Усиление с помощью транзистора

Биполярные транзисторы

Общие сведения

Наиболее распространены транзисторы с двумя n–р-переходами, называемые биполяр­ными, так как их работа основана на использовании носителей заряда обоих знаков. Первые транзисторы были то­чечными, но они работали недостаточ­но устойчиво. В настоящее время из­готовляются и применяются исключи­тельно плоскостные транзисторы.

Устройство плоскостного биполяр­ного транзистора показано схемати­чески на рисунке 4.1. Он представляет собой пластину германия, или кремния, или другого полупроводника, в которой созданы три области с различной элект­ропроводностью. Для примера взят транзистор типа п–р–п, имеющий среднюю область с дырочной, а две крайние области – с электронной электропроводностью. Широко применяются также транзисторы типа р — п — р, в ко­торых дырочной электропроводностью обладают две крайние области, а сред­няя имеет электронную электропровод­ность.

 

 

 

 

Рисунок 4.1 – Принцип устройства (а) и условное графическое

                   обозначение (б) плоскостного транзистора

 

Средняя область транзистора назы­вается базой, одна крайняя область –эмиттером, другая – коллектором. Та­ким образом, в транзисторе имеются два n–р-перехода: эмиттерный – между эмиттером и базой и коллекторный – между базой и коллектором. Расстояние между ними должно быть очень малым, не более единиц микрометров, т. е. об­ласть базы должна быть очень тонкой. Это является условием хорошей работы транзистора. Кроме того, концентрация примесей в базе всегда значительно меньше, чем в коллекторе и эмиттере. От базы, эмиттера и коллектора сдела­ны выводы.

Для величин, относящихся к базе, эмиттеру и коллектору, применяют в качестве индексов буквы «б», «э» и «к». Токи в проводах базы, эмиттера и кол­лектора обозначают соответственно i_б, i_э, i_к.Напряжения между электродами обозначают двойными индексами, на­пример напряжение между базой и эмит­тером u_б-э, между коллектором и базой u_б-э. На условном графическом обозна­чении транзисторов р – п – р и п – р – п стрелка показывает условное (от плюса к минусу) направление тока в проводе эмиттера при прямом напряжении на эмиттерном переходе.

Транзистор может работать в трех режимах в зависимости от напряжения на его переходах. При работе в актив­ном режиме на эмиттерном переходе напряжение прямое, а на коллектор­ном – обратное. Режим отсечки, или запирания, достигается подачей обрат­ного напряжения на оба перехода. Если же на обоих переходах напряжение прямое, то транзистор работает в ре­жиме насыщения. Активный режим яв­ляется основным. Он используется в большинстве усилителей и генераторов. Поэтому мы подробно рассмотрим ра­боту транзистора в активном режиме. Режимы отсечки и насыщения характер­ны для импульсной работы транзистора и также будут рассмотрены в дальней­шем.

В схемах с транзисторами обычно образуются две цепи. Входная, или управ­ляющая, цепь служит для управления работой транзистора. В выходной, или управляемой, цепи получаются усиленные колебания. Источник усиливаемых коле­баний включается во входную цепь, а в выходную включается нагрузка. Для величин, относящихся к входной и выходной цепи, применяют соответст­венно индексы «вх» и «вых» или 1 и 2.

Физические процессы

Рассмотрим прежде всего, как ра­ботает транзистор, для примера типа п– р–п, в режиме без нагрузки, когда включены только источники постоянных питающих напряжений Е₁и Е₂ (рисунок 4.2, а). Полярность их такова, что на эмиттерном переходе напряжение прямое, а на коллекторном – обратное. Поэтому сопротивление эмиттерного перехода мало и для получения нормального тока в этом переходе достаточно напряжения Е₁ в десятые доли вольта. Сопротивление коллекторного перехода велико, и напряжение Е₂обычно составляет единицы или десятки вольт. Из схемы на рисунке 4.2, а видно, что напряжения между электродами транзистора связаны простой зависи­мостью

 

(4.1)      (4.1)

u_к-э = u_к-б + u_б-э

 

При работе транзистора в активном режиме обычно всегда u_б-э<< u_к-б и, сле­довательно, u_к-э» u_к-б.

Вольт-амперная характеристика эмиттерного перехода представляет со­бой характеристику полупроводникового диода при прямом токе (см. рисунок 3.2). А вольт-амперная характеристика кол­лекторного перехода подобна харак­теристике диода при обратном то­ке.

Принцип работы транзистора заклю­чается в том, что прямое напряжение эмиттерного перехода, т. е. участка база – эмиттер (u_б-э), существенно влияет на токи эмиттера и коллектора: чем больше это напряжение, тем больше токи эмиттера и коллектора. При этом из­менения тока коллектора лишь незна­чительно меньше изменений тока эмиттера. Таким образом, напряжение u_б-э, т. е. входное напряжение, управляет током коллектора. Усиление электри­ческих колебаний с помощью тран­зистора основано именно на этом яв­лении.

Физические процессы в транзисторе происходят следующим образом. При увеличении прямого входного напряже­ния u_б-э понижается потенциальный барьер в эмиттерном переходе и соответственно возрастает ток через этот переход – ток эмиттера i_э. Электроны этого тока инжектируются из эмиттера в базу и благодаря диффузии проникают сквозь базу в коллекторный переход, увеличивая ток коллектора.

Так как коллекторный переход работает при обратном напряжении, то в этом пере­ходе возникают объемные заряды, пока­занные на рисунке кружками со зна­ками « + » и « – ». Между ними возни­кает электрическое поле. Оно способ­ствует продвижению (экстракции) через коллекторный переход электронов, при­шедших сюда из эмиттера, т. е. втя­гивают электроны в область коллектор­ного перехода.

 

Рисунок 4.2 – Движение электронов и дырок в транзисторах типа n–p–n и p–n–p

 

(4.2)

Если толщина базы достаточно мала и концентрация дырок в ней невелика, то большинство электронов, пройдя через базу, не успевает рекомбинировать с дырками базы и достигает коллектор­ного перехода. Лишь небольшая часть электронов рекомбинирует в базе с дыр­ками. В результате рекомбинации воз­никает ток базы. Действительно, в уста­новившемся режиме число дырок в базе должно быть неизменным. Вследствие рекомбинации каждую секунду сколь­ко-то дырок исчезает, но столько же но­вых дырок возникает за счет того, что из базы уходит в направлении к плюсу источника Е₁ такое же число электро­нов. Иначе говоря, в базе не может накапливаться много электронов. Если некоторое число инжектированных в базу из эмиттера электронов не доходит до коллектора, а остается в базе, рекомбинируя с дырками, то точно такое же число электронов должно уходить из базы в виде тока i_б. Поскольку ток коллектора получается меньше тока эмиттера, то в соответствии с первым законом Кирхгофа всегда существует следующее соотношение между токами:

i_э = i_к + i_б

Ток базы является бесполезным и даже вредным. Желательно, чтобы он

был как можно меньше. Обычно i_б составляет малую долю (проценты) тока эмиттера, т. е. i_б<< i_э, а следовательно, ток коллектора лишь незначительно меньше тока эмиттера и можно считать i_к » i_э. Именно для того, чтобы ток i_б был как можно меньше, базу делают очень тонкой и уменьшают в ней кон­центрацию примесей, которая определяет концентрацию дырок. Тогда меньшее число электронов будет рекомбиниро­вать в базе с дырками.

Если бы база имела значительную толщину и концентрация дырок в ней была велика, то большая часть электро­нов эмиттерного тока, диффундируя через базу, рекомбинировала бы с дыр­ками и не дошла бы до коллекторного перехода. Ток коллектора почти не уве­личивался бы за счет электронов эмит­тера, а наблюдалось бы лишь увели­чение тока базы.

Когда к эмиттерному переходу на­пряжение не приложено, то практи­чески можно считать, что в этом переходе нет тока. В этом случае область кол­лекторного перехода имеет большое сопротивление постоянному току, так как основные носители зарядов удаляются от этого перехода и по обе стороны от границы создаются области, обедненные этими носителями. Через коллекторный переход протекает лишь очень неболь­шой обратный ток, вызванный переме­щением навстречу друг другу неосновных носителей, т. е. электронов из р-области и дырок из n-области.

Но если под действием входного напряжения возник значительный ток эмиттера, то в область базы со стороны эмиттера инжектируются электроны, ко­торые для данной области являются неосновными носителями. Не успевая рекомбинировать с дырками при диффу­зии через базу, они доходят до кол­лекторного перехода. Чем больше ток эмиттера, тем больше электронов прихо­дит к коллекторному переходу и тем меньше становится его сопротивление. Соответственно увеличивается ток кол­лектора. Иначе говоря, с увеличением тока эмиттера в базе возрастает кон­центрация неосновных носителей, ин­жектированных из эмиттера, а чем больше этих носителей, тем больше ток коллекторного перехода, т. е. ток кол­лектора i_к.

По рекомендуемой терминологии эмиттером следует называть область транзистора, назначением которой яв­ляется инжекция носителей заряда в базу. Коллектором называют область, назначением которой является экстрак­ция носителей заряда из базы. А базой является область, в которую инжекти­руются эмиттером неосновные для этой области носители заряда.

Следует отметить, что эмиттер и кол­лектор можно поменять местами (так называемый инверсный режим). Но в транзисторах, как правило, коллектор­ный переход делается со значитель­но большей площадью, нежели эмит-терный, так как мощность, рассеивае­мая в коллекторном переходе, гораздо больше, чем рассеиваемая в эмиттер-ном. Поэтому если использовать эмит­тер в качестве коллектора, то транзис­тор будет работать, но его можно применять только при значительно мень­шей мощности, что нецелесообразно. Если площади переходов сделаны оди­наковыми (транзисторы в этом случае называют симметричными), то любая из крайних областей может с одинаковым успехом работать в качестве эмиттера или коллектора.

(4.3)

Поскольку в транзисторе ток эмит­тера всегда равен сумме токов кол­лектора и базы, то приращение тока эмиттера также всегда равно сумме при­ращений коллекторного и базового тока:

Важное свойство транзистора – при­близительно линейная зависимость меж­ду его токами, т. е. все три тока транзистора изменяются почти пропор­ционально друг другу. Пусть, для при­мера, i_э = 10 мА, i_к = 9,5 мА, i_б = 0,5 мА. Если ток эмиттера увеличится, напри­мер, на 20% и станет равным 10 + 2 = 12 мА, то остальные токи воз­растут также на 20 %; i_б = 0,5 + 0,1 = 0,6 мА, i_к = 9,5 + 1,9 = 11,4 мА, так как всегда должно быть выполнено равенство (4.2), т. е. 12 мА =11,4 мА + 0,6 мА. Для приращения же токов справедливо равенство (4.3), т. е. 2 мА = 1,9 мА + 0,1 мА.

Мы рассмотрели физические явления в транзисторе типа п – р—п. Подобные же процессы происходят в транзисторе типа р — п — р, но в нем меняются ролями электроны и дырки, а также изменяются полярности напряжений и направления токов (рисунок 4.2, б). В тран­зисторе типа р — п — р из эмиттера в базу инжектируются не электроны, а дырки, которые являются для базы не­основными носителями. С увеличением тока эмиттера больше таких дырок проникает через базу к коллекторному переходу. Это вызывает уменьшение его сопротивления и возрастание тока коллектора.

Работу транзистора можно наглядно представить с помощью потенциальной диаграммы, которая приведена на рис. 4.3 для транзистора типа п — р — п. Эту диаграмму удобно использовать для создания механической модели тран­зистора. Потенциал эмиттера принят за нулевой. В эмиттерном переходе имеется небольшой потенциальный барьер. Чем больше напряжение u_б-э, тем ниже этот барьер. Коллекторный переход имеет значительную разность потенциалов, ускоряющую электроны. В механической модели шарики, аналогичные электро­нам, за счет своих собственных ско­ростей поднимаются на барьер, анало­гичный эмиттерному переходу, проходят через область базы, а затем ускоренно скатываются с горки, аналогичной кол­лекторному переходу.

Помимо рассмотренных основных физических процессов в транзисторах приходится учитывать еще ряд явлений.

 

 

Рисунок 4.3 – Потенциальная диаграмма транзистора

 

(4.4)

Существенно влияет на работу транзисторов сопротивление базы r_б0, т. е. сопротивление, которое база оказывает токубазы i_б (Ноль в индексе здесь означает, что данная величина отно­сится к постоянному току.) Этот ток протекает к выводу базы в направлении, перпендикулярном направлению эмит­тер –коллектор. Так как база очень. тонкая, то в направлении от эмиттера к коллектору, т. е. для тока i_к, ее сопротивление очень мало и не при­нимается во внимание. А в направле­нии к выводу базы сопротивление базы r_б0 (его называют поперечным) дости­гает сотен Ом, так как в этом направ­лении база аналогична очень тонкому проводнику. Напряжение на эмиттерном переходе всегда меньше, чем напряжение u_б-э между выводами базы и эмиттера, так как часть подводимого напряжения теряется на сопротивлении базы. С уче­том сопротивления r_б0 можно изобра­зить эквивалентную схему транзистора, для постоянного тока так, как это сделано на рисунке 4.4. На этой схеме r_э0 –сопротивление эмиттера, в которое входят сопротивление эмиттерного перехода и эмиттерной области. Значение r_э0 у маломощных транзисторов дости­гает десятков Ом. Это вытекает из того, что напряжение на эмиттерном переходе не превышает десятых долей вольта, а ток эмиттера в таких транзисторах составляет единицы миллиампер. У более мощных транзисторов r_э0 больше и r_э0 соответственно меньше. Сопротивление r_э0 определяется формулой (в омах)

 

r_э0 » 25/i_э

 

где ток i_э выражается в миллиамперах.

Сопротивление коллектора r_к0  пред­ставляет собой практически сопротив­ление коллекторного перехода и состав­ляет единицы и десятки килоом. В него входит также сопротивление коллектор­ной области, но оно сравнительно мало и им можно пренебречь.

Схема на рисунке 4.4 является весьма приближенной, так как на самом деле эмиттер, база и коллектор имеют между собой контакт не в одной точке, а во множестве точек по всей площади пере­ходов. Тем не менее эта схема может применяться для рассмотрения многих процессов в транзисторе.

 

Рисунок 4.4 – Эквивалентная схема транзистора для постоянного тока

 

При повышении напряжения на кол­лекторном переходе в нем происходит лавинное размножение носителей заряда (главным образом результат ударной ионизации). Это явление и туннельный эффект способны вызвать электрический пробой, который при возрастании тока может перейти в тепловой пробой перехода. Электрический и тепловой про­бой коллекторного перехода в транзисто­ре происходит в основном так же, как и в диоде. Но в транзисторе при чрезмерном коллекторном токе мо­жет возникать тепловой пробой без предварительного электрического про­боя, г. е. без повышения напряжения на коллекторном переходе до пробив­ного. Это явление, связанное с перегре­вом коллекторного перехода в какой-то его части, получило название вторич­ного пробоя.

Изменение напряжений на коллек­торном и эмиттерном переходах сопро­вождается изменением толщины этих переходов. В результате изменяется тол­щина базы. Такое явление называют модуляцией толщины базы. Его особен­но надо учитывать при повышении напряжения коллектор – база, так как тогда толщина коллекторного перехода возрастает, а толщина базы уменьшает­ся. При очень тонкой базе может произойти эффект смыкания («прокол» базы) – соединение коллекторного пере­хода с эмиттерным. В этом случае область базы исчезает и транзистор перестает нормально работать.

При увеличении инжекции носителей из эмиттера в базу происходит накопление неосновных носителей заряда в ба­зе, т. е. увеличение концентрации и сум­марного заряда этих носителей. На­оборот, при уменьшении инжекции происходит уменьшение концентрации и суммарного заряда неосновных носите­лей в ней. Этот процесс называют рассасыванием неосновных носителей за­ряда в базе.

В ряде случаев необходимо учитывать протекание по поверхности тран­зистора токов утечки, сопровождающееся рекомбинацией носителей в поверхност­ном слое областей транзистора.

Установим соотношения между то­ками в транзисторе. Ток эмиттера управляется напряжением на эмиттер-ном переходе, но до коллектора доходит несколько меньший ток, который можно назвать управляемым коллекторным то­ком г_к.у_Пр. Часть инжектированных из эмиттера в базу носителей рекомбинирует. Поэтому

(4.5)

i_{к. упр}  = a i_э

 

где  a – коэффициент передачи тока эмиттера, являющийся основным пара­метром транзистора; при нормальных токах может иметь значения от 0,950 до 0,998.

Чем слабее рекомбинация инжекти­рованных носителей в базе, тем ближе a к 1. Через коллекторный переход всегда проходит очень небольшой (не более единиц микроампер) неуправляемый об­ратный ток i_к0 (рисунок 4.5), называемый еще начальным током коллектора. Он неуправляем потому, что не проходит через эмиттерный переход. Таким обра­зом, полный коллекторный ток

 

(4.6)

i_к = a i_э + i_к0

 

Во многих случаях i_к0 << i_э и можно считать, что i_к » a i_э. Если надо изме­рить i_к0, это делают при оборванном проводе эмиттера. Действительно, из формулы (4.6) следует, что при i_э = 0 ток i_к = i_к0.

Преобразуем выражение (4.6) так чтобы выразить зависимость тока i_к от тока базы i_б. Заменим i_э суммой i_к + i_б:

i_к = a( i_к + i_б) + i_к0

 

Рисунок 4.5 – Токи в транзисторе

 

Решим это уравнение относительно i_к. Тогда получим

 

Обозначим

(4.7)

 и

 

и напишем окончательное выражение

 

.

 

Здесь b – коэффициент передачи тока базы и составляет несколько десятков. Например, если a = 0,95, то

 

 

а если a = 0,99, т.е. увеличился на 0,04, то

 

 

т.е. b увеличился в пять с лишним раз!

Таким образом, незначительные из­менения a приводят к большим изме­нениям b. Коэффициент b, так же как и a, относится к важным параметрам транзистора. Если известен b, то можно определить a по формуле

 

(4.8)

 

Следует заметить, что коэффициент от не является строго постоянным. Он зависит от режима работы транзистора, в частности от тока эмиттера. При малых и больших токах a уменьшается, а при некотором среднем значении тока дости­гает максимума. В пределах рабочих значений тока эмиттера a изменяется сравнительно мало.

Коэффициент b изменяется в зави­симости от режима работы транзистора гораздо больше, нежели коэффициент a. При некотором среднем значении тока эмиттера коэффициент b максимален, а при меньших и больших токах он снижается, причем иногда в несколько раз.

Ток i_к-э0 называют начальным сквоз­ным током, так как он протекает сквозь весь транзистор (через три его области и через оба п — р-перехода) в том слу­чае, если (i_б = 0, т. е. оборван провод базы. Действительно, из уравнения (4.7) при i_б = 0 получаем i_к = i_к-э0. Сквозной ток составляет десятки или сотни микро­ампер и значительно превосходит началь­ный ток коллектора i_к0. Ток i_к-э0 = i_к0/(1–a), и, зная, что a/(1 – a) = b, нетрудно найти i_к-э0 = (b + 1) i_к0. А так как b>>1, то

(4.9)

 

i_к-э0 » b i_к0

 

Сравнительно большой ток i_к-э0 объ­ясняется тем, что некоторая часть на­пряжения u_к-э приложена к эмиттерному переходу в качестве прямого напря­жения. Вследствие этого возрастает ток эмиттера, а он в данном случае и является сквозным током.

При значительном повышении на­пряжения u_к-э ток i_к-э0 резко возрастает и происходит электрический пробой. Следует отметить, что, если u_к-э не слишком мало, при обрыве цепи базы иногда в транзисторе может наблюдать­ся быстрое, лавинообразное увеличение тока, приводящее к перегреву и выходу транзистора из строя (при условии, что в цепи коллектора нет резистора, огра­ничивающего возрастание тока). В этом случае происходит следующий процесс: часть напряжения «_к._э, действующая на эмиттерном переходе, увеличивает ток i_э и равный ему ток i_э, на коллекторный переход поступает больше носи­телей, его сопротивление и напряжение на нем уменьшаются, и за счет этого возрастает напряжение на эмиттерном переходе, что приводит к еще большему увеличению тока, и т. д. Чтобы этого не произошло, при эксплуатации тран­зисторов запрещается разрывать цепь базы, если не выключено питание цепи коллектора. Надо также сначала вклю­чить питание цепи базы, а потом цепи коллектора, но не наоборот.

Если надо измерить ток г_к._э0, то в цепь коллектора обязательно включают ограничительный резистор и производят измерение при разорванном проводе базы.

Усиление с помощью транзистора

На рисунке 4.6 изображена схема усили­тельного каскада с транзистором типа п — р — п. Принято данную схему называть схемой с общим эмиттером, так как эмиттер является общей точкой для входа и выхода схемы. Входное напряжение, которое необходи­мо усилить, подается от источника колебаний ИК на участок база — эмит­тер. На базу подано также положи­тельное смещение от источника Е₁, яв­ляющееся прямым напряжением для эмиттерного перехода. При этом в цепи базы протекает некоторый ток, а следо­вательно, входное сопротивление тран­зистора получается сравнительно не­большим. Чтобы не происходила потеря части входного переменного напряжения на внутреннем сопротивлении источника Е₁, он зашунтирован конденсатором достаточно большой емкости С₁. Этот конденсатор на самой низкой рабочей частоте должен иметь сопротивление, во много раз меньшее входного сопротив­ления транзистора.

Цепь коллектора (выходная цепь) питается от источника Е₂.Для получе­ния усиленного выходного напряжения в эту цепь включена нагрузка R_н. Источник Е₂зашунтирован конденсато­ром С₂ для того, чтобы не было потери части выходного усиленного на­пряжения на внутреннем сопротивлении источника Е₂.На самой низкой частоте сопротивление этого конденсатора долж­но быть во много раз меньше R_н. В дальнейшем для упрощения схем конденсаторы C₁и С₂ не всегда будут показаны. Можно считать, что они име­ются внутри самих источников Е₁и Е₂. Если эти источники являются выпрями­телями, то в них всегда есть конденса­торы большой емкости для сглаживания пульсаций.

 

Рисунок 4.6 – Схема включения транзистора в усилительный каскад 

 

Работа усилительного каскада с тран­зистором происходит следующим обра­зом. Изобразим коллекторную цепь в виде эквивалентной схемы (рисунке 4.7). Напряжение источника Е₂делится между сопротивлением нагрузки R_ни внутренним сопротивлением транзистора r₀, ко­торое он оказывает постоянному току коллектора. Это сопротивление прибли­женно равно сопротивлению коллек­торного перехода r_к0 для постоянного тока. В действительности к сопротив­лению r_к0 еще добавляются небольшие сопротивления эмиттерного перехода, а также п- и р-областей, но эти сопротивления можно не принимать во внимание.

Рисунок 4.7 – Эквивалентная схема коллекторной цепи усилительного каскада с транзистором

 

Если во входную цепь включается источник колебаний, то при изменении его напряжения изменяется ток эмит­тера, а следовательно, сопротивление коллекторного перехода r_к0. Тогда напряжение источника Е₂ будет перераспре­деляться между R_ни г_к0. При этом переменное напряжение на резисторе нагрузки может быть получено в десят­ки раз большим, чем входное пере­менное напряжение. Изменения тока кол­лектора почти равны изменениям тока эмиттера и во много раз больше из­менений тока базы. Поэтому в рас­сматриваемой схеме получается значи­тельное усиление тока и очень боль­шое усиление мощности. Усиленная мощность является частью мощности, затрачиваемой источником Е₂.

Для большей наглядности рассмот­рим работу усилительного каскада с транзистором на числовом примере. Пусть питающие напряжения Е₁ =0,2 В и Е₂= 12 В, сопротивление резистора нагрузки R_н = 4 кОм и сопротивление транзистора r₀при отсутствии колеба­ний на входе также равно 4 кОм, т. е. полное сопротивление коллекторной цепи равно 8 кОм. Тогда ток кол­лектора, который можно приближен­но считать равным току эмиттера, составляет i_к = E₂/(R_н + r₀) = 12:8 = 1,5 мА. Напряжение Е₂разделится пополам, напряжение на R_ни на г₀ будет по 6 В.

Если от источника колебаний на вход поступает переменное напряжение с амплитудой 0,1 В, то максимальное напряжение на участке база – эмиттер при положительной полуволне становит­ся равным 0,3 В. Предположим, что под влиянием этого напряжения ток эмиттера возрастает до 2,5 мА. Таким же практически станет и ток коллектора. Он создаст на резисторе нагрузки паде­ние напряжения 2,5´4 = 10 В, а падение напряжения на сопротивлении r₀тран­зистора уменьшится до 12–10 = 2 В. Сле­довательно, это сопротивление умень­шится до 2:2,5 = 0,8 кОм. Через пол­периода, когда источник колебаний даст напряжение, равное – 0,1 В, произойдет обратное явление. Минимальное напря­жение база – эмиттер станет 0,2–0,1 = 0,1 В. Токи эмиттера и коллектора уменьшатся до 0,5 мА. На резисторе R_н падение напряжения уменьшится до 0,5 ´ 4 = 2 В, а на сопротивлении r₀ оно возрастет до 10 В; следовательно, это сопротивление увеличится до 10:0,5 = 20 кОм. Таким образом, подача на вход транзистора перемен­ного напряжения с амплитудой 0,1 В вызывает изменение сопротивления r₀от 0,8 до 20 кОм, и при этом напря­жения на резисторе нагрузки и на транзисторе изменяются на 4 В в ту и другую сторону (от 10 до 2 В). Следо­вательно, выходное напряжение имеет амплитуду колебаний 4 В, т. е. оно в 40 раз больше входного напряжения. (Этот числовой пример является прибли­женным, так как на самом деле зави­симость между током коллектора и вход­ным напряжением нелинейна.)

 

 

Рисунок 4.8 – Усиление колебаний с помощью транзистора

Колебания напряжений и токов для рассмотренного примера показаны гра­фиками на рисунке 4.8. Графикам этим соответствуют следующие уравнения: входное напряжение u_вх = U_{m вх} sinwt; на­пряжение на участке база – эмиттер u_б-э = U_б-э0 + U_{m б-э} sin wt, где U_{m б-э} = U_{m вх}; ток коллектора i_{к =} I_{к0 +} I_{m к}sinwt. Аналогично выражается напряжение на нагрузке: U_R = U_R0 + U_mR sinwt, где

U_mR = U_{m к-э} = I_mкR_н и U_R0 = I_к0R_н.

Напряжение на выходе u_вых = u_к._э = U _к-э0 – U_{m к-э} sin wt, где U_к-э0 = Е₂ - U_R0.

---

Дата добавления: 2018-04-05; просмотров: 2578; Мы поможем в написании вашей работы!

Поделиться с друзьями:

---

---

Мы поможем в написании ваших работ!