уравнение равно-мерного движения (ускорение =0) | ΔS=VΔt | Δ φ = ωΔt | |||
Уравнение равно-ускоренного движения - ускорение = const | ΔS=V о Δt + a(Δt)2/2 | Δ φ = ωoΔt+ ε (Δt)2/2 | |||
Мера интенсивности воздействия | F | Сила | M | Момент силы M = F l где l - длина рычага | |
Мера инертности | m | Масса | J | Момент инерции | |
Количество движения | р | Импульс р= mV | L | Момент импульса L= J ω | |
Основной закон динамики Общий вид | II закон Ньютона F=ma F Δ t = Δ(mV)=Δp | Основной закон динамики вращательного движения M = J ε M Δ t = Δ(ωL) = ΔL | |||
Работа | d А = F dS | dA = M d φ | |||
Кинетическая энергия | mV 2 / 2 | Jω2 / 2 | |||
Потенциальная энергия упругой деформации | Энергия линейной деформации kx2/2 | Энергия сдвиговой (крутильной) деформации f φ2/2 | |||
Закон Гука для упругой деформации | F=-kx d σ= Е d ε | M= - f φ dτ = G dγ | |||
Дата добавления: 2018-11-24; просмотров: 309; Мы поможем в написании вашей работы! |
Мы поможем в написании ваших работ!