Расчет проводимости неоребренной части радиатора

 

Проводимость радиатора за счет неоребренной поверхности

 

σ_HP = α_HP ^. F_HP                                    (1.13)

 

где α_HP — коэффициент теплоотдачи, определяемый в зависимости от способа теплообмена:

для вынужденной конвекции воздуха

 

Nu = 0,57Re^0,5       Re < 4^.10⁴ ;

Nu = 0,032Re^0,8              Re ≥ 4^.10⁴.      (1.14)

 

За определяющую температуру принята здесь температура набегающего потока, а за определяющий размер — длина основания радиатора по направлению потока.

Площади неоребренных поверхностей ребристого и игольчато-штыревого радиаторов соответственно равны

 

,

,                      (1.15)

 

где L₁, L₂ — размеры основания радиаторов, N — число ребер или штырей, δ — толщина ребра, d₁ — диаметр основания штыря.

Расчет коэффициента теплоотдачи α_HP при естественной конвекции можно проводить по следующим формулам:

 

  при ,

 

  при , (1.16)

 

где L — определяющий размер (для вертикально спроектированной поверхности высотой h, определяющий размер равен ее высоте, для горизонтально ориентированной поверхности — ее наименьшему размеру); φ — коэффициент, равный 1; 1,3; 0,7 для вертикальной поверхности, горизонтальной обращенной нагретой стороной вверх и вниз соответственно.

Значения коэффициентов А₁, А₂ определяются из следующей таблице№1.1

 

Расчет лучистой составляющей проводимости

Лучистая составляющая проводимости радиатора в равенстве (1.8) равна

σ_л = α_л^.S_н ,                                          (1.17)

где α_л — коэффициент теплоотдачи излучением, причем

,                              (1.18)

где — среднее значение абсолютных температур основания и среды (в первом приближении  можно принимать равным ≈ 340 К, а α_л ≈ 9ε_п );

ε_п — степень черноты.

Величина S_н определяется величиной площади натянутой на радиатор поверхности, т.е.

.                       (1.19)

Расчет эффективного коэффициента теплоотдачи

Рассчитав σ_Σ по формуле (1.8), найдем эффективный коэффициент теплообмена α_эф радиатора, равный

α_эф = σ_Σ / F.                                  (1.20)

Таблица 1.1

Коэффициенты	Температура tm = 0,5 (t + tc), ºC
	10	20	30	40	60	80	100	120
А1	1,40	1,38	1,36	1,34	1,31	1,29	1,27	1,26
А2	1,65	1,61	1,57	1,53	1,45	1,39	1,33	1,29

 

Пример расчета радиатора длиной 300 мм

Пример расчета радиатора длина 150 мм

Приложение 2

Результаты расчета программы для радиатора длиной 300мм.

Исходные данные

ВеличинаЗначениеРазмерность

Параметры расчета

Количество узлов по X50шт

Количество узлов по Y20шт

Время расчета, с2000.00с

Шаг по времени, с0.200000с

Количество шагов10000шт

Вывести на стационарДа

Допустимая разность0.010000К

Необходимое количество повторов10шт

Параметры пластины

Ширина пластины0.3000м

Высота пластины0.1000м

Толщина пластины0.0100м

Теплопроводность120.0000Вт/м*К

Коэффециенты теплоотдачи

Слева0.00Вт/м2*К

Справа0.00Вт/м2*К

Сверху0.00Вт/м2*К

Снизу0.00Вт/м2*К

Спереди10.00Вт/м2*К

Сзади73.50Вт/м2*К

  Тепловой поток

Слева0.00Вт/м2

Справа0.00Вт/м2

Сверху0.00Вт/м2

Снизу0.00Вт/м2

Спереди0.00Вт/м2

Сзади0.00Вт/м2

  Температура среды

Слева40.00К

Справа40.00К

Сверху40.00К

Снизу40.00К

Спереди40.00К

Сзади40.00К

         

Объемная температура40.00К

Объемный коэфф. теплоотдачи0.00Вт/м3*К

Объемная теплоемкость2500000.00Дж//м3*К

Начальная температура40.00К

       

Источники

Источник 13Включен

Плотность потока111111.10Вт/м2

X (лев. верхн.)0.2000м

Y (лев. верхн.)0.0700м

Ширина0.0150м

Высота0.0150м

Источник 11Включен

Плотность потока66666.60Вт/м2

X (лев. верхн.)0.2650м

Y (лев. верхн.)0.0150м

Ширина0.0150м

Высота0.0150м

Источник 10Включен

Плотность потока66666.60Вт/м2

X (лев. верхн.)0.2350м

Y (лев. верхн.)0.0150м

Ширина0.0150м

Высота0.0150м

Источник 9Включен

Плотность потока66666.60Вт/м2

X (лев. верхн.)0.2050м

Y (лев. верхн.)0.0150м

  Ширина0.0150м

Высота0.0150м

Источник 8Включен

Плотность потока66666.60Вт/м2

X (лев. верхн.)0.1750м

Y (лев. верхн.)0.0150м

Ширина0.0150м

Высота0.0150м

Источник 12Включен

Плотность потока111111.10Вт/м2

X (лев. верхн.)0.0700м

Y (лев. верхн.)0.0700м

Ширина0.0150м

Высота0.0150м

Источник 5Включен

Плотность потока33333.30Вт/м2

X (лев. верхн.)0.1050м

Y (лев. верхн.)0.0150м

Ширина0.0100м

Высота0.0150м

Источник 1Включен

Плотность потока66666.60Вт/м2

X (лев. верхн.)0.0250м

Y (лев. верхн.)0.0150м

Ширина0.0100м

Высота0.0150м

Источник 2Включен

Плотность потока66666.60Вт/м2

X (лев. верхн.)0.0450м

Y (лев. верхн.)0.0150м

Ширина0.0100м

Высота0.0150м

Источник 3Включен

Плотность потока66666.60Вт/м2

X (лев. верхн.)0.0650м

Y (лев. верхн.)0.0150м

Ширина0.0100м

Высота0.0150м

Источник 4Включен

Плотность потока66666.60Вт/м2

X (лев. верхн.)0.0850м

Y (лев. верхн.)0.0150м

Ширина0.0100м

Высота0.0150м

Источник 6Включен

Плотность потока33333.30Вт/м2

X (лев. верхн.)0.1250м

Y (лев. верхн.)0.0150м

Ширина0.0100м

Высота0.0150м

Источник 7Включен

Плотность потока33333.30Вт/м2

X (лев. верхн.)0.1450м

Y (лев. верхн.)0.0150м

Ширина0.0100м

Высота0.0150м

1     105.41   105.51   105.83   106.33   106.94   107.55   108.11    108.61   109.06   109.41   109.67   109.86   109.94   109.91    109.80   109.60   109.31   109.01   108.74   108.50   108.34    108.26   108.23   108.28   108.43   108.65   108.95   109.38    109.92   110.49   110.98   111.34   111.62   111.88   112.12    112.24   112.21   112.13   112.05   111.94   111.73   111.40    111.05   110.71   110.36   109.91   109.40   108.92   108.60    108.48       

2     105.39   105.50   105.83   106.35   107.00   107.64   108.19    108.70   109.17   109.51   109.76   109.97   110.05   110.00    109.91   109.71   109.39   109.07   108.79   108.55   108.38    108.30   108.27   108.32   108.46   108.68   108.97   109.41    109.97   110.59   111.10   111.43   111.69   111.96   112.24    112.36   112.31   112.20   112.12   112.05   111.84   111.48    111.11   110.78   110.46   110.01   109.45   108.93   108.59    108.46       

3     105.33   105.45   105.82   106.41   107.19   107.93   108.44    108.95   109.50   109.80   110.02   110.31   110.38   110.27    110.22   110.03   109.59   109.23   108.95   108.66   108.48    108.44   108.39   108.40   108.58   108.79   109.03   109.47    110.12   110.92   111.47   111.73   111.88   112.19   112.60    112.74   112.58   112.38   112.34   112.39   112.19   111.72    111.27   110.99   110.78   110.32   109.60   108.95   108.54    108.40       

4     105.22   105.35   105.76   106.46   107.53   108.53   108.81    109.32   110.15   110.29   110.36   110.95   110.98   110.62    110.78   110.68   109.86   109.46   109.25   108.83   108.61    108.71   108.59   108.51   108.81   109.00   109.07   109.50    110.30   111.55   112.21   112.23   112.11   112.48   113.31    113.48   113.03   112.58   112.64   113.07   112.88   112.08    111.43   111.30   111.44   110.96   109.84   108.93   108.42    108.26       

5     105.04   105.18   105.60   106.37   107.62   108.78   108.91    109.41   110.43   110.47   110.45   111.23   111.25   110.74    111.02   110.98   109.92   109.50   109.33   108.82   108.58    108.77   108.59   108.45   108.84   109.02   108.97   109.40    110.29   111.83   112.55   112.41   112.12   112.52   113.62    113.82   113.17   112.56   112.66   113.33   113.14   112.13    111.35   111.30   111.66   111.18   109.82   108.75   108.18    108.00       

6     104.78   104.91   105.32   106.06   107.25   108.36   108.51    109.02   110.00   110.08   110.09   110.85   110.88   110.40    110.66   110.62   109.61   109.19   109.02   108.52   108.27    108.44   108.27   108.14   108.51   108.68   108.66   109.08    109.94   111.41   112.12   112.02   111.76   112.15   113.18    113.36   112.74   112.14   112.21   112.80   112.59   111.62    110.86   110.79   111.11   110.63   109.34   108.32   107.78    107.61       

7     104.45   104.57   104.93   105.54   106.41   107.23   107.64    108.15   108.83   109.10   109.30   109.75   109.85   109.66    109.71   109.55   108.95   108.56   108.29   107.93   107.72    107.71   107.62   107.59   107.81   107.99   108.15   108.57    109.28   110.26   110.87   111.03   111.07   111.40   111.96    112.08   111.74   111.37   111.31   111.45   111.20   110.56    109.99   109.77   109.72   109.27   108.42   107.68   107.25    107.10       

8     104.07   104.17   104.47   104.96   105.59   106.22   106.73    107.24   107.77   108.15   108.46   108.78   108.91   108.89    108.83   108.63   108.24   107.89   107.59   107.30   107.10    107.01   106.96   106.97   107.12   107.31   107.57   107.98    108.56   109.23   109.76   110.08   110.31   110.59   110.88    110.95   110.76   110.51   110.34   110.21   109.91   109.45    109.01   108.69   108.43   108.01   107.45   106.95   106.62    106.51       

9     103.66   103.75   104.00   104.39   104.89   105.43   105.94    106.45   106.95   107.38   107.75   108.06   108.24   108.26    108.18   107.97   107.65   107.32   107.01   106.74   106.54    106.42   106.37   106.40   106.52   106.72   107.00   107.39    107.89   108.44   108.94   109.33   109.65   109.92   110.11    110.13   109.98   109.73   109.48   109.21   108.88   108.47    108.06   107.71   107.38   107.00   106.58   106.21   105.96    105.88       

10   103.26   103.33   103.54   103.87   104.30   104.78   105.28    105.79   106.30   106.78   107.22   107.57   107.80   107.86    107.76   107.52   107.20   106.85   106.53   106.25   106.04    105.91   105.85   105.88   105.99   106.19   106.48   106.86    107.32   107.83   108.33   108.77   109.15   109.44   109.60    109.57   109.39   109.10   108.77   108.41   108.02   107.62    107.21   106.84   106.49   106.14   105.80   105.51   105.32    105.25       

11   102.86   102.93   103.11   103.41   103.79   104.24   104.74    105.26   105.81   106.35   106.87   107.31   107.62   107.70    107.57   107.27   106.89   106.50   106.14   105.84   105.61    105.46   105.40   105.42   105.53   105.73   106.02   106.40    106.85   107.36   107.88   108.39   108.85   109.20   109.35    109.28   109.01   108.62   108.20   107.76   107.32   106.89    106.47   106.09   105.73   105.40   105.10   104.86   104.71    104.65       

12   102.50   102.56   102.73   103.00   103.36   103.80   104.30    104.85   105.44   106.07   106.70   107.29   107.72   107.84    107.63   107.21   106.73   106.26   105.84   105.51   105.25    105.08   105.01   105.02   105.13   105.33   105.62   106.00    106.47   107.00   107.58   108.18   108.77   109.23   109.41    109.25   108.84   108.32   107.77   107.25   106.75   106.27    105.84   105.44   105.08   104.76   104.49   104.28   104.14    104.10       

13   102.17   102.23   102.38   102.64   103.00   103.43   103.94    104.52   105.18   105.90   106.69   107.51   108.19   108.35    107.97   107.33   106.68   106.10   105.62   105.23   104.95    104.77   104.68   104.68   104.79   104.99   105.28   105.68    106.16   106.73   107.39   108.12   108.90   109.60   109.86    109.56   108.88   108.16   107.47   106.84   106.28   105.76    105.30   104.89   104.52   104.21   103.95   103.76   103.64    103.60       

14   101.88   101.94   102.09   102.34   102.69   103.13   103.65    104.27   104.99   105.82   106.80   107.96   109.18   109.40    108.63   107.58   106.70   106.00   105.44   105.02   104.70    104.50   104.40   104.40   104.50   104.70   105.00   105.41    105.91   106.53   107.28   108.16   109.22   110.44   110.86    110.26   109.10   108.10   107.25   106.52   105.89   105.34    104.85   104.43   104.06   103.75   103.50   103.31   103.20    103.16       

15   101.64   101.69   101.84   102.09   102.44   102.88   103.42    104.07   104.83   105.76   106.91   108.44   110.50   110.80    109.43   107.82   106.73   105.92   105.30   104.84   104.50    104.28   104.17   104.16   104.26   104.46   104.77   105.19    105.72   106.37   107.18   108.20   109.56   111.57   112.21    111.19   109.34   108.06   107.07   106.26   105.58   104.99    104.48   104.04   103.67   103.36   103.11   102.93   102.82    102.79       

16   101.44   101.49   101.64   101.89   102.24   102.69   103.24    103.90   104.69   105.65   106.86   108.48   110.66   110.99    109.53   107.82   106.67   105.82   105.18   104.69   104.34    104.10   103.98   103.97   104.07   104.27   104.58   105.01    105.55   106.22   107.06   108.13   109.56   111.68   112.36    111.26   109.29   107.93   106.89   106.04   105.33   104.72    104.19   103.74   103.36   103.05   102.80   102.63   102.52    102.48       

17   101.29   101.34   101.48   101.73   102.08   102.53   103.09    103.76   104.55   105.50   106.63   108.05   109.76   110.05    108.94   107.55   106.51   105.70   105.06   104.57   104.21    103.97   103.84   103.83   103.92   104.13   104.44   104.87    105.41   106.08   106.91   107.91   109.18   110.84   111.38    110.51   108.92   107.69   106.69   105.84   105.12   104.50    103.96   103.50   103.12   102.81   102.56   102.39   102.28    102.25       

18   101.17   101.22   101.37   101.62   101.97   102.42   102.98    103.65   104.42   105.32   106.33   107.41   108.37   108.59    108.04   107.16   106.31   105.57   104.96   104.48   104.11    103.87   103.74   103.72   103.82   104.02   104.34   104.76    105.30   105.96   106.74   107.64   108.63   109.57   109.88    109.40   108.42   107.42   106.50   105.69   104.97   104.34    103.80   103.34   102.95   102.64   102.39   102.22   102.11    102.08       

19   101.11   101.16   101.31   101.56   101.91   102.36   102.91    103.57   104.34   105.19   106.10   106.98   107.66   107.85    107.51   106.87   106.15   105.48   104.89   104.42   104.06    103.81   103.68   103.66   103.76   103.96   104.27   104.70    105.23   105.88   106.62   107.44   108.25   108.90   109.11    108.78   108.07   107.22   106.37   105.58   104.87   104.25    103.70   103.24   102.85   102.53   102.29   102.11   102.01    101.97       

20   101.09   101.14   101.28   101.53   101.88   102.34   102.89    103.55   104.30   105.14   106.01   106.83   107.44   107.61    107.34   106.77   106.10   105.44   104.87   104.40   104.04    103.79   103.66   103.64   103.74   103.94   104.25   104.68    105.21   105.85   106.58   107.36   108.11   108.69   108.87    108.59   107.94   107.14   106.32   105.55   104.84   104.21    103.67   103.21   102.82   102.50   102.25   102.08   101.97    101.94       

Приложение 3.

Подбор вентилятора

При изучении процессов, происходящих в межлопаточных каналах при вращении рабочего колеса радиального вентилятора с угловой скоростью ω, абсолютную скорость с рассматривают как результат сложения двух скоростей: окружной u и относительной w. Параллелограммы скоростей строятся обычно для точек при входе и выходе из рабочего колеса. В этих точках имеют место окружные скорости u₁ = ωr₁, u₂ = ωr₂, а направления относительных скоростей однозначно определяются углами β₁, β₂ установки лопатки. Абсолютную скорость принято также раскладывать на радиальную с_r и окружную с_u составляющие. [4]

Предельное теоретическое полное давление, сообщаемое потоку газа рабочим колесом с бесконечно большим количеством лопаток при отсутствии потерь, определяется по формуле Эйлера

 

.                                          (3.1)

 

Развиваемое давление является функцией размеров колеса, углов входа и выхода, частоты вращения, плотности и расхода газа через колесо.

Используя связи между составляющими в параллелограммах скоростей, уравнение (3.1) можно преобразовать к виду

 

.                 (3.2)

 

В этом уравнении первое слагаемое соответствует приращению давления потока газа в переносном движении (в поле центробежных сил). Второе слагаемое соответствует приращению давления при относительном движении газа в диффузорном межлопаточном канале согласно уравнению Бернулли. Слагаемое  представляет собой приращение кинетической энергии, которая может быть преобразована в потенциальную энергию давления в так называемых выходных устройствах. Наиболее распространенным типом выходного устройства в промышленных вентиляторах является спиральный корпус. Для радиальных вентиляторов индивидуального охлаждения шкафов характерно применение безлопаточных и лопаточных спрямляющих устройств.

Радиальные вентиляторы индивидуального охлаждения, как правило, не имеют при входе специальных устройств, создающих предварительное закручивание потока. При проектировании рабочих колес угол β₁ установки лопатки при входе выбирают так, чтобы угол между векторами абсолютной скорости  и скорости в переносном движении  был равен 90°. Тогда с_1r = с₁, с_1u = 0 и формула Эйлера приобретает вид

 

.                                                (3.3)

 

С учетом линейной зависимости между u₂ и c_2u преобразуем (3.3)к виду

 

,                                                  (3.4)

где φ — теоретический коэффициент давления, соответствующий идеальному (без потерь) процессу течения и бесконечному числу лопаток.

 

Расход воздуха через колесо вентилятора пропорционален радиальной составляющей абсолютной скорости потока:

 

,                                                (3.5)

где b₂, d₂ — соответственно ширина лопатки на выходе и внешний диаметр рабочего колеса вентилятора.

 

Между скоростями c_2r и u₂, как сказано выше, имеется линейная зависимость, и так как ширина лопатки может быть выражена через диаметр d₂, можно установить следующее соотношение:

 

,                                                   (3.6)

где ψ — коэффициент расхода.

 

При конечном числе лопаток в межлопаточном канале образуется относительный вихрь, который, накладываясь на основной поток, искажает профили скоростей и давлений в межлопаточном канале. При этом происходит искажение линий тока воздушного потока, а углы установки профиля не соответствуют реальным линиям тока. В результате происходит снижение теоретического полного давления, развиваемого вентилятором до

 

,

 

где k — коэффициент уменьшения давления вследствие наличия конечного числа лопаток,

 

,                           (3.7)

 

где z_k — число лопаток рабочего колеса; d₂, d₁ — соответственно внешний и внутренний диаметры рабочего колеса.

Процессы течения воздушного потока через вентилятор сопровождаются потерями.

В радиальных вентиляторах различают потери перед рабочим колесом, потери в рабочем колесе и потери за рабочим колесом. Потери перед рабочим колесом включают потери во всасывающем патрубке и в защитной сетке. Сопротивление защитных сеток должно быть минимальным, так как высокое сопротивление сетки снижает полезное давление вентилятора. Для уменьшения сопротивления вход в рабочее колесо выполняется в виде плавного конфузора, при этом появляется возможность значительно снизить скорость потока при прохождении его через сетку.

К потерям в рабочем колесе относятся потери: при трении лопаток и дисков о воздух; на удар при входе воздуха в рабочее колесо; при трении в межлопаточных каналах, так называемые объемные потери.

Потери на удар при входе возникают вследствие отклонения направления относительной скорости w₁ от угла входа β₁. Причиной отклонения является непостоянство абсолютной скорости c₁ и ее составляющей с_1m по ширине лопатки.

Потери на удар при входе пропорциональны квадрату ударной составляющей скорости ∆w. Для обеспечения безударного входа рекомендуется сгибать входные кромки лопаток так, чтобы угол β₁ был больше 90°, т.е. в направлении вращения. Действительно, при входе вектор абсолютной скорости направлен радиально и, как видно из построений на рис. 3.1, угол между вектором , окружной и относительной скоростей получается тупым.

Для снижения потерь входа рекомендуется принимать пониженные значения скорости входа в вентилятор. Площадь всасывающего отверстия не должна быть меньше, площади выходного отверстия в спиральном кожухе.

Межлопаточные каналы в центробежных вентиляторах являются диффузорными, вследствие чего в относительном движении потока в каналах возникают потери, аналогичные потерям в расширяющихся трубопроводах. Течение в диффузорных межлопаточных каналах сопровождается срывами потока, в результате чего уменьшается зона активного воздействия лопаток на поток.

Рис. 3.1

Эмпирическая формула для определения числа лопаток рабочего колеса, обеспечивающего достаточное воздействие на поток, имеет вид

 

.                                  (3.8)

 

Полученные по этой формуле значения рекомендуется округлять до чисел, кратных 4 и 6.

К потерям за рабочим колесом относятся потери в зазоре между колесом и корпусом и потери в выходном направляющем устройстве. Потери в зазоре связаны с возникновением циркуляции части потока через зазор, которая возникает вследствие разности давлений между входом и выходом рабочего колеса. Зазор можно рассматривать как элемент вентиляционной сети, включенный параллельно с основной сетью; с увеличением зазора увеличивается количество циркулирующего воздуха, в результате чего снижается расход в основной сети и растут потери на вентиляцию. Зазор должен быть минимально возможным и не должен превышать 0,05b₂. Рекомендуется также выполнять рабочие колеса вентиляторов с передним диском, что исключает перетекание потока из одного межлопаточного канала в другой, возникающее вследствие разности давлений между набегающей и сбегающей поверхностями лопаток.

Гидравлические потери в проточной части вентилятора носят характер местных потерь и определяются по соотношению

 

∆p = ξρυ²/2,                                            (3.9)

 

причем в каждом конкретном случае в качестве определяющей скорости фигурирует одна из составляющих треугольника скоростей. Исходя из подобия треугольников скоростей при изменении частоты вращения вентилятора, выберем в качестве масштаба всех скоростей окружную скорость на наружном диаметре вентилятора. Введя коэффициент пропорциональности μ, представим соотношение (3.9) для суммарного падения давления в виде

 

∆p_сум = .

 

Действительное давление, развиваемое вентилятором, отличается от теоретического на суммарное падение давления

 

p = p_п – ∆p_сум = .

 

Вводя обозначение , получаем

 

.                                                    (3.10)

 

Отнеся расход воздуха через вентилятор к площади круга , представим соотношение (4.2.6) в виде

 

.                                              (3.11)

 

Безразмерные параметры p_* и Q_* получили название коэффициентов давления и расхода соответственно.

Зависимости давления, потребляемой мощности и КПД вентилятора от расхода воздуха называются характеристиками вентилятора. Как правило, эти характеристики представляются в графическом виде. Состояние современной теории аэродинамики вентиляторов не позволяет рассчитать действительные характеристики с достаточной точностью, в связи с чем их определяют опытным путем. Различные по исполнению вентиляторы имеют различные характеристики, однако характеристики геометрически подобных вентиляторов также подобны и имеют одинаковые характеристики . Теория подобия позволяет охарактеризовать серию геометрически подобных вентиляторов единой аэродинамической схемой и едиными безразмерными характеристиками, отражающими все свойства серии.

Кроме коэффициентов давления и расхода вводится понятие коэффициента мощности:

 

.                                             (3.12)

 

Выражения (3.10) — (3.12) положены в основу формул пересчета параметров подобных вентиляторов при изменении геометрических размеров, частоты вращения и плотности перемещаемого газа. Если известны характеристики вентилятора с наружным диаметром рабочего колеса d₂ частоте вращения n₁ и плотности газа ρ₁ то характеристики геометрически подобного вентилятора с диаметром колеса d'₂ при частоте вращения n₂ и плотности газа ρ₂ пересчитываются по формулам:

 

Пересчет по ρ	Пересчет по n	Пересчет по d2
Q2 = Q1	Q2 = Q1n2/n1	Q2 = Q1(d'2/d2)3
p2 = p1ρ2/ρ1	p2 = p1(n2/n1)2	p2 = p1(d'2/d2)2
N2 = N1ρ2/ρ1	N2 = N1(n2/n1)3	N2 = N1(d'2/d2)5

 

Безразмерные коэффициенты давления и расхода p_* и Q_* определяют тип вентилятора. Для характеристики типа используют также критерий быстроходности

 

.                                           (3.13)

 

Связь между критерием быстроходности и коэффициентами расхода и давления приведена на рис. 3.2.

Значение критерия быстроходности зависит от аэродинамической схемы вентилятора и ее конструктивных показателей: от типа лопаток, отношения внешнего и внутреннего диаметров рабочего колеса, отношения ширины колеса к его диаметру.

Для охлаждения шкафов, имеющих высокое аэродинамическое сопротивление при относительно малом расходе охлаждающего воздуха, применяются вентиляторы с малой быстроходностью. Вентиляторы для шкафов с низким аэродинамическим сопротивлением, требующих значительных расходов охлаждающего воздуха, имеют высокую быстроходность. Аэродинамические схемы и безразмерные характеристики некоторых типов вентиляторов с различной быстроходностью приведены на рис. 3.3 а и б.

Рис. 4.2.2.

Рис. 4.2.3.

 

Пример современных вентиляторов

 

---

Дата добавления: 2018-04-15; просмотров: 383; Мы поможем в написании вашей работы!

Поделиться с друзьями:

---

---

Мы поможем в написании ваших работ!