Способ получения эллиптически-поляризованного излучения.

МИНИСТЕРСТВО ОБРАЗОВАНИЯ И НАУКИ РОССИЙСКОЙ ФЕДЕРАЦИИ

Федеральное государственное бюджетное образовательное учреждение

Высшего профессионального образования

САНКТ-ПЕТЕРБУРГСКИЙ ГОРНЫЙ УНИВЕРСИТЕТ

 

 

Кафедра общей и технической физики

 

 

Общая физика

ВОЛНОВАЯ ОПТИКА

 

Комплексное исследование поляризации световых волн

 

Методические указания к лабораторной работе

 

 

САНКТ-ПЕТЕРБУРГ

2017

УДК 535.41/42 + 535.5 (075.80)

 

 

Физика. КОМПЛЕКСНОЕ ИССЛЕДОВАНИЕ ПОЛЯРИЗАЦИИ СВЕТОВЫХ ВОЛН: Методические указания к лабораторной работе / А.Ю. Грабовский, А.Ю. Егорова. САНКТ-ПЕТЕРБУРГСКИЙ ГОРНЫЙ УНИВЕРСИТЕТ. СПб, 2017. 16 с.

 

В методических указаниях к лабораторной работе «КОМПЛЕКСНОЕ ИССЛЕДОВАНИЕ ПОЛЯРИЗАЦИИ СВЕТОВЫХ ВОЛН» сформулированы: теория, методические указания и алгоритм выполнения работы.

Лабораторная работа дает возможность студентам всесторонне изучить явление поляризации световых волн: определить степень поляризации лазерного излучения, провести экспериментальную проверку закона Малюса, самостоятельно получить и исследовать циркульно- и эллиптически поляризованный свет. Основная задача - овладеть техникой и методикой проведения эксперимента, а также приемами обработки его результатов и оформления заключительного отчета.

В зачетной работе практикума студент должен продемонстрировать умение в устной и письменной форме, логически верно и аргументировано защищать результаты своих исследований.

Методические указания к лабораторной работе предназначены для студентов всех специальностей и направлений подготовки бакалавриата и магистратуры Санкт-Петербургского горного университета.

 

Научный редактор проф. А.С. Мустафаев

 

Ó Санкт-Петербургский горный университет, 2017 г.

КОМПЛЕКСНОЕ ИССЛЕДОВАНИЕ ПОЛЯРИЗАЦИИ СВЕТОВЫХ ВОЛН

 

Цель работы

Изучить явление поляризации световых волн: определить степень поляризации лазерного излучения, провести экспериментальную проверку закона Малюса, самостоятельно получить и исследовать циркульно- и эллиптически поляризованный свет.

 

Теоретические сведения

Видимый свет представляет собой электромагнитные волны с длинами волн от 4×10^–7 м (фиолетовый) до 7×10^–7 м (красный). В электромагнитной волне векторы напряженности электрического поля  и магнитного поля  взаимно перпендикулярны и одновременно перпендикулярны направлению распространения волны  (рис. 1). Плоскость, проведенную через направления  и , называют плоскостью колебаний электрического вектора.

Для полной характеристики волны задают ее длину l, модули векторов  и  и ориентацию в пространстве плоскости колебаний электрического вектора. Если для некоторого пучка света плоскость колебаний электрического вектора не изменяет положение в пространстве, то такой свет называют линейно-поляризованным.

Естественный или неполяризованный свет можно рассматривать как наложение многих электромагнитных волн, распространяющихся в одном и том же направлении, но со всевозможными ориентациями плоскостей колебаний. Таким образом, для неполяризованного света нельзя указать даже плоскость преимущественного расположения вектора . Все его ориентации равновероятны. Если же имеется какое-либо преимущественное направление ориентации вектора , то световой пучок называют частично-поляризованным.

Если в световом пучке вектор  имеет составляющие как по оси х, так и по оси у, причем  и , где w – частота световой волны, то в каждый момент времени t эти составляющие складываются. Результирующий вектор, оставаясь постоянным по величине, вращается с частотой w, а его конец описывает окружность. В этом случае говорят, что свет имеет круговую поляризацию.

Если составляющие вектора  по осям х и у колеблются с одинаковыми частотами, но имеют либо разные амплитуды, либо разность фаз колебаний отличается от  и т.д., то конец электрического вектора будет описывать эллипс и в этом случае говорят об эллиптической поляризации светового пучка. Таким образом, имеется пять типов поляризованного света:

· естественный или неполяризованный свет;

· частично-поляризованный свет;

· линейно- или плоско-поляризованный свет;

· свет, поляризованный по кругу (циркульно);

· эллиптически-поляризованный свет.

Пусть на поляризатор падает линейно-поляризованное излучение интенсивностью I₀ (рис. 2). Разложим вектор  на две составляющие, лежащие в главной плоскости поляризатора: Е_|| = Е₀cosj, и перпендикулярную составляющую E_^ = E₀sinj, где j – угол между плоскостью колебаний электрического вектора, падающего на поляризатор излучения, и главной плоскостью поляризатора. Поскольку поляризатор пропускает излучение только с составляющей вектора  лежащей в главной плоскости, то выходящее излучение имеет интенсивность

I ~ < E_||² > = < E₀² cos²j >,

здесь угловые скобки обозначают, усреднение по времени. Учитывая, что интенсивность падающего излучения I₀~ <E₀²>, получим

Рис. 2

I = I₀cos²j.                                        (1)

Последнее соотношение называют законом Малюса.

Если направить на поляризатор естественное (неполяризованное) излучение, в котором все ориентации вектора напряженности равновероятны (т.е. возможны любые значения j), то проводя усреднение по углу j в соотношении (1) получим I = 0,5 I_ест. Таким образом, при прохождении через поляризатор естественное излучение становится линейно-поляризованным, но убывает по интенсивности вдвое.

Для количественной оценки степени поляризацииизлучения применяется соотношение

.                                       (2)

Частично-поляризованное излучение понимается как смесь линейно-поляризованного и неполяризованного излучений. Тогда I – полная интенсивность, I_п – интенсивность линейно-поляризованного компонента. Очевидно, , где I_н – интенсивность неполяризованного компонента. Поскольку 0 < I_н< I, то степень поляризации может меняться в пределах 0 < Р< 1.

Если направить частично поляризованное излучение на поляризатор и вращать устройство, меняя угол между главной плоско- стью поляризатора и преимущественным направлением вектора  то интенсивность прошедшего излучения будет меняться от максимального значения I_max до минимального I_min. В первом положении поляризованный компонент проходит полностью, а неполяризованный уменьшается по интенсивности вдвое:

I_max = I_п + I_н / 2.                                  (3)

Во втором положении, которое отличается по углу от первого на 90°, поляризованный компонент, согласно закону Малюса, полностью задерживается, а неполяризованный по-прежнему умень­шается вдвое:

I_min = I_н/ 2.                                        (4)

Складывая и вычитая уравнения (3) и (4), имеем . Подставляя последние соотношения в (2) получим формулу для расчета степени поляризации при обработке экспериментальных данных:

Р = (I_max – I_min) / (I_max + I_min).                         (5)

Таким образом, интенсивность частично-поляризованного излучения, прошедшего через поляризатор, будет определяться следующим уравнением:

                       (6)

Используя полученные ранее соотношения для I_min и I_п, окончательно находим:

        (7)

 

Способ получения эллиптически-поляризованного излучения.

В кристаллических твердых телах наблюдается анизотропия многих физических свойств. Оптическая анизотропия заключается в зависимости диэлектрической проницаемости вещества ε от направления в кристалле. Так как абсолютный показатель преломления , то от направления вектора  волны оказываются зависящими и n, и скорость распространения волны υ=c/n. Анизотропия диэлектрической проницаемости также может возникать в аморфных твердых телах и в жидкостях при направленном внешнем воздействии, таком как внешнее электрическое поле (эффект Керра), магнитное поле (эффект Фарадея) или односторонняя деформация.

Вследствие оптической анизотропии возникает явление двойного лучепреломления - падающий на кристалл пучок света разделяется внутри кристалла на два пучка, распространяющиеся с разными скоростями.

Кристаллы существуют одноосные (кварц, исландский шпат, турмалин) и двуосные (слюда). Оптической осью называется выделенное направление в кристалле, вдоль которого свет распространяется с одинаковой скоростью, независимо от направления колебаний вектора . В направлении оптической оси анизотропия оптических свойств не проявляется.

Допустим, что из двоякопреломляющего кристалла вырезана пластинка таким образом, что ее оптическая ось лежит в плоскости среза. Допустим далее, что линейно-поляризованное излучение падает на пластинку перпендикулярно оптической оси. В этом случае в одном и том же направлении будут распространяться две волны с разными скоростями, поляризованные во взаимно перпендикулярных направлениях – обыкновенная и необыкновенная (рис. 3). В дальнейшем будем индексом о - обозначать обыкновенную волну; индексом е – необыкновенную.

Этот случай представляет большой интерес, поскольку разность показателей преломления (n_o- n_e), а значит и скоростей о и е - волн оказывается наибольшей.

Скорость обыкновенной волны υ_о= c /n_о одинакова во всех направлениях (ей соответствует сферическая волновая поверхность). Скорость необыкновенной волны υ _e = c /n _e зависит от направления ее распространения. Она совпадает по значению с υ_о при распространении параллельно оптической оси кристалла и больше всего отличается от υ_о в направлении, перпендикулярном оптической оси.

Волновая поверхность необыкновенной волны для одноосного кристалла имеет вид эллипсоида вращения, который при распространении волны параллельно оптической оси должен касаться сферической волновой поверхности обыкновенной волны.

Для отрицательного кристалла n_о≥ n_e, следовательно, υ_о≤υ _e, т. е. шар вписан в эллипсоид вращения. Для положительного кристалла υ_о≥υ _e и волновая поверхность обыкновенной волны (шар) охватывает волновую поверхность необыкновенной волны (эллипсоид вращения) На рис. 4 представлены оба этих случая.

Рис. 4

 

При прохождении через пластинку между о и е - волнами возникает разность хода:

DL = (n_o – n_e)d,                                   (6)

где d – толщина кристаллической пластинки; n_o и n_e показатели преломления обыкновенного и необыкновенного лучей. Из теории сложения колебаний известно, что при сложении взаимно перпендикулярных колебаний одинаковой частоты конец результирующего вектора  движется по эллипсу (рис. 3):

x²/E_о² – (2xy/E_оE_е) cos (dj) + y²/ E_е² = sin²(dj),

где dj – сдвиг фаз колебаний на выходе из пластинки кристалла; x и y – координаты конца результирующего вектора  x º E_x, y º E_y.

Нас интересует случай, когда эллипс ориентирован своими полуосями по осям Оx и Оy (Оу лежит в главной плоскости кристалла), при этом E_oи E_e являются полуосями эллипса. Это наблюдается, если выполнено условие для разности фаз: , k = 0, 1, 2, … Уравнение эллипса преобразуется при этом к виду

E_x²/E_о² + E_y²/E_e² = 1.

Разность фаз колебаний связана с разностью хода лучей: dj = . Используя (6), получим

d(n_o – n_e) = ±(λ₀/4 + kλ).                             (7)

Здесь знак плюс соответствует отрицательным кристаллам, знак минус – положительным кристаллам. Таким образом, если толщина пластины, вырезанной вдоль оптической оси, удовлетворяет условию (7), результатом будет эллиптическая поляризация выходящего излучения. Такая пластина носит название четвертьволновой или пластины λ/4.

Способ полученияциркулярной (круговой) поляризации излучения. Эллипс превращается в окружность при равенстве полуосей эллипса, т.е. E_o = E_e º E. Этого достигают, ориентируя четвертьволновую пластину оптической осью под углом a = 45° к плоскости колебаний падающего излучения. При этом компоненты результирующего вектора  удовлетворяют уравнению окружности: E_x² + E_y² = E². Заметим, что при a = 0° и a = 90° из четвертьволновой пластины выходит плоско-поляризованное излучение (электрический вектор  в первом случаеи  во втором).

Важным является то, что эти эффекты наблюдаются при освещении пластинки линейно-поляризованным светом. Если падающее на кристалл излучение не поляризовано, то разность фаз между о- и е-волнами, испускаемыми разными группами атомов, никак не согласована, поэтому эллиптической поляризации возникать не будет. Если же на кристалл падает линейно-поляризованный свет, то волна разделяется между о- и е-волнами в пропорции, которая зависит от ориентации плоскости колебаний вектора  относительно оптической оси кристалла.

 

Описание экспериментальной установки

Общий вид и схема установки представлены на рис. 5 и 6 соответственно.

 

Рис. 5

 

Рис. 6

 

В состав установки входят: He-Ne лазер 1 мощностью 1,0 мВт, оптическая скамья 2; поляризатор 3, четвертьволновая (λ/4) пластина 4, анализатор 5, фотодетектор 6; цифровой мультиметр 7. Для отсчета углов поворота элементы 3, 4 и 5 установлены во вращающемся держателе с радиально нанесенными делениями, расположенными через равные угловые промежутки с шагом в 5^о.

Для получения различных видов поляризации количество элементов (3, 4, 5) на оптической скамье может варьироваться. На рис. 5 представлена схема эксперимента по изучению эллиптической и круговой поляризации. Лазерное излучение проходит через поляризатор 3, четвертьволновую пластину 4, направляется на анализатор 5 и затем попадает на фотодетектор 6. Фототок, пропорциональный интенсивности света, прошедшего через анализатор, измеряется цифровым мультиметром 7.

Перед началом работы лазер необходимо разогреть в течение 5-ти минут. Затем проверить юстировку установки, т.е. убедиться в том, что фотоэлемент полностью освещен и луч лазера попадает точно в середину щели фотодетектора.

 

Порядок выполнения работы

 

---

Дата добавления: 2019-01-14; просмотров: 1074; Мы поможем в написании вашей работы!

Поделиться с друзьями:

---

---

Мы поможем в написании ваших работ!