Основные теоремы и уравнения динамики

Введение в механику сплошной среды

Кинематика сплошной среды

1

Механика сплошной среды - обширная часть механики, посвященная изучению движения

A) жидких сред

B) газообразных сред

C) твердых деформируемых сред

D) абсолютно твердых тел

E) механических систем, обладающих только поступательными и вращательными степенями свободы

F) материальных точек

G) недеформируемых твердых тел

H) сыпучих сред

 

2

Материальные тела, которые заполняют пространство непрерывно, сплошным образом и расстояние между точками которых во время движения меняется

A) сплошная среда

B) континуум

C) деформируемая среда

D) абсолютно твердые тела

E) недефорируемые твердые тела

F) материальная точка

G) дискретная система материальных точек

H)сыпучие тела

 

3

С точки зрения Лагранжа

A) объектом изучения является сама движущаяся среда

B) отдельные частицы среды рассматриваются как материальные точки и исследуются их траектории

C)мы интересуемся законами изменения скорости, ускорения, температуры и других величин для данной индивидуальной точки среды

D) объектом изучения является не сама среда, а явления которые происходят на неподвижном пространстве, заполненное движущейся средой

E) объектом изучения являются тензорные поля, характеризующие движение среды

F) характеристики движения, рассматриваются как функции переменных Эйлера (координат точки и времени t ).

G) мы выделяем некоторую область пространства и хотим знать все данные о частицах , которые в нее приходят

H) объектами изучения являются поле скоростей, поле ускорений

 

4

С точки зрения Эйлера

A) объектом изучения является не сама среда, а неподвижное пространство, заполненное движущейся средой

В) объектом изучения являются тензорные поля, характеризующие движение среды (поле скоростей, поле ускорений, поле плотностей и т.д.)

С) мы выделяем некоторую область пространства и хотим знать все данные о частицах , которые в нее приходят

Д) объектом изучения является сама движущаяся среда

Е) отдельные частицы среды рассматриваются как материальные точки и исследуются их траектории

Ғ) мы интересуемся законами изменения скорости, ускорения, температуры и других величин для данной индивидуальной точки среды

G) характеристики движения, рассматриваются как функции в переменных Лагранжа (координат точки и времени t ).

H) объектом изучения является покоящаяся среда

 

5

Все точки сплошной среды  

A) покоятся относительно подвижной сопутствующей системы координат

В) их координаты  в сопутствующей системе не меняются.

С) движутся относительно неподвижной системы отсчета .

Д) движутся относительно подвижной сопутствующей системы координат

Е) их координаты  в сопутствующей системе с течением времени меняются

Ғ) покоятся относительно неподвижной системы отсчета

G) несвязаны с сопутствующей системой координат

H) их координаты  в подвижной системе отсчета не меняются

 

6

Сопутствующая система координат в механике сплошной среды

A)представляет систему координат «вмороженную» в среду и деформирующийся вместе с ней

B) образует подвижную деформируемую криволинейную систему координат

C) представляет систему координат, связанную с частицами сплошной среды

D) представляет систему координат «вмороженную» в среду и перемещающийся, разворачивающийся вместе с ней

E) представляет систему координат «вмороженную» в среду и перемещающийся вместе с ней

F) не искривляется

G) не растягивается

H) образует подвижную прямолинейную систему координат

 

7

Компоненты вектора перемещения, скорости и ускорения в переменных Лагранжа.

 A)  , ,

В) , ,

С) , ,

Д) , ,

Е) , ,

Ғ) , ,

G) , ,

H) , ,

 

8

Поле вектора ускорения (в переменных Эйлера)

A)

В)

С)

Д)

Е)

Ғ)

G)

H)

 

Теория деформаций

1

При деформации

A) происходит изменение формы и размера континуума

B) происходит изменение формы континуума от некоторой начальной (недеформированной) конфигурации до последующей (деформированной) конфигурации

C) происходит изменение взаимного положения частиц тела, связанное с их перемещением относительно друг друга.

D) тело не изменяет свою форму

E) сохраняет неизменным распределение масс

F) тело сохраняет свою первоначальную форму и размеры

G) тело остается недеформированным

H) взаимное положение любых точек тела не изменяется, в каких бы процессах оно ни участвовало

 

2

Особенности движения сплошной среды

A) в сплошной среде имеет место относительное движение частиц

B) относительное движение частиц приводит к изменению расстояний между частицами

C) среда деформируется

D) в сплошной среде отсутствует относительное движение частиц

E) расстояние между частицами остается неизменной

F) среда недеформируется

G) среда может совершать только вращательное движение

H) среда двигается как абсолютно твердое тело

 

3

Коэффициент относительного удлинения в случае деформируемой среды

A)

B)

C)

D)

E)

F)

G)

H)

 

4

Коэффициент относительного удлинения в случае абсолютно твердого тела

A)

B)

C)

D)

E)

F)

G)

H)

 

5

Свойства символа Кронекера

A) симметричный единичный тензор

B)

C)

D) антисимметричный тензор

E)

F)

G)

H)

 

 

6

Тензор завихренности

A)

B)

C)

D)

E)

F)

G)

H)

 

7

Тензор скоростей деформации

A)

B)

C)

D)

E)

F)

G)

H)

 

8

Тензор деформации

A)

B)

C)  

D)

E)

F)

G)

H)

 

9

Компоненты вектора перемещения в случае, когда в начальной момент времени сопутствующая система координат  выбрана так, что она совпадает с системой отсчета: ( )

A)

B)

C)

D)

E)

F)

G)

H)

 

10

Диагональные компоненты тензора деформации

A)

B)

C) , ,  

D)

E)

F)

G)

H)

 

11

Геометрический смысл компонент тензора деформаций  в случае бесконечно малых деформаций (при )

A) компоненты с одинаковыми индексами совпадают с коэффициентами относительных удлинений вдоль декартовых осей координат начального состояния

B) диагональные компонентты  определяют относительное удлинение отрезков сплошной среды

C) диагональные компоненты описывают удлинение или сжатие

D) диагональные компоненты  определяют скорости относительного удлинения отрезков сплошной среды

E) диагональные компоненты  характеризуют скорости скошения, например, первоначально прямых углов

F) диагональные компоненты описывают деформацию сдвига

G) диагональные компоненты описывают вращение тела

H) диагональные компоненты  характеризуют скашивание первоначально прямого координатного угла

 

12

Геометрический смысл компонент тензора деформаций  в случае бесконечно малых деформаций (при )

A) координатные углы бывшие в «начальном состоянии» прямыми, после деформации перестают быть прямыми

В) недиагональные компоненты  характеризуют скашивание первоначально прямого координатного угла

С) недиагональные компоненты  описывают деформацию сдвига

Д) недиагональные компоненты  совпадают с коэффициентами относительных удлинений вдоль декартовых осей координат

Е) недиагональные компонентты  определяют относительное удлинение отрезков сплошной среды

F) недиагональные компоненты  описывают удлинение или сжатие

G) недиагональные компоненты характеризуют скорости скошения, например, первоначально прямых углов

H) недиагональные компоненты характеризуют скорости относительного удлинения отрезков

 

13

Физический смысл компонент тензора скоростей деформаций  в случае бесконечно малых деформаций

A) диагональные компоненты  определяют скорости относительного удлинения отрезков

B) диагональные элементы  характеризуют относительные скорости равномерного растяжения элементарного объема вдоль координатных осей

C) недиагональные компоненты  характеризуют скорости скошения, например, первоначально прямых углов

D) компоненты с одинаковыми индексами совпадают с коэффициентами относительных удлинений

Е) диагональные компонентты  определяют относительное удлинение отрезков сплошной среды

F) диагональные компоненты описывают удлинение или сжатие

G) недиагональные компоненты  характеризуют скорости относительного удлинения отрезков

H) диагональные компоненты  характеризуют скорости скошения, например, первоначально прямых углов.

 

14

Коэффициент обьемного расширения

A)

B)

C)

D)

E)

F)

G)

H)

 

15

Теорема Коши -Гельмгольца в случае, когда тензор скоростей деформаций

A)

 B)

C)

D)

E)

F)

G)

H)

 

16

Теорема Коши -Гельмгольца в случае, когда тензор завихренности

A)

B)  

C)

D)

E)

F)

G)

H)

 

17

Свойства линии тока–

A) это линии, касательные к которым в каждой точке пространства будут совпадать в данный момент  с направлением вектора скорости  в этой точке

B) элемент , взятый вдоль линии тока и вектор скорости параллельны друг другу

С)  , где –скалярный параметр.

Д)

Е) это линии, касательные к которым в каждой точке пространства будут совпадать в данный момент  с направлением вектора вихря скорости  

F) элемент , взятый вдоль линии тока и вектор вихря скорости  

параллельны друг другу

G) элемент , взятый вдоль линии тока и вектор скорости перпендикулярны друг другу

H)

 

18

Дифференциальные уравнения линий тока (где -элемент взятый вдоль линии тока, -вектор скорости, -компоненты вектора вихря, –скалярный параметр)

A)

B)  

С)

Д)

 Е)

 F)

G)

H)

 

19

Дифференциальные уравнения траектории

A)  ,

B)

С) , ,

Д)

 Е)

 F)

G)

H)

 

20

Дифференциальные уравнения вихревых линий

A)

B)

С)

Д)

 Е) , ,

 F)

G)

H)

 

21

Условие при которых линии тока и траектории совпадают

A) поле скоростей стационарно

B) вектор скорости не зависит от времени t, т.е.

С) в случае установившегося движения

Д) скорость зависит от координат и времени,

Е) поле скоростей нестационарно

F) в случае неустановившегося движения

G) в случае покоящейся среды

H) в случае вихревого движения

 

22

Связь между вектором вихря скорости и вектором скорости

A)  

B) , ,  

С)  

Д)

Е)  

F) , ,

G)

H)

 

23

Компоненты вектора вихря скорости  

A)  

B)

С)

Д)

Е)

F)

G)

H)

 

24

Свойства главных осей тензора деформации

A) углы между главными осями не скашиваются

B) ортогональный триэдр главных осей перемещается как абсолютное твердое тело, т.е. смещается поступательно и поворачивается

С) элементы , взятые вдоль главных осей, во время движения могут сжиматься или растягиваться

Д) углы между главными осями скашиваются

Е) ) элементы , взятые вдоль главных осей, во время движения не изменяются

F) ортогональный триэдр главных осей смещается поступательно, поворачивается и деформируется

G) углы, между главными осями бывшие в начале прямыми, после деформации перестают быть прямыми

H) углы между главными осями изменяются

 

Основные теоремы и уравнения динамики

1

Свойство среды определяемое соотношением -  (где – компоненты вектора скорости)

A) среда несжимаемая

B) плотность среды постоянна (в случае однородной среды)

C) любой индивидуальной объем среды не изменяется с течением времени

D) любой индивидуальной объем среды с течением времени изменяется

E) среда проводящая

F) среда сжимаемая

G) среда абсолютно твердая

H) среда вязкая

 

2

Плотность среды в данной точке

A)

C)  

D)  (для однородной среды)

E)

F)

G)  

H)  

 

3

Закон сохранения массы m любого индивидуального объема, состоящего из одних и тех же частиц среды

A)

В)

C)

D)

E)

F)

G)  

H)  

 

4

Если поле плотностей задано в следующем виде , то это значит ..

A)плотность не зависит от времени

В) поле плотностей стационарное

С) поле плотностей неоднородное

Д) плотность изменяется с течением времени

Е) поле плотностей нестационарное

Ғ) поле плотностей однородное

G) плотность среды зависит от координат и времени

H) во всем поле течения плотность постоянна

 

5

Если поле плотностей задано в следующем виде , то это значит ...

A) поле плотностей изменяется с течением времени

В) поле плотностей нестационарное

С) поле плотностей однородное

Д) плотность не зависит от времени

Е) поле плотностей стационарное

Ғ) поле плотностей неоднородное

G) плотность среды зависит от координат

H) плотность среды неизменяется с течением времени

 

6

Уравнение неразрывности в переменных Лагранжа (где - якобиан преобразований координат)

A)

В)

С) ,

Д)

E)

F)

G)

H)

 

7

Уравнение неразрывности в переменных Эйлера

A)

В)

C)

D)

E)

F)

G)

H)

 

8

Уравнение неразрывности для несжимаемой жидкости

A)

В)

С)

Д)

E)

F)

G)

H)

 

9

Силы действующие на сплошную среду

A) объемные и поверхностные силы

В) массовые и поверхностные силы

C) объемные или массовые и поверхностные силы

D) толко массовые силы

E) только поверхностные силы

F) только объемные силы

G) концентрированные силы

H) сосредоточенные силы

 

10

Объемные силы -

A) силы, распределенные по объему V

В) силы, действующие в каждой части объема V

C) силы, распределенные по всей массе m

D) силы, действующие на каждый элемент поверхности  сплошной среды

E) силы, распределенные по поверхности  сплошной среды

F) конечные силы действующие в точке

G) концентрированные силы

H) сосредаточенные силы

 

11

Поверхностные силы -

A) силы, распределенные по поверхности  сплошной среды.

В) силы действующие на каждый элемент поверхности  сплошной среды.

C) силы вязкого взаимодействия двух касающихся объемов

D) силы, распределенные по объему  

E) силы, распределенные по всей массе

F) конечные силы действующие в точке

G) концентрированные силы

H) сосредаточенные силы

 

12

Основное уравнение динамики сплошной среды в «напряжениях».

A)

В)

C)

D)

E)

F)

G)

H)

 

13

Уравнения динамики сплошной среды в прямоугольных декартовых координатах

A)

В)

C)

D)

E)

F)

G)

H)

 

14

Уравнение динамики в «напряжениях» в механике жидкости и газа

A)

В)

C)

D)

E)

F)

G)

H)

 

15

Уравнение динамики в «напряжениях» в механике деформируемого твердого тела

A)

В)

C)

D)

E)

F)

G)

H)

 

16

Уравнения динамики сплошной среды в случае деформируемого твердого тела в прямоугольных декартовых координатах

A)

В)

C)

D)

E)

F)

G)

H)

 

17

Уравнения равновесия сплошной среды

A)

В)

C)

D)

E)

F)

G)

H)

 

18

Если среда покоится, то

A) скорость ее частиц равна нулю, т.е.

В) перемещение ее частиц равна нулю, т.е.

C) объемные силы уравновешиваются внутренними поверхностными силами

D) объемными силами можно пренебречь

E) поверхностными силами можно пренебречь

F) массовые силы не действуют

G) объемные силы уравновешиваются массовыми силами

H) скорость и перемещение частиц будут постоянными

 

19

Уравнение моментов количества движения:

· для материальной точки массы ;

· для дискретной механической системы материальных точек ;

· для сплошной среды.

A)

В)

C)

D)

E)

F)

G)

H)

 

20

Уравнение моментов количества движения сводится к следствию -

A) Тензор напряжений симметричен

В) при  

C) , , .

D) Тензор напряжений антисимметричен

E) при  

F) , , .

G)

H) , ,

 

---

Дата добавления: 2021-01-21; просмотров: 81; Мы поможем в написании вашей работы!

Поделиться с друзьями:

---

---

Мы поможем в написании ваших работ!