Градуировка термопары 26,042 град/мВ
| № п/п | Показание миливольтметра, мВ | t ° C |
| 1 | 0,9 | 23,44 |
| 2 | 1,0 | 26,04 |
| 3 | 1,1 | 28,64 |
| 4 | 1,2 | 31,25 |
| 5 | 1,3 | 33,85 |
| 6 | 1,4 | 36,46 |
| 7 | 1,5 | 39,06 |
| 8 | 1,6 | 41,66 |
| 9 | 1,7 | 44,27 |
| 10 | 1,8 | 48,87 |
| 11 | 1,9 | 49,48 |
| 12 | 2,0 | 52,08 |
| 13 | 2,1 | 54,68 |
| 14 | 2,2 | 57,29 |
| 15 | 2,3 | 59,89 |
| 16 | 2,4 | 62,50 |
| 17 | 2,5 | 65,10 |
| 18 | 2,6 | 67,70 |
| 19 | 2,7 | 70,31 |
| 20 | 2,8 | 72,91 |
| 21 | 2,9 | 75,52 |
| 22 | 3,0 | 78,12 |
| 23 | 3,1 | 80,72 |
| 24 | 3,2 | 83,33 |
| 25 | 3,3 | 85,93 |
| 26 | 3,4 | 88,54 |
| 27 | 3,5 | 91,14 |
| 28 | 3,6 | 93,74 |
| 29 | 3,7 | 96,35 |
| 30 | 3,8 | 98,95 |
| 31 | 3,9 | 101,56 |
| 32 | 4,0 | 104,16 |
Контрольные вопросы
1. Поляризация диэлектриков.
2. Электронная теория поляризованного диэлектрика. Диэлектрическая проницаемость и диэлектрическая восприимчивость.
3. Сегнетоэлектрики и их свойства.
4. Диэлектрический гистерезис в сегнетоэлектриках, петля гистерезиса, точка Кюри.
5. Как получить петлю гистерезиса на экране осциллографа.
6. Природа сегнетоэлектрических свойств.
7. Практическое применение сегнетоэлектриков.
8. Описание экспериментальной установки и теория данного метода.
Литература, рекомендуемая к лабораторной работе:
1. Матвеев А.Н. Электричество и магнетизм.- М.: Высшая школа, 1983.
2. Калашников С.Г. Электричество. – М.: Наука, 1977.
3. Савельев И.В. Курс общей физики. Т.2, Т. 3. – М.: Наука, 1977.
4. Телеснин Р.В., Яковлев В.Ф. Курс физики. Электричество.-М.: Просвещение, 1970.
5. Сивухин Д.В. Общий курс физики. Т.3. Электричество.- М.: Физматлит МФТИ, 2002.
|
|
|
6. Зильберман Г.Е. Электричество и магнетизм. – М.: Наука, 1970.
7. Парсел Э. Курс физики Т.2 Электричество и магнетизм – М.: Наука, 1971.
8. Рублев Ю.В., Куценко А.Н., Кортнев А.В. Практикум по электричеству. – М.: Высшая школа, 1971.
9. Кортнев А.В., Рублев Ю.В., Куценко А.Н.. Практикум по физике. – М.: Высшая школа, 1965.
10. Руководство к лабораторным занятиям по физике. Под редакцией Л.Л. Гольдина, - М.: Наука, 1983.
ЛАБОРАТОРНАЯ РАБОТА № 10
ИЗУЧЕНИЕ МАГНИТНЫХ ПОЛЕЙ
Цель работы:
Ознакомление с основными количественными характеристиками магнитных полей и методами их измерения. Определение горизонтальной составляющей индукции магнитного поля Земли с помощью тангенс- гальванометра.
Идея эксперимента:
В случае простейших конфигураций (прямой ток, тороид, бесконечной длины соленоид) значение напряженности магнитного поля легко находится с помощью теоремы о циркуляции Н, в более сложных случаях (соленоид конечной длины и др.) расчет Н затруднителен. Поэтому в ряде случаев удобнее экспериментально определить В, а затем рассчитать Н. Величину магнитной индукции В можно измерить различными способами или непосредственно прибором, называемым тесламетром (рис 4.)
|
|
|
Теоретическая часть
Экспериментально установлено, что в пространстве, окружающем токи и постоянные магниты, возникает силовое поле, называемоемагнитным. Наличие магнитного поля обнаруживается по силовому действию на внесенные в него проводники с током или постоянные магниты. Магнитное поле в данной точке может быть охарактеризовано вектором магнитной индукции В и вектором напряженности Н, которые связаны соотношением
В= μμ0Н
где μ0= 4π· 10-7 Гн/м - магнитная постоянная, μ – магнитная проницаемость вещества, показывающая во сколько раз магнитная индукция в данной среде больше магнитной индукции в вакууме.
Магнитное поле обладает следующими свойствами:
· магнитное поле действует только на движущиеся в этом поле электрические заряды:
· магнитное поле подчиняется принципу суперпозиции В=∑В i
· магнитное поле является вихревым, т.е. линии магнитной индукции всегда замкнуты и охватывают проводники с током.
Количественно магнитные поля можно рассчитать по закону Био-Савара-Лапласа:
,
где I - сила тока, dl – вектор, по модулю равный длине элемента проводника и совпадающий по направлению с током, r –радиус вектор, проведенный из элемента проводника dl в точку поля, в которой определяется В.
|
|
|
Магнетизм Земли.
|
В любой точке пространства, окружающего Землю, обнаруживается действие магнитных сил. Форма силовых линий магнитного поля Земли показана на рис.1 Северный магнитный полюс Земли находится в южном полушарии и имеет координаты 78° ю. ш. и 111° в. д., а южный магнитный полюс располагается в северном полушарии и имеет координаты 78° с. ш. и 69° з. д.. Эти значения непостоянны, так как со временем магнитные полюсы и ось меняют своё положение. Из сказанного следует, что магнитные полюса планеты смещены относительно географических полюсов более чем на 2000 км каждый. Это расстояние с годами возрастает по неизвестным науке причинам (в 1600 году оно составляло всего 1300 км).
|
|
|
Угол между горизонтальной составляющей вектора В и плоскостью географического меридиана называется магнитным склонением α и измеряется при помощи деклинаторов. В результате неоднородности земного магнитного поля его вектор индукции на экваторе направлен строго горизонтально, на магнитных полюсах – вертикально, а на всех остальных широтах – под некоторым углом к горизонту. Этот угол называется магнитным наклонением θ, которое измеряется посредством инклинаторов. Существование магнитного наклонения приводит к тому, что северный полюс магнитной стрелки, подвешенной в северном полушарии, располагается несколько ниже южного полюса, а в южном полушарии – наоборот (на глаз это незаметно). Такую ориентацию можно описать векторной суммой горизонтальной и вертикальной составляющих вектора индукции магнитного поля Земли (рис. 2). Вертикальную составляющую этого поля измеряют при помощи упомянутого выше инклинатора, а горизонтальную – при помощи тангенс-гальванометра. В стрелочном инклинаторе главной частью является магнитная стрелка с горизонтальной осью, проходящей через центр тяжести стрелки. Если вертикальную плоскость качания стрелки совместить с плоскостью магнитного меридиана, магнитная ось стрелки устанавливается по направлению вектора напряженности магнитного поля. Магнитное наклонение отсчитывается по вертикальному кругу с делениями. Более точные индукционные инклинаторы позволяют измерить наклонение с точностью до 0,1΄. В таком приборе индукционная катушка вращается вокруг оси, лежащей в плоскости ее витков. Прибор дает возможность ориентировать ось в любом направлении. Если она не совпадает с вектором напряженности магнитного поля Земли, то магнитный поток сквозь контур катушки при ее вращении меняется, и в ней индуцируется эдс. При совпадении оси вращения с направлением вектора напряженности поток сквозь ее контур остается постоянным, эдс не индуцируется, и включенный в цепь катушки чувствительный гальванометр не дает отклонений. Угол между горизонтальной плоскостью и осью катушки при отсутствии отклонений в гальванометре отсчитывается по вертикальному кругу, соединенному с осью катушки. Точные измерения показали, что в настоящее время горизонтальная составляющая вектора магнитной индукции B на поверхности планеты принимает значения от 0 до 41 мкТл, а полный вектор индукции B 0 изменяется в пределах от +62 до –73 мкТл.
Магнитное поле Земли меняется и во времени. В настоящее время магнитное поле планеты убывает примерно на 1% каждые 10 лет.
Экспериментальная установка
Тангенс-гальванометр представляет собой короткую катушку большого диаметра, точно в центре которой располагается буссоль (компас). Размеры стрелки буссоли должны быть очень малы, что позволяет считать величину магнитного поля тока, действующего на концы стрелки, равной величине поля в центре кругового тока. По этой же причине катушка прибора должна быть как можно короче и как можно большего диаметра. Обмотка катушки представляет собой определённое число N витков медного провода и несколько отводов, сделанных через равное количество витков. Каждый отвод припаивается к отдельному гнезду на панели прибора, рядом с которым указывается соответствующее число витков. Перед началом измерений плоскость катушки тангенс-гальванометра располагают в плоскости магнитного меридиана планеты, после чего по обмотке прибора пропускают электрический ток. В результате стрелка оказывается под воздействием одновременно двух взаимно перпендикулярных полей: горизонтальной составляющей магнитного поля Земли Вг и поля ВI кругового тока катушки тангенс-гальванометра. При этом стрелка буссоли устанавливается вдоль вектора магнитной индукции результирующего поля.
.
Отсюда:
. (1)
Если катушка прибора содержит n витков, то индукция магнитного поля тока в центре катушки может быть определена по формуле:
, (2)
где R – радиус катушки тангенс-гальванометра. Таким образом, с учётом (1) и (2), получаем:
. (3)
Относительная погрешность определения величины Вг по формуле (3) определяется суммой:
. (4)
Таким образом, измерения горизонтальной составляющей магнитного поля Земли целесообразно производить при α = 45°, так как в этом случае, согласно (4), ошибка, связанная с неточностью определения угла α, будет минимальной. При этом выражение (3) упрощается:
. (5)
Проведение эксперимента
Определение горизонтальной составляющей магнитного поля Земли.
1. Соберите цепь по схеме, указанной на рис. 3.
2. Включите в цепь 
витков катушки и установите её в плоскости земного меридиана.
3. Включите источник питания, с помощью реостата, установите ток в цепи катушки такой величины 
, чтобы стрелка буссоли отклонилась на угол 45°.
4. При помощи переключателя П измените направление тока на противоположное и, откорректировав положение стрелки буссоли на угол 45°, измерьте силу тока в цепи.
5. Найдите среднее значение величин 
и 
: 
.
6. Рассчитайте величину горизонтальной составляющей индукции магнитного поля планеты.
7. Повторите все измерения, включая в цепь числа витков 
и 
.
8. Рассчитайте среднее значение горизонтальной составляющей индукции магнитного поля Земли по формуле 5 и сравните полученный результат с табличным.
9. Вычислите предельную относительную погрешность величины Вг по формуле 4 и абсолютную погрешность по формуле 
. При этом погрешность в определении тока определяется по классу точности прибора, а погрешность в определении радиуса катушки и угла α оценивается экспериментатором самостоятельно.
10. Результаты измерений и вычислений занесите в таблицу 1.
Таблица 1
| № | n | I+, А | I-, А | Icр, А | Вi, Тл | Вср, Тл | ε | ∆В, Тл |
Измерение магнитного поля соленоида тесламетром
1. Включить в сеть измеритель магнитной индукции (тесламетр, рис. 4). При необходимости провести установку нуля тесламетра.
2. Подать на обмотку соленоида ток I1 = 5 – 7 А от источника постоянного тока.
3. Произвести измерения магнитной индукции В при помощи длинного щупа тесламетра поля в разных точках поля внутри и вне соленоида, перемещая датчик от нижнего края соленоида вверх.
4. Построить график зависимости Вэксп. (х), где х – расстояние от нижнего края соленоида до исследуемой точки, измеренное по шкале щупа..
5. На полученном графике построить в том же масштабе теоретическую кривую зависимости Втеор. (х) , пользуясь следующей расчетной формулой: 
, где 
- длина соленоида, х- расстояние от края соленоида до исследуемой точки, R- радиус соленоида , n - число витков на единицу длины соленоида .
6. Исследовать зависимость индукции поля внутри соленоида от силы тока в обмотке (вблизи середины соленоида) и построить график зависимости Вэксп.(I).
7. В том же масштабе построить теоретическую кривую Bтеор.(I), рассчитав В по выше приведенной формуле.
Измерение магнитного поля между полюсами электромагнита
1. Подать на электромагнит ток от источника постоянного тока.
2. Произвести измерения индукции магнитного поля между полюсами электромагнита, используя короткий щуп тесламетра, начиная от верхнего края катушек.
3. Построить график зависимости В(х), где х – расстояние от верхнего края катушек до данной точки.
Контрольные вопросы
1. Что такое магнитное поле, его характеристики (напряженность, магнитная индукция).
2. Линии напряженности магнитного поля и его вихревой характер.
3. Закон Био-Савара-Лапласа, магнитная постоянная.
4. Напряженность магнитного поля в центре кругового тока, прямого тока и бесконечного соленоида.
5. Магнитное поле движущегося заряда.
6. Взаимодействие электрических токов.
7. Магнетизм Земли.
8. Экспериментальная установка и методика проведения эксперимента.
Литература, рекомендуемая к лабораторной работе:
1. Матвеев А.Н. Электричество и магнетизм.- М.: Высшая школа, 1983.
2. Калашников С.Г. Электричество. – М.: Наука, 1977.
3. Савельев И.В. Курс общей физики. Т.2, Т. 3. – М.: Наука, 1977.
4. Телеснин Р.В., Яковлев В.Ф. Курс физики. Электричество.-М.: Просвещение, 1970.
5. Сивухин Д.В. Общий курс физики. Т.3. Электричество.- М.: Физматлит МФТИ, 2002.
6. Иродов И.Е. Электромагнетизм. Основные законы. –М.- С.-П.: Физматлит Невский диалект, 2001
7. Зильберман Г.Е. Электричество и магнетизм. – М.: Наука, 1970.
8. Парсел Э. Курс физики Т.2 Электричество и магнетизм – М.: Наука, 1971.
9. Рублев Ю.В., Куценко А.Н., Кортнев А.В. Практикум по электричеству. – М.: Высшая школа, 1971.
10. Кортнев А.В., Рублев Ю.В., Куценко А.Н.. Практикум по физике. – М.: Высшая школа, 1965.
ЛАБОРАТОРНАЯ РАБОТА № 11
ОПРЕДЕЛЕНИЕ УДЕЛЬНОГО ЗАРЯДА ЭЛЕКТРОНА
РАЗЛИЧНЫМИ МЕТОДАМИ
Цель работы:
Научиться определять удельный заряд электрона, используя законы движения заряженных частиц в электрических и магнитных полях.
Идея эксперимента
Отклонение, испытываемое заряженными частицами в электрическом и магнитном полях, существенно зависит от величины удельного заряда частиц. Поэтому, измеряя это отклонение, можно определить удельный заряд частиц e/m. В зависимости от того, известна или неизвестна скорость частиц, приходится поступать по-разному. Если скорость частиц известна или может быть определенным образом задана в эксперименте, то достаточно измерить лишь одно из отклонений – либо в магнитном, либо в электрическом поле. Если же неизвестны и удельный заряд частиц e/m, и их скорость υ, то требуется применение и электрического, и магнитного отклонений, так как для определения двух неизвестных необходимы два соотношения. Примером методов первой группы может служить метод магнитной фокусировки для определения удельного заряда термоэлектронов. Примером второй группы является метод взаимно перпендикулярных магнитного и электрического полей, осуществляемых в магнетроне и газоразрядной трубке.
Теоретическая часть
Движение заряженных частиц в однородном электрическом поле. Если частица, обладающая зарядом е, движется в пространстве, где имеется электрическое поле с напряженностью Е, и магнитное поле с индукцией В, то на нее действует сила Лоренца. Поэтому, согласно второму закону Ньютона, уравнение частицы имеет вид
m dυ/ dt = eE + e [u B]. (1)
Написанное векторное уравнение распадается на три скалярных, каждое из которых описывает движение вдоль соответствующей координатной оси.
Предположим, что заряженные частицы, двигающиеся первоначально вдоль оси X со скоростью υ0, попадают в электрическое поле плоского конденсатора (рис 1). Если зазор между пластинами мал по сравнению с их длиной l, то краевыми эффектами можно пренебречь и считать электрическое поле между пластинами однородным. Направляя ось Y параллельно полю, мы имеем: Ex = Ez = 0, Ey = E . Так как магнитного поля нет, то Bx = By = Bz= 0.
В рассматриваемом случае на заряженные частицы действует только сила со стороны электрического поля, которая при выбранном направлении координатных осей целиком направлена по оси Y . Поэтому траектория движения частиц лежит в плоскости XY и уравнения движения принимают вид
. (2)
|
Вычислим угол 
(рис. 1), на который отклонится пучок частиц после прохождения через конденсатор. Интегрируя первое из уравнений (2), находим
υ x = 
υ 0.
Интегрирование второго уравнения дает
Vy = 
Et + C,
где
t = l /υ0
есть время нахождения частицы в электрическом поле, а С - постоянная интегрирования. Так как при t=0 ( момент вступления частицы в конденсатор) υ y =0, то С=0, поэтому
υy= 
,
отсюда получаем для угла отклонения θ
tg = 
.
Отклонение пучка существенно зависит от величины удельного заряда частиц e / m.
Движение заряженных частиц в однородном магнитном поле.
Пусть частица, обладающая начальной скоростью v0, попадает в магнитное поле с индукцией B. Это поле мы будем считать однородным и направленным перпендикулярно к скорости v0 (рис.2).
Прежде всего, отметим, что действующая на частицу сила всегда перпендикулярна к скорости движения частицы. Это значит, что работа силы всегда равна нулю; следовательно, абсолютное значение скорости движения частицы, а значит, и энергия частицы остаются постоянными при движении. Та как скорость частицы v не изменяется, то величина силы
F = eυB
остается постоянной. Эта сила, будучи перпендикулярной к направлению движения, является центростремительной силой. Но движение под действием постоянной по величине центростремительной силы есть движение по окружности. Радиус r этой окружности определяется условием
mυ 2 / r = eυB .
откуда
. (3)
Кругообразное движение заряженных частиц в магнитном поле обладает важной особенностью: период обращения не зависит от энергии частицы. Действительно, период обращения равен
.
Подставляя сюда вместо r его выражение (3), имеем
. (4)
Для данного типа частиц и период, и частота зависят только от индукции магнитного поля.
Выше мы предполагали, что направление начальной скорости перпендикулярно к направлению индукции магнитного поля. Пусть теперь начальная скорость частицы составляет некоторый угол a с направлением поля (рис. 3). В этом случае удобно разложить скорость u 0 на две составляющие, одна из которых 
параллельна полю, а другая 
перпендикулярна полю. На частицу действует сила Лоренца, обусловленная составляющей u n, и частица движется по окружности, лежащей в плоскости, перпендикулярной полю. Составляющая u t не вызывает появления добавочной силы, так как сила Лоренца при движении частицы параллельно полю равна нулю. Поэтому в направлении поля частица движется равномерно, со скоростью . В результате сложения обоих движений частица будет двигаться по цилиндрической спирали, изображенной на рис. 3. Шаг винта этой спирали
.
Подставляя вместо Т его выражение (4) , имеем
(5)
Рассмотрим случай, когда углы α невелики ( cosα≈1). В этих условиях можно записать
. (6)
Таким образом, путь, пройденный электроном в магнитном поле за один оборот, не зависит от угла α (для малых углов). Из этого следует, что все электроны, вышедшие из одной точки под небольшими, но разными углами к магнитному полю, после одного оборота вновь соберутся в одной точке (сфокусируются). Положение фокуса меняется при изменении величины магнитной индукции В. Для осуществления эксперимента электроны разгоняются в электрическом поле с разностью потенциалов U и приобретают кинетическую энергию
mυ2/2 = eU (7)
Из формул 6 и 7 можно найти соотношение для определения удельного заряда электрона:
e/m = 8π2U/h2B2 (8)
Магнетрон.
Магнетрон представляет собой двуэлектродную лампу, содержащую накаливаемый катод и холодный анод и помещаемую во внешнее магнитное поле. Это поле создается либо катушками с током, либо электромагнитом, между полюсами которого помещается магнетрон.
На практике применяют цилиндрические магнетроны. Их анод представляет собой металлический цилиндр, а катод имеет также цилиндрическую форму и расположен на оси анода. Пути электронов в цилиндрическом магнетроне имеют сложную форму; они изображены на рис 4. Для каждого данного напряжения U между катодом и анодом существует некоторое критическое значение магнитной индукции Вк, при котором траектории электронов как раз касаются поверхности анода. Если В < Вк, то все электроны доходят до анода и ток через магнетрон имеет то же значение, что и без магнитного поля. Если же В>Вк ,тони один электрон не достигает анода и ток через лампу равен нулю. Соответствующий расчет показывает, что критическое значение магнитной индукции в цилиндрическом магнетроне определяется выражением
, ( 9)
где a - радиус катода, b - радиус анода. Отметим также, что значение B к не изменяется под действием пространственного заряда и имеет одно и тоже значение как в режиме насыщения, так и в режиме пространственного заряда.
Подобные измерения приводят к тем же значениям e / m для термоэлектронов, что и найденные по методу магнитной фокусировки, а также другими способами.
До сих пор мы предполагали, что все электроны покидают катод с начальной скоростью равной нулю. В этом случае при В<Bкр все электроны, без исключения, попадали бы на анод, а при В>Вкр все они не достигали бы анода. Анодный ток Iа c увеличением магнитного поля изменился бы так, как это показано на рис. 5 штриховой линией.
|
Если магнитное поле создаётся с помощью соленоида, то индукция магнитного поля В пропорциональна току соленоида I. В этом случае определяют зависимость анодного тока лампы Iа от тока соленоида I и строят график Iа=f(I), который называется сбросовой характеристикой. По этому графику, аналогичному изображённому на рис.5, определяют критический ток Iкр, а затем вычисляют критическое поле Вкр .
Дата добавления: 2019-07-15; просмотров: 195; Мы поможем в написании вашей работы! |
Мы поможем в написании ваших работ!