Эквивалентная схема замещения трансформатора
Развязка осуществляется через магнитный поток, циркулирующий в сердечнике. Уходим от уравнения по закону полного тока.
Задача. Свести задачу расчёта токов и напряжений в трансформаторе к обычному расчёту электрических цепей на переменном синусоидальном токе.
Допущения.
1. Выравниваем ЭДС первой и второй обмоток
k - коэффициент трансформации
2. Оставляем мощности, передаваемые обмоткой W2 равными:
3. Оставляем мощности во вторичной обмотке у R2 и XL2 неизменными после нормальных значений:
4. Объединяем точки a и c, и точки b и d на рисунке 11 и изменяем направление ЭДС Е2’’ и тока I2’’ на противоположные:
Рисунок 13. Эквивалентная схема замещения трансформатора с нагрузкой
Приведённая эквивалентная схема замещения трансформатора
Изменено:
1. В «к» раз ток I2, ЭДС Е2 и напряжения на элементах XL2, R2 и Zн.
2. Направления тока I2, ЭДС Е2 и напряжения на элементах вторичной обмотки трансформатора (по сравнению с реальными направлениями).
Тогда уравнения по законам Кирхгофа для приведённой схемы замещения трансформатора будут иметь вид:
Векторная диаграмма для приведённого трансформатора
Рисунок 14. Векторная диаграмма для приведённого трансформатора
1. Нет потенциальной развязки между вторичной и первичной цепи
2. Направление токов такое как обычно: I1=I0+I2
3. Фазовые сдвиги (углы сдвигов фаз между токами и напряжениям) на 180 градусов отличаются от реальной схемы
|
|
4. В коэффициент трансформации раз изменены по модулю.
Упрощенная схема замещения трансформатора
Рисунок 15. Упрощенная схема замещения трансформатора с нагрузкой
Эквивалентная схема замещения цепи намагничивания - Zμ:
Рисунок 16. Эквивалентная схема замещения цепи намагничивания - Zμ
Если петля гистерезиса существует и у неё есть площадь, то в сердечнике есть активные потери. Тогда в эквивалентной схеме присутствует активное сопротивление Rμ (рис. 16) и отображает потери энергии в стали сердечника.
Рисунок 17. Эквивалентная схема замещения цепи намагничивания - Zμ
Если петля гистерезиса вырождается в линию (площади нет) – то активных потерь мощности в сердечнике нет и сопротивление равно бесконечности. Тогда это просто Lμ – индуктивность намагничивания (рис.17).
Lμ – это ЭДС e1, наведенное на витках первичной обмотки трансформатора от основно потока в сердечнике трансформатора. Его заменяем либо как ЭДС, либо как индуктивность намагничивания. Индуктивность получается очень большая, и она определяет то, что обмотка трансформатора намотана на сердечник. Если индуктивность рассеяния очень малы (XL1, XL2), то Lμ большая, ток цепи намагничивания мал и его исключают из схем. Получается одноконтурная упрощённая схема.
|
|
Рисунок 18. Одноконтурная упрощённая схема замещения трансформатора с нагрузкой
На данной схеме токи первичной и вторичной цепи практически равны, изменение тока вторичной обмотки приводит к равнозначному увеличению току первичной обмотки. Потоки компенсируются.
Если пренебречь потерями в сопротивлениях и индуктивностях рассеяния, то можно сказать, что в трансформаторе напряжение, приложенное ко входу, равно напряжению, приложенному к нагрузке.
Следовательно, трансформатор на выходе является идеальным источником ЭДС, только изменённым в коэффициент трансформации раз величиной напряжения по отношению ко входу, если пренебрегли паразитными элементами.
Дата добавления: 2023-01-08; просмотров: 27; Мы поможем в написании вашей работы! |
Мы поможем в написании ваших работ!