Динамика изучает движение материальных тел под действием сил

Билет№20

1Пусть дана сила , приложенная к точке А твердого тела, и ее требуется перенести в точку 0. Приложим к телу в точке 0 уравновешенную систему сил , параллельных и равных ей по модулю (т.е. ). Теперь, кроме силы , приложенной к точке 0, образовались пара сил с моментом и момент данной силы относительно точки 0: т.е. .

2Кинетическая энергия тела складывается из кинетических энергий его отдельных точек. 1. При поступательном движении тела скорости всех его точек равны

между собой и равны – скорости центра масс тела. Поэтому легко понять, что кинетическая энергия тела при поступательном движении ,

2. При вращательном движении тела с некоторой угловой скоростью

все его точки движутся по окружностям различных радиусов и имеют скорости . Определив кинетическую энергию каждой точки и сложив ее по всему объему тела, получим: Кроме кинетической энергии мерой вращательного движения тела является величина , называемая кинетическим моментом вращающегося тела. Кинетический момент в СИ выражается в .

3Изгиб – это такой вид деформации бруса, при котором в его поперечных сечениях возникают изгибающие моменты. В большинстве случаев одновременно с изгибающими моментами возникают и поперечные силы; такой изгиб называют поперечным; если поперечные силы не возникают, изгиб называют чистым.

Плоскость, проходящую через продольную ось бруса (OZ) и одну из главных центральных осей его поперечного сечения (OY), называют главной плоскостью бруса.

Билет №14

2. Равномерное вращательное движение. Если угловое ускорение и, следовательно, угловая скорость , то вращательное движение называется равномерным. Из выражения после разделения переменных . Если при изменении времени от 0 до t угол поворота изменялся от (начальный угол поворота) до , то, интегрируя уравнение в этих пределах , получаем уравнение равномерного вращательного движения , которое в окончательном виде записывается так:

Равнопеременное вращательное движение. Если угловое ускорение , то вращательное движение называется равнопеременным. Производя разделение переменных в выражении: и приняв, что при изменении времени от 0 до t угловая скорость изменилась от (начальная угловая скорость) до , проинтегрируем уравнение в этих пределах: или т.е. получим уравнение выражающее значение угловой скорости в любой момент времени. Закон равнопеременного вращательного движения или, с учетом уравнения:

3При расчете валов, а также других элементов конструкций, испытывающих одновременное действие изгиба и кручения, влиянием поперечных сил, как правило, пренебрегают, так как соответствующие им касательные напряжения в опасных точках бруса, невелики по сравнению с касательными напряжениями от кручения и нормальными напряжениями от изгиба.

при этом условие прочности имеет вид

Билет №28

1Способы задания движенияСуществует три способа: естественный, координатный, векторный.

Естественный способ задания движения точки. Если кроме траектории, на которой отмечено начало отсчета O, задана зависимость

между расстоянием S и временем t, это уравнение называется законом движения точки по заданной траектории.

Координатный способ задания движения точки. Когда траектория точки заранее не известна, положение точки в пространстве определяется тремя координатами: абсциссой X, ординатой Yи аппликатой Z.

или , исключив время.

Эти уравнения выражают закон движения точки в прямоугольной системе координат (OXYZ). Если на точку действует одновременно несколько сил, то алгебраическая сумма их работ равна работе равнодействующей силы.

Работа равнодействующей силы

Если на точку действует одновременно несколько сил, то алгебраическая сумма их работ равна работе равнодействующей силы. Отношение приращения (изменения) длины элемента к его первоначальной длине называется относительным удлинением или продольной деформацией:

3 Продольная и поперечная деформации. Закон Гука. Модуль упругости. Коэффициент Пуассона Отношение изменения размера поперечного сечения к его первоначальному значению называют относительным поперечным сужением (расширением), или поперечной деформацией: Продольную и поперечную деформации называют также линейными деформациями.

Это положение носит название закона Гука и записывается в виде

Опытным путем установлено, что при простом растяжении или сжатии отношение поперечной деформации к продольной – величина постоянная для данного материала. Это отношение, взятое по абсолютному значению, называется коэффициентом поперечной деформации, или коэффициентом Пуассона;

Билет № 15

1Система сил, линии действия которых лежат в одной плоскости и пересекаются в одной точке, называется плоской системой сходящихся сил. Если силы сходящейся системы приложены к разным точкам тела, то, по первому следствию из аксиом статики, каждую силу можно перенести в точку пересечения линий действия и получить эквивалентную систему сил, приложенных к одной точке.

2Расчет на прочность при кручении.Прочность бруса, работающего на кручение, считают обеспеченной, если наибольшие касательные напряжения, возникающие в его опасном сечении, не превышают допускаемых: Наибольшего значения касательные напряжения достигают в точках контура поперечного сечения. В точках, равноудаленных от центра сечения, напряжения одинаковы. Величину (мм³), равную отношению полярного момента инерции сечения к его радиусу, называют полярным моментом сопротивления сечения. Его размерность – L³. Очевидно, полярный момент сопротивления является геометрической характеристикой прочности бруса круглого поперечного сечения при кручении. Эта формула служит для проверочного расчета на прочность.

Билет №8

2Движение твердого тела, при котором все его точки движутся в плоскостях, параллельных некоторой неподвижной плоскости, называется плоскопараллельным.

Плоскопараллельное движение тела – движение сложное и состоит из поступательного движения вместе с полюсом и вращательного движения вокруг полюса. Закон плоскопараллельного движения можно задать тремя уравнениями:

3Прочность балки из пластичного материала обеспечена, если наибольшие по абсолютному значению нормальные напряжения, возникающие в опасном поперечном сечении, не превышают допускаемых. Для балки, поперечные размеры которой по всей длине постоянны (пока только такими балками и ограничимся), опасное сечение то, в котором возникает наибольший по модулю изгибающий момент. условие прочности

Билет №12

2 Понятие о критической силе для сжатого стержня. Формула Эйлера. Максимальная сжимающая нагрузка , при которой прямолинейная форма стержня устойчива, называется критической силой.

Смысл расчета на устойчивость сжатого стержня заключается в том, чтобы он при некотором значении F осевой нагрузки сохранял устойчивость прямолинейной формы и обладал при этом некоторым запасом устойчивости

Условие устойчивости сжатого стержня;

Задачу определения критической силы впервые чисто математически решил Л.Эйлер в 1744 г. Формула Эйлера имеет вид

3 Мощность Скалярная величина , характеризующая быстроту совершения работы, называется средней мощностью силы Если в течение некоторого времени t мощность машины остается постоянная или существенно неизменно, то произведена работа выражается формулой:

Билет №26

1 Определение скорости точки при естественном способе задания ее движения Пусть движение точки А по заданной траектории происходит согласно уравнению , требуется определить скорость точки в момент времени t.

За промежуток времени точка прошла путь , значение средней скорости на этом пути ,

но оно отличается от значения скорости в момент времени t. Скорость в заданный момент t ,

2Работа постоянной силы на прямолинейном перемещении Если при действии постоянной силы на точку М ее перемещение то скалярная мера действия силы называется работой. ,1, При изменении угла в пределах значение . Поэтому если угол – острый, то работа силы положительная. В частном случае, когда направление действия силы совпадает с направлением перемещений ( =0), и 2. При изменении угла в пределах 90°< <180° значение . Следовательно, если угол – тупой, то работа силы отрицательная. В частном случае при = 180°; и . 3. Заметим, что при = 90° значение и , т.е. работа силы, направленной перпендикулярно перемещению точки, равна нулю.

3Расчет на прочность прикручении В билете №15

Билет №30

1Первая форма уравнений равновесия.

Если плоская система сил уравновешена, то алгебраические суммы проекций всех сил на оси X и Y равны нулю, а также равна нулю алгебраическая сумма моментов всех сил относительно любой точки.

Вторая форма уравнений равновесия.

Третья форма уравнений равновесия.

2Пусть твердое тело под действием внешних сил вращается около оси OZ с угловым ускорением . Алгебраическая сумма моментов всех сил относительно оси OZ , называется вращающим моментом.

Основное уравнение динамики вращающегося тела: В СИ момент инерции тела выражается в .

3Условие прочности или В зависимости от цели расчета (постановки задачи) различают три вида расчетов на прочность: I) проверочный, 2) проектный и 3) определение допускаемой нагрузки

С проверочными расчетами встречаются при экспертизе выполненных проектов. Расчетная формула (условие прочности при растяжении или сжатии) имеет вид

При проектном расчете нагрузки и материал известны и определяют требуемую площадь сечения бруса А. В некоторых случаях проверочный расчет удобнее вести в форме определения допускаемой нагрузки. надо знать их предельно допускаемое по условию прочности значение.

Билет №1

1Материальной точкой называют геометрическую точку, обладающую массой.

Абсолютно твердым телом называют такое материальное тело, в котором расстояние между любыми двумя точками всегда остается неизменным.

Способность тел сопротивляться изменению их формы и размеров называется жесткостью.

Мера механического действия одного материального тела на другое называется силой. Сила - величина векторная. Она определяется, во-первых, числовым значением (модулем), во-вторых, точкой приложения (местом контакта взаимодействующих тел), в-третьих, направлением действия.

Несколько сил, действующих на какое-либо одно твердое тело, называется системой сил.

Силы, действующие на твердое тело со стороны других тел, называются внешними. Силы, действующие на материальные точки твердого тела со стороны других точек того же тела, называются внутренними.

2Прямолинейное движение. Если , то точка движется прямолинейно, так как при направление скорости остается неизменным. Равномерное движение. При уравнение равномерного движения .

Равнопеременное движение. Если , то движение точки называется равнопеременным. Уравнение равнопеременного движения точки .

При равнопеременном прямолинейном движении, если не знаем времени t, получим первую вспомогательную формулу

если равноускоренное движение точки начинается из начала отсчета траектории (S₀ = 0) и без начальной скорости ( ), то предыдущие формулы приобретают более, простой вид: .

при свободном падении . В этом случае, если в формулах из пункта (б) заменить S высотой падения Н, они примут вид:

Предпоследняя из этих формул, представленная в виде , называется формулой Галилея.

3Критическое напряжение. Пределы применимости формулы Эйлера При осевом нагружении стержня в его поперечных сечениях возникают нормальные напряжения сжатия, которые возрастают по мере увеличения нагрузки. Нормальные напряжения, соответствующие критической силе, называются критическими:

Определяя значение критической силы, Эйлер исходил из рассмотрения упругой линии изогнутого стержня, поэтому формула

справедлива только в пределах применимости закона Гука, иначе говоря, до тех пор, пока критическое напряжение не превышает предела пропорциональности материала стержня, т.е. при условии Применимость формулы Эйлера определяется условием

Билет №3

1Задача определения реакций связей – одна из основных задач статики.

Некоторые разновидности связей и правила определения их реакций.

Свободное опирание тела о связь. Тело изображено в виде бруска, а связь заштрихована.

Гибкая связь. Реакции нитей или цепей всегда направлены вдоль самих связей в сторону от тела к связи

Стержневая связь. Реакции стержневых связей направлены вдоль прямой, проходящей через оси концевых шарниров

Шарнирно-подвижная опора представляет собой видоизменение свободного опирания

Шарнирно-неподвижная опора дает возможность телу свободно поворачиваться около шарнира, но препятствует поступательному перемещению тела в любом направлении, перпендикулярном оси шарнира.

. Глухая заделка (жесткое защемление). Исключает любое перемещение тела.

3 Задачу определения критической силы впервые чисто математически решил Л.Эйлер. Формула Эйлера имеет вид

Билет № 7

1Теорема: Система пар, действующих на тело в одной плоскости, эквивалентна паре сил с моментом, равным алгебраической сумме моментов пар системы.

Допустим, на тело действуют три пары, моменты которых известны.

Момент равнодействующей пары: ,

Если в результате сложения пар , то действующие на тело пары сил образуют уравновешенную систему. Следовательно, необходимое и достаточное условие равновесия системы пар выражается одним уравнением

2Примером сложного движения точки может служить:

а) лодка (если ее принять за материальную точку), плывущая от одного берега реки к другому;

б) шагающий по ступенькам движущегося эскалатора в метро человек также совершает сложное движение относительно неподвижного свода туннеля.

Таким образом, при сложном движении точка, двигаясь относительно некоторой подвижной материальной среды, которую условимся называть подвижной системой отсчета, одновременно передвигается вместе с этой системой отсчета относительно второй системы отсчета, условно принимаемой за неподвижную.

Движение точки М по отношению к неподвижной системе отсчета называется сложным, или абсолютным.

Для того чтобы видеть сложное (абсолютное) движение точки, наблюдатель должен сам быть связан с неподвижной системой отсчета. Если же наблюдатель находится в подвижной системе отсчета, то он видит лишь относительную часть сложного движения

3Кручение – это такой вид деформации бруса, при котором в его поперечных сечениях возникает единственный внутренний силовой фактор – крутящий момент, обозначаемый или .

При кручении бруса в его поперечных сечениях возникают только касательные напряжения.

Правило знаков: будем считать крутящий момент положительным, если для наблюдателя, смотрящего на проведенное сечение, он представляется направленным по часовой стрелке (рис.19.15). Соответствующий внешний момент направлен против часовой стрелки

Билет№ 9

1 Балки рассчитывают на прочность по наибольшим нормальным напряжениям, возникающим в их поперечныхсечениях. При поперечном изгибе балок наряду с нормальными, как известно, возникают и касательные напряжения, но они в подавляющем большинстве случаев невелики и при расчетах на прочность не учитываются. Прочность балки из пластичного материала обеспечена, если наибольшие по абсолютному значению нормальные напряжения, возникающие в опасном поперечном сечении, не превышают допускаемых. Для балки, поперечные размеры которой по всей длине постоянны (пока только такими балками и ограничимся), опасное сечение то, в котором возникает наибольший по модулю изгибающий момент. условие прочности

Билет №11

1 ,т.е. момент равнодействующей ПСПРС относительно любой точки равен алгебраической сумме моментов сил системы, взятых относительно той же точки.

Основное уравнение динамики вращающегося тела: В СИ момент инерции тела выражается в

3Если внутренние силы определялись только на основе условий равновесия отсеченной части системы (или отдельного бруса), системы называют статически определимыми.

Системы, в которых внутренние силовые факторы (ВСФ), в частности продольные силы, не могут быть определены с помощью только метода сечений, называют статически неопределимыми системами. Соответственно задачи, связанные с расчетом указанных систем, также принято называть статически неопределимыми.

ля решения статически неопределимой задачи надо составить, помимо уравнений статики так называемые уравнения перемещений,основанные на рассмотрении деформации системы (это геометрическая сторона задачи) и применении закона Гука.

Подвешена невесомая весьма жесткая балка, нагруженная силой F. Стержни изготовлены из одинакового материала и имеют одинаковые сечения. Система один раз статически неопределима: для плоской системы параллельных сил статика дает два независимых уравнения равновесия, а неизвестных сил-три. Обозначим реакции, так же как и силы, действующие на стержни, через N₁, N₂, N₃.

Составляем уравнения равновесия приложенных к балке сил:

Билет №13

1Первая форма уравнений равновесия.

Вторая форма уравнений равновесия.

Третья форма уравнений равновесия.

2 Пусть на точку действует система постоянных сил, равнодействующая которых . Допустим, что силы действуют вдоль одной прямой.

; . На прямолинейном пути Отсюда с учетом того, что , , т.е. изменение кинетической энергии точки равно сумме работ действующих сил.

3Конструкционные материалы можно разделить на три основные группы: пластичные, хрупкопластичные и хрупкие.

Отношение предельного напряжения к наибольшему расчетному напряжению , возникающему в элементе конструкции при эксплуатационной нагрузке, обозначают буквой n и называют коэффициентом запаса прочности (18.1) Прочность элемента конструкции считают обеспеченной, если его расчетный коэффициент запаса прочности не ниже требуемого, т.е. Это неравенство называют условием прочности. Используя выражение (18.1), перепишем условие прочности в виде (18.2) Отсюда можно получить и такую форму записи условия прочности: (18.3) Правую часть последнего неравенства называют допускаемым напряжением и обозначают

Билет№18

1Пусть требуется поднять на высоту h груз, сила тяжести которого G

Предположим, что подъем осуществляется тремя способами:

Вертикальный По наклонной плоскости с углом подъема α. По менее крутой плоскости с углом подъема β (β<α). Если считать, что груз перемещается равномерно, то работа по подъеме груза во всех 3-х случаях совершаются одинакова: Сила F направлена параллельно наклонной плоскости. Полезную часть работы сил F составляют работа по подъему тела на высоту и тогда: Таким образом КПД наклонной плоскости при подъеме груза силой направленной параллельно наклонной плоскости:

2 Значит, если главный момент изобразить в виде вектора, то главный вектор и главный момент плоской системы сил всегда перпендикулярны друг другу.

Рассуждая аналогично, можно последовательно привести к точке силы пространственной системы. Но теперь главный вектор есть замыкающий вектор пространственного (а не плоского) силового многоугольника; главный момент уже нельзя получить алгебраическим сложением моментов данных сил относительно точки приведения. При приведении к точке пространственной системы сил, присоединенные пары действуют в различных плоскостях и их моменты целесообразно представлять в виде векторов и складывать геометрически. Поэтому полученные в результате приведения пространственной системы сил главный вектор (геометрическая сумма сил системы) и главный момент (геометрическая сумма моментов сил относительно точки приведения), вообще говоря, не перпендикулярны друг другу.

Векторные равенства и выражают необходимое и достаточное условие равновесия пространственной системы произвольно расположенных сил.

3При растяжении (сжатии) прямого бруса в его поперечных сечениях возникает только один внутренний силовой фактор – продольная сила, обозначаемая или N

Модуль и направление (знак) продольной силы определяются из уравнения равновесия, составленного для отсеченной (оставленной после проведения сечения) части бруса: Продольной силой в поперечном сечении бруса называется равнодействующая внутренних нормальных сил, возникающих в этом сечении. В тех случаях, когда продольные силы в различных поперечных сечениях бруса неодинаковы, закон их изменения по длине бруса удобно представить в виде графика, называемого эпюрой продольных сил Эпюра продольных сил – это график функции .

Билет № 19

1В технике работа сил обычно связана с преодолением различных сопротивлений, для выполнения этой работы создается множество разнообразных машин и механизмов. Вся работа совершает машина или механизм: где – работа по преодолении полезного сопротивления, отсюда: Отношения полезной работы ко всей совершенной работе называется механический коэффициент полезного действия.

2Для суждения об интенсивности внутренних сил в определенной точке данного сечения введено понятие о напряжении. Выделим в окрестности интересующей нас точки сечения малую площадку площадью ; допустим, что на этой площадке возникает внутренняя сила (рис. 16.5) Отношение этой внутренней силы к площади выделенной площадки называется средним напряжением в окрестности рассматриваемой точки по проведенному сечению (на площадке ): (16.2) Истинное напряжение в данной точке рассматриваемого сечения: Напряжение в данной точке по рассматриваемому сечению есть величина векторная (вектор делим на скаляр ); направление этого вектора совпадает с предельным направлением вектора .

Билет № 21

2Чтобы определить работу непостоянной силы F при перемещении точки М по криволинейной траектории , надо дугу траектории разделить на множество частей , настолько малых, что каждую из них можно считать отрезком прямой. Тогда работа силы F на перемещении , так называемая элементарная работа, равна . Просуммировав все элементарные работы переменной силы , получим ее работу на участке траектории от M₀ до M₁:

3Под внутренними силами будем подразумевать не их абсолютные значения, а только те приращения, которые вызваны действующими на тело нагрузками

Основу для решения этой задачи дает метод сечении.

"Розу": Р – разрезаем тело плоскостью на две части; О – отбрасываем одну часть; 3 – заменяем действие отброшенной части внутренними силами; У – уравновешиваем оставшуюся часть и из уравнения равновесия определяем внутренние силы.

Составляющие главного вектора и главного момента внутренних сил, возникающих в поперечном сечении бруса, носят название внутренних силовых факторов в этом сечении. – продольная (или нормальная) сила; – поперечные силы; – крутящий момент; – изгибающие моменты. Для определения каждого из внутренних силовых факторов надо составить соответствующее уравнение равновесия для всех сил, действующих на оставленную часть бруса (рис. 16.4).

Билет№ 22

1Раздел механики, занимающийся изучением движения материальных тел без учета их масс и действующих на них сил, называется кинематикой.

Движение – основная форма существования всего материального мира, покой и равновесие – частные случаи.

Всякое движение, и механическое в том числе, происходит в пространстве и во времени.

Геометрическое место положений движущейся точки в рассматриваемой системе отсчета называется траекторией. По виду траектории движение точки делится на прямолинейное и криволинейное.

При движении точка за определенный промежуток времени проходит некоторый путь L , который измеряется вдоль траектории в направлении движения.

Векторная величина, характеризующая быстроту изменения направления и числового значения скорости, называется ускорением.

2Если на точку действует одновременно несколько сил, то алгебраическая сумма их работ равна работе равнодействующей силы. Допустим, что перемещение точки произошло при действии на нее трех сил: и . Тогда, обозначив работу каждой из сил соответственно W₁, W₂ и W₃, можем записать . Сложив правые и левые части этих равенств, получим или в общем случае для любого числа сил . При равномерном прямолинейном движении точки, приложенная к ней система сил уравновешена (первая аксиома динамики), т.е. , и тогда

3Максимальная сжимающая нагрузка , при которой прямолинейная форма стержня устойчива, называется критической силой. Смысл расчета на устойчивость сжатого стержня заключается в том, чтобы он при некотором значении F осевой нагрузки сохранял устойчивость прямолинейной формы и обладал при этом некоторым запасом устойчивости. Задачу определения критической силы впервые чисто математически решил Л.Эйлер в 1744 г. Формула Эйлера имеет вид

Билет №23

1Вектор – ускорение точки в данный момент – есть геометрическая сумма касательного и нормального ускорений: Вектор в любой момент времени направлен по касательной, поэтому вектор называется касательным, илитангенциальным ускорением. Модуль ускорения ,

Динамика изучает движение материальных тел под действием сил.

В основе динамики лежат следующие аксиомы. Аксиома 1 (принцип инерции). Всякая изолированная материальная точка находится в состоянии покоя или равномерного и прямолинейного движения, пока приложенные силы не выведут ее из этого состояния. Аксиома 2 (основной закон динамики). Ускорение материальной точки пропорционально действующей силе F и направлено по той прямой, по которой действует эта сила Математически вторая аксиома записывается векторным равенством , Аксиома 3 (закон независимости действия сил). Если к материальной точке приложена система сил, то каждая из сил системы сообщает точке такое же ускорение, какое она сообщила бы, действуя одна. Аксиома 4. Две материальные точки действуют друг на друга с силами, равными по модулю и направленными в противоположные стороны. Материальная точка, движение которой в пространстве не ограничено какими-либо связями, называется свободной. Примером свободной материальной точки может служить искусственный спутник Земли в околоземном пространстве или летящий самолет Материальная точка, свобода перемещения которой ограничена наложенными связями, называется несвободной

3Прочность бруса, работающего на кручение, считают обеспеченной, если наибольшие касательные напряжения, возникающие в его опасном сечении, не превышают допускаемых: Наибольшего значения касательные напряжения достигают в точках контура поперечного сечения. В точках, равноудаленных от центра сечения, напряжения одинаковы. Величину (мм³), равную отношению полярного момента инерции сечения к его радиусу, называют полярным моментом сопротивления сечения. Его размерность – L³. Очевидно, полярный момент сопротивления является геометрической характеристикой прочности бруса круглого поперечного сечения при кручении. Эта формула служит для проверочного расчета на прочность.

Билет №24

1Пусть движение точки А по заданной траектории происходит согласно уравнению , требуется определить скорость точки в момент времени t. За промежуток времени точка прошла путь , значение средней скорости на этом пути , но оно отличается от значения скорости в момент времени t. Скорость в заданный момент t ,

2Сила, численно равная произведению массы материальной точки на приобретенное ею ускорение и направленная в сторону, противоположную ускорению, называется силой инерции. . Сила инерции в действительности не приложена к получившей ускорение материальной точке, а действует на точку или тело, которое сообщает ускорение этой точке.

Силы инерции широко используются при расчетах и решении технических задач, причем использование сил инерции позволяет свести к знакомым нам уравнениям статики решения многих задач, в которых рассматривается движение несвободной материальной точки. Прикладывая условно силу инерции к движущейся материальной точке, можем считать, что активные силы , реакции связей и сила инерции ,образуют уравновешенную систему (принцип Даламбера).

Решение задач динамики с помощью принципа Даламбера иногда называют методом кинетостатики

при этом условие прочности имеет вид

Билет № ?

1Способы задания движения точки Существует три способа: естественный, координатный, векторный. Естественный способ задания движения точки. Если кроме траектории, на которой отмечено начало отсчета O, задана зависимость

между расстоянием S и временем t, это уравнение называется законом движения точки по заданной траектории. Координатный способ задания движения точки. Когда траектория точки заранее не известна, положение точки в пространстве определяется тремя координатами: абсциссой X, ординатой Yи аппликатой Z.

2Работа постоянной силы на прямолинейном перемещении билет№26

3Критическое напряжение. Пределы применимости формулы Эйлера в Билете №1

Дата добавления: 2018-04-04; просмотров: 433; Мы поможем в написании вашей работы!

Поделиться с друзьями:

Мы поможем в написании ваших работ!