Энергосбережение в компрессорном хозяйстве

Большой расход сжатого воздуха на промышленных предприятиях связан с его нерациональным использованием и различного рода утечками. Значительная часть утечек, связанных с продувкой трубопроводов и влагомаслоотделителей практически неизбежна, особенно в зимнее время [19]. За счет продувок из трубопроводов сжатого воздуха удаляют капельную влагу, которая неизбежно появляется в воздухопроводах, если воздух после сжатия не подвергать осушке. Влага в воздухопроводах создает и еще много проблем, в частности, трубы внутри всегда мокрые. Влага и кислород сжатого воздуха создают идеальные условия для коррозии. Мало того, она скапливается в нижних точках воздухопроводов и может либо замерзнуть, либо поступить к потребителю в виде пробки, проталкиваемой воздухом.

Для того чтобы не было обводнения и засорения, магистральные трубопроводы следует укладывать с уклоном 0,003—0,005 в на­правлении движения воздуха и отводы из магистрального трубо­провода рекомендуется располагать сверху, что значительно уменьшает возможность попадания конденсата к потребителю. На практике прокладка воздухопровода с уклоном встречается редко, чаще всего воздухопровод прокладывают по существующим эстакадам (воды, пара, газа). При такой укладке трубопроводов возможно образование впадин, в которых происходит скопление воды, масла и грязи.

Рассчитаем потери сжатого воздуха из компрессорной сети.

Уравнение первого закона термодинамики для потока имеет вид

,

где h₂ и h₁ - энтальпии потока в начальном и конечном состоянии; l_техн – совершенная работа; С₂ и С₁ – скорости потока в начальном и конечном состоянии. В адиабатном процессе истечения l_техн=0, q=0, тогда уравнение преобразуется к виду [20]:

                                           .                               (198)

Пусть истечение происходит из большого объема, тогда начальная скорость потока равна нулю (С₁=0), а скорость истечения определится выражением

                                        .                            (199)

     Изменение энтальпии можно выразить через изменение внутренней энергии и произведения давления на удельный объем:

                                   .                       (194)

Для адиабатного процесса истечения (q = 0) уравнение первого закона термодинамики можно записать в виде

                                            .                                (200)

Работа адиабатного процесса:

                                                .                                    (201)

Подставляя значение теплоемкости при постоянном объеме  в выражение для технической работы, получим

                                .                   (202)

     Подставляя выражение для работы в выражение для изменения энтальпии, получим:

. В адиабатном процессе , отсюда , тогда комплекс в скобках в выражении для изменения энтальпии приобретет вид

, а выражение для изменения энтальпии в окончательном виде можно записать как

                                    .                        (203)

Скорость истечения при этом определится выражением

                                     .                         (204)

Массовый расход газа m через сопло , или

                                    ,                        (205)

выражая удельный объем из уравнения адиабаты как  или  и, подставляя в выражения для массового расхода, получим:

.    (206)

Из выражения следует, что массовый расход идеального газа при истечении зависит от площади выходного сечения, свойств и начальных параметров газа и степени его расширения . При  расход, естественно, равен нулю ( ). С уменьшением давления среды P₂ расход газа увеличивается и достигает максимального значения при . При дальнейшем уменьшении отношения  значение m, рассчитанное по выражению (206), убывает и при  становится равным нулю. Эксперимент показывает, что на самом деле при достижении критического значения отношения давлений дальнейшее уменьшение  не влияет на массовый расход, который в дальнейшем остается постоянным. Для отыскания максимума функции возьмем первую производную от выражения в квадратных скобках и приравняем ее нулю.

. Отсюда следует, что , или . Таким образом, отношение критического давления на выходе к давлению перед соплом имеет постоянное значение и зависит только от показателя адиабаты.

Атомность газа… .1          2            3

k………….……….1,66     1,4         1,3

………………..0,49      0,528     0,546

Критическая скорость истечения устанавливается в устье при истечении в среду с давлением, равным или ниже критического. Ее можно определить, подставив в уравнение для скорости вместо отношения давлений значение , тогда получим выражение для скорости истечения в виде

               .   (207)

Как следует из выражения (202), величина критической скорости газов определяется физическими свойствами и начальными параметрами газа. В выражение для массового расхода  входит удельный объем при критическом давлении, который может быть выражен из уравнения состояния .

.

Тогда массовый расход воздуха составит:

                  .      (208)

Даже при избыточном давлении воздуха в 1 атм достигается критическая скорость истечения (рис. 79), которая в дальнейшем при увеличении давления воздуха в воздуховоде не изменяется. Поскольку при увеличении давления в воздуховоде пропорционально возрастает плотность воздуха, то увеличение давления в воздуховоде приводит к непрерывному росту массового количества воздуха, истекающего через отверстие (рис. 80).

 

Рис. 79. Изменение скорости воздуха через отверстие диаметром 10 мм при изменении давления в воздухопроводе

Рис. 80. Изменение расхода воздуха через отверстие диаметром 10 мм при изменении давления в воздухопроводе

 

---

Дата добавления: 2018-06-27; просмотров: 287; Мы поможем в написании вашей работы!

Поделиться с друзьями:

---

---

Мы поможем в написании ваших работ!