Влияние параметров пара на абсолютный КПД ПТУ Понятие эквивалентной температуры при замене цикла Ренкина циклом Карно. Промежуточный перегрев пара.
Исторический обзор развития паровых турбин. Турбины Герона, Лаваля, Парсонса, и их конструктивные особенности.
80% тепла получают с помощью паровых турбин.
Паровой двигатель - основной вид двигателя на соврем. ТЭС.
Паровые турбины обладают большой быстроходностью, сравнительно малыми размерами и массой.
У пар. турбины хорошие техн.-эконом. характеристики: надежность, небольшая уд. стоимость.
Для получения электр использовали:
Паровая турбина Герона
Изобретение греческого механика и учёного Герона Александрийского (II век до нашей эры). Ёе работа основана на принципе реактивного движения: пар из котла поступал по трубке в шар, укреплённый на горизонтальной оси; вытекая затем из коленчато-изогнутых трубок, пар толкал эти трубки в обратном направлении, и шар начинал вращаться.
Первый прототип аксиальной одноступенчатой активной турбины с расширяющимися соплами был предложен в 1883 г. шведским инженером Густавом Лавалем. В этой турбине расширение пара происходило только в сопловой решетке одной ступени от начального до конечного давления, что обусловливало очень высокие скорости истечения пара из сопловых каналов. Турбины Лаваля имели чрезмерно большую окружную скорость, а следовательно, и большую частоту вращения. Так, самые малые из турбин Лаваля (диаметр диска 100 мм, мощность около 2,5 кВт) имели частоту вращения 500 с-1 . Мощность наибольшей из построенных Лавалем турбин не превышала 500 кВт. К тому же эти турбины имели очень низкий КПД.
|
|
Турбины, построенные по такому принципу, в которых весь процесс расширения пара происходит в неподвижных соплах, называются активными турбинами.
В 1884 г. английский инженер Чарльз Парсонс предложил многоступенчатую реактивную турбину, расширение пара в которой происходило не в одной, а в ряде следующих друг за другом ступеней, причем не только в сопловых (неподвижных), но и в рабочих (вращающихся) решетках, благодаря чему стала возможна работа машины со значительно меньшими, чем в турбине Лаваля, скоростями пара на выходе из сопловых решеток и соответственно с меньшими окружными скоростями рабочих лопаток.
Ступени турбины, в которых расширение пара и связ. с ним скорости потока, происходит как в сопловых, так и рабочих лопатках, получили название реактивных ступеней.
В конце XIX в. в связи с развитием электрических машин и широким внедрением электроэнергии развитие паротурбостроения пошло быстрыми темпами. Первые паровые турбины в России начали выпускать в 1907 г. на Металлическом заводе в Петербурге.
2. Принципиальная схема теплоэнергетической установки и ее цикл в T-S координатах (Ренкина). Абсолютный КПД идеальной установки с учетом и без учета роботы насоса.
|
|
Рис. 1.6 Идеальный цикл теплосиловой установки (цикл Ренкина) в T-S диаграмме.
Простейшая теплосиловая установка (рис. 1.4) состоит из питательного насоса, котла 2, пароперегревателя 3, паровой турбины 4, конденсатора 5 и электрического генератора 6. Рабочим телом се является водяной пар.
Идеальный цикл Ренкина для теплосиловой установки, работающей на перегретом паре, изображен в Т, s-диаграмме на рис. 1.6. На этой диаграмме показаны: а'а— процесс адиабатного сжатия воды в питательном насосе; a b — процесс нагрева воды в котле до температуры кипения; b с— испарение воды в котле; cd— перегрев пара в перегревателе; de— изоэнтропийное расширение пара в турбине; еа' — конденсация отработавшего пара в конденсаторе.
Процессы нагрева, испарения и перегрева воды в котле происходят при постоянном давлении. Следовательно, все количество теплоты q 1, переданное 1 кг воды и пара, целиком идет на повышение энтальпии рабочего тела от энтальпии питательной воды h п.вдо энтальпии свежего пара h 0и равно их разности: q 1 = h 0 – h п.в . Это количество теплоты в Т, s-диаграмме изображается площадью фигуры 1 abc d21.
|
|
Из турбины пар поступает в конденсатор, где при постоянном давлении конденсируется и отдает теплоту q 2 охлаждающей воде. Эту теплоту можно определить: q 2 = h к t – h'к
Полезная теоретическая работа:
L=q1-q2 = (h0-hп.в)-(hkt-hk’) = (h0-hkt)-(hп.в-hk’) =LТt-LH.
LТt-теоретическая работа турб. (без учета потерь), работа которую может совершить 1кг пара идеал. турб.
LH- работа насоса
Полезная теоретическая работа, совершаемая 1 кг пара, эквивалентна площади abcdea/
Отношение этой работы к подведенной теплоте называется абсолютным, или термическим, КПД идеальной установки:
Вычитая и прибавляя в знаменателе этого выражения величину h 'к ,получаем
Если экономичность турбинной установки рассматривать без учета работы питательного насоса, то абсолютный КПД идеального цикла
где величину H0 = h0– h к tпринято называть располагаемым теплоперепадомтурбины.
3.Процесс расширения пара в турбине в h - s диаграмма. Понятия располагаемого теплоперепада Н0 и формулы для его расчета при расширении в область влажного пара и при расширении в область перегретого пара. Поняли использованного теплоперепада и относительного внутреннего КПД турбины.
|
|
H0 = h0– h к tпринято называть располагаемым теплоперепадомтурбины. Значения располагаемого теплоперепадаH0 удобно определять при помощи h, s - диаграммы. Для этого на ней находят начальную энтальпию h0, соответствующую точке пересечения dзаданных начальных параметров пара перед турбиной p 0иt 0.
Из этой точки проводят вертикальную линию изоэнтропийного расширения пара в турбине до заданного конечного давления р K .
Длина полученного отрезка Н0 = h 0 – h к tопределяет теоретическую работу, совершаемую 1 кг пара в турбине, и является располагаемым теплоперепадом турбины. Значение H 0 можно определить также расчетным путем. При этом, если расширение заканчивается в области перегретого пара, используется уравнение идеального газа:
где = 1,3 — показатель изоэнтропы для перегретого пара; р0, рк- начальное и конечное давления пара; 0 - начальный удельный объем пара.
Расширение пара в турбине в Н-S координатах.
В действительности процесс расширения пара в турбине имеет значительную степень необратимости, так как течение его в проточной части сопровождается заметными потерями работы. Поэтому линия процесса расширения отклоняется от изоэнтропы на диаграммах Т, sв сторону увеличения энтропии.
В результате увеличения энтропии отработавшего пара при неизменном давлении энтальпия его повышается, разность начальной и конечной энтальпий, представляющая собой действительную работу, производимую 1 кг пара в турбине, соответственно уменьшается и становится равной: L т = h0 – h к = H i .
Действительную работу, которую совершает 1 кг пара внутри турбины, принято называть использованным теплоперепадом Hiтурбины.
Рис.1.8 Действительный тепловой цикл в T-S диаграмме
Отношение использованного теплоперепадаH i к располагаемому H0 называется относительным внутренним КПД турбины:
Влияние параметров пара на абсолютный КПД ПТУ Понятие эквивалентной температуры при замене цикла Ренкина циклом Карно. Промежуточный перегрев пара.
Характер зависимости термического КПД от параметров пара в различных точках цикла проще всего установить из рассмотрения цикла в Т, s -диаграмме. При этом целесообразно заменить цикл Ренкина эквивалентным циклом Карно.
В цикле Ренкина подвод теплоты при нагреве питательной воды до температуры насыщения (линия ab), при ее испарении (линия be ) и перегреве пара (линия cd ) осуществляется при разных температурах. Отвод же теплоты в конденсаторе в зоне влажного пара в этом цикле происходит при постоянной температуре T к(линия еа'). Следовательно, чтобы заменить цикл Ренкина эквивалентным циклом Карно, достаточно переменную температуру Т на участке подвода теплоты заменить эквивалентной постоянной температурой Тэ, при которой площадь фигуры, ограниченной контуром эквивалентного цикла, будет равна площади фигуры, ограниченной контуром цикла Ренкина, т.е. КПД цикла Ренкина будет равен КПД эквивалентного цикла Карно :
откуда: ,
Влияние давления свежего пара.
Если при неизменных температурах отработавшего Тки свежего T 0пара повысить начальное давление пара р0, то вследствие повышения температуры насыщения возрастет эквивалентная температура подвода теплоты от Тэдо Тэ1. Согласно чему это приведет к увеличению абсолютного КПД цикла.
Однако по мере увеличения начального давления эквивалентная температура цикла Тэвначале возрастает, затем вследствие увеличения доли подводимой теплоты, затрачиваемой на нагрев воды до температуры насыщения, рост замедляется, и дальнейшее повышение давления приводит уже к снижению Тэ и экономичности цикла.
Располагаемый теплоперепад турбины H 0, с ростом p 0 увеличивается до тех пор, пока в h-s диаграммекасательная abк изотерме t 0 = const не станет параллельной участку изобары рк = const. При дальнейшем повышении р0теплоперепад начинает уменьшаться.
Энтальпия свежего пара h 0 при t 0 = const с ростом давления р0понижается. Этим объясняется тот факт, что максимум КПД достигается при более высоком давлении пара р0, чем максимум теплоперепадаН0.
Повышение начального давления пара р0при заданной температуре tQи неизменном конечном давлении рк, вызывает увеличение его конечной влажности, которая, приводит к снижению относительного внутреннего КПД турбины - и эрозии рабочих лопаток.
Влияние температуры пара.Повышение начальной температуры от Т0до Т01 приводит к возрастанию средней температуры подвода теплоты от Тэ до Тэ1 при неизменной температуре отвода ее Тки к соответствующему увеличению КПД цикла. Если рассматривать повышение температуры как присоединение дополнительного цикла 2 dd 1 212 к исходному циклу 1 abcd 21, в исходном цикле средняя температура подвода теплоты Тэниже, чем в присоединенном, а температура отвода теплоты в обоих циклах одинакова, термический КПД присоединенного цикла выше, чем первоначального. Следовательно, эквивалентная температура ТЭ1 и термический КПД нового цикла будут выше.
Если процесс расширения заканчивается в зоне влажного пара, то по мере повышения начальной температуры пара уменьшается степень влажности его в последних ступенях турбины. Благодаря этому одновременно с повышением термического КПД возрастает также и относительный внутренний КПД турбины при дальнейшем повышении начальной температуры процесс расширения может закончиться выше пограничной кривой, т.е. в области перегретого пара. В этом случае несколько увеличится средняя температура отвода теплоты. Таким образом, повышение начальной температуры пара всегда приводит к увеличению абсолютного КПД цикла, причем повышение начальной температуры перегретого пара всегда сопровождается возрастанием располагаемого теплоперепада.
Дальнейшее повышение температуры перегрева в основном сдерживается возможностями металлургии и связано с заметным удорожанием электростанции.
Влияние конечного давления. Уменьшение давления отработавшего пара ркпри неизменных начальных параметрах р0и Т0вызывает понижение температуры конденсации пара, а значит, и температуры отвода теплоты Тк. Поэтому уменьшение конечного давления всегда приводит к увеличению средней температурной разности подвода и отвода теплоты, располагаемого теплоперепада и термического КПД цикла.
Площадь фигуры abedea , относящейся к первому циклу, больше площади, заключенной в контуре a 1 bcde 1 a 1относящейся ко второму циклу, отличающемуся более высоким конечным давлением пара, на площадь заштрихованной фигуры аа1е1еа. Следовательно, располагаемый теплоперепад в первом цикле больше, чем во втором, на величину
ПП. В теплоэнергетической установке с промежуточным перегревом пар после расширения в ЦВД турбины направляется в котел для вторичного перегрева, где температура его повышается от t 1 до tПП. После промежуточного перегрева пар попадается в ЦНД, где расширяется до давления в конденсаторе рк. Цикл с промежуточным перегревом пара и сверхкритическим начальным давлением можно рассматривать как сочетание двух циклов, первый из которых 1 a 1 abde 21 является основным, а второй 2 ee 1 fg 32 — дополнительным.
Рис. 1.18. Схема теплоэнергетической установки с промежуточным перегревом пара:1— питательный насос, 2 — котел; 3 — пароперегреватель; 4 — часть высокого давления турбины; 5 — промежуточный перегреватель; б —часть низкого давления турбины; 7 — конденсатор
Если эквивалентная температура дополнительного цикла (T Э)ПП выше эквивалентной температуры основного цикла TЭ, то экономичность дополнительного цикла будет выше экономичности основного цикла и КПД общего цикла возрастет. При этом благодаря уменьшению влажности пара в последних ступенях турбины возрастут относительные внутренние КПД этих ступеней, следовательно, увеличится и КПД всей турбины. Идеальный тепловой цикл с промежуточным перегревом пара в T, s -диаграмме.
Процесс расширения пара в h, s-диаграмме для турбины с промежуточным перегревом пара.
Принципиальные схемы турбин для комбинированной выработки тепловой и электрической энергии. Сравнение идеальных циклов конденсационной турбины и турбины с противодавлением. Основные типы паровых турбин по ГОСТ 3618-82, их обозначение.
В конденсационном паровой турбине, отработавший пар поступает в конденсатор, где он конденсируется и отдает скрытую теплоту парообразования охлаждающей воде. Эта теплота, составляющая 55-65% подведенной в котле теплоты, теряется, так как температура охлаждающей воды на выходе из конденсатора лишь незначительно (на 10-15 °С) превышает атмосферную. В то же время для бытовых и технологических нужд требуется сравнительно невысокая температура теплоносителя (100—150°С), которым может служить пар, отработавший в турбине до давления, необходимого тепловому потребителю. В этом случае может быть полностью использована теплота конденсации отработавшего пара, а конденсат возвращен в цикл турбинной установки. Таким образом, одновременная выработка электрической энергии и теплоты в одной и той же теплосиловой установке выгоднее раздельной. В этом легко убедиться, если сравнить идеальные тепловые циклы для конденсационной турбины и турбины с противодавлением.
В конденсационной турбине теплота отработавшего пара, эквивалентная площади фигуры 1ае21, полностью теряется, поскольку она отводится с охлаждающей водой. В турбине же с повышенным давлением отработавшего пара (с противодавлением), которая одновременно с выработкой электроэнергии обслуживает и тепловых потребителей, почти вся теплота отработавшего пара, эквивалентная площади фиругы11 а1 е1 211может быть использована для удовлетворения нужд тепловых потребителей.
Комбинированная выработка на ТЭС электроэнергии и теплоты для бытовых и технологических нужд за счет отбора и использования отработавшего пара на базе централизованного теплоснабжения называется теплофикацией.
Для покрытия же всей потребности в электроэнергии необходимо кроме теплофикационных турбин иметь конденсационные турбины.
Выигрыш теплоты при комбинированной выработке энергии по сравнению с раздельной определяется следующим образом. Пусть требуется обеспечить электрическую мощность N Эи снабдить потребителя теплотой Q П . Будем считать, что процессы расширения пара в конденсационной турбине и турбине с противодавлением изображаются общей кривой в h , s-диаграмме, а энтальпия питательной воды в обеих установках одинакова и равна hк'. Использованный теплоперепад для турбины с противодавлением обозначим через а для конденсационной турбины — через Hi11 = h0 – hк. Для упрощения будем вести расчеты по внутренней мощности N i :
Расход пара на выработку электроэнергии конденсационной турбины
Следовательно, расход теплоты при раздельной выработке электрической энергии и теплоты
Расход пара через турбину с противодавлением для обеспечения теплотой Q птеплового потребителя при комбинированной выработке энергии
а мощность этой турбины соответственно
Экономия теплоты, достигаемая при комбинированной выработке энергии по сравнению с раздельной, будет равна
Относительная величина этой экономии, выраженная в долях от количества теплоты, отдаваемой тепловому потребителю, составит
Таким образом, чем больше выработка электроэнергии на тепловом потреблении и чем ниже абсолютный КПД конденсационной установки
тем большая экономия теплоты будет получена от комбинированной выработки.
В зависимости от характера теплового процесса различают следующие основные типы турбин:
1) конденсационные паровые турбины, в которых весь свежий пар, за исключением пара, отбираемого на регенерацию, протекая через проточную часть и расширяясь в ней до давления, меньшего, чем атмосферное, поступает в конденсатор, где теплота отработавшего пара отдается охлаждающей воде и полезно не используется;
2) турбины с противодавлением, отработавший пар которых направляется к тепловым потребителям, использующим теплоту для отопительных или производственных целей;
3) конденсационные турбины с регулируемым отбором пара, в которых часть пара отбирается из промежуточной ступени и отводится к тепловому потребителю при автоматически поддерживаемом постоянном давлении, а остальное количество пара продолжает работать в последующих ступенях и направляется в конденсатор;
4) турбины с регулируемым отбором пара и противодавлением, в которых часть пара отбирается при постоянном давлении из промежуточной ступени, а остальная часть проходит через последующие ступени и отводится к тепловому потребителю при более низком давлении.
По ГОСТ 3618-82 приняты следующие обозначения турбин. Первая буква характеризует тип турбины; К — конденсационная; Т — теплофикационная с отопительным отбором пара; П — теплофикационная с производственным отбором пара для промышленного потребителя; ПТ — теплофикационная с производственным и отопительным регулируемыми отборами пара; Р — с противодавлением; ПР — теплофикационная с производственным отбором и противодавлением; ТР — теплофикационная с отопительным отбором и противодавлением; ТК — теплофикационная с отопительным отбором и большой конденсационной мощностью; КТ — теплофикационная с отопительными отборами нерегулируемого давления.
После буквы мощность турбины, МВт (если дробь, то в числителе номинальная, а в знаменателе максимальная мощность), а затем начальное давление пара перед стопорным клапаном турбины, МПа. Под чертой для турбин типов П, ПТ, Р и ПР указывается номинальное давление производственного отбора или противодавление, МПа (кгс/см ).
Дата добавления: 2019-07-15; просмотров: 566; Мы поможем в написании вашей работы! |
Мы поможем в написании ваших работ!