Электрический ток в металлах.
Природа носителей электрического тока в металлах была установлена в экспериментах.
а. Опыты Карла Рике,через 3 очень хорошо прошлифованных торцевыми поверхностями цилиндра медь - ал - медь в течении года пропускался эл. ток (рис. ). Суммарный прошедший заряд составлял 3,5×106 Кл. Взвешивание до и после показало, что с точностью до 0,03мг масса цилиндров осталась неизменной. Это можно объяснить лишь тем, что электрический заряд в металлах переносится не ионами, а какими-то другими одинаковыми во всех металлах частицами.
б. Опыты Леонида Мендельштамма и Николая Папалекси. Катушка с проводом, концы которого присоединены к телефону, приводилась в колебательное движение вокруг своей оси (рис.). При этом телефон издавал звук с частотой, равной частоте колебаний катушки.
Звучание телефона можно объяснить тем, что носители электрического заряда в металлах обладают инертной массой и сравнительно слабо связаны с кристаллической решеткой металла.
в. Опыты Ричарда Толмена с сотрудниками (Т.Стюард). развивали идеи Мендельштамма Папалекси и получили первые колич. результаты.
Катушка с большим числом витков раскручивалась вокруг своей оси и резко тормозилась. Концы провода катушки могли скручиваться и были присоединены к баллистическому гальванометру. Магнитное поле земли тщательно компенсировалось проводниками с током. При резком торможении катушки гальванометр давал отброс.
|
|
|
Обобщение результатов позволило сделать выводы: 1. Носители электрических зарядов во всех металлах одинаковы; 2. Носители электрических зарядов в металлах вполне материальны, обладают инерцией и слабо связаны с кристаллической решеткой металла; 3. Удельный заряд носителей составляет eçm = - 1,6×1011 Кл/кг.
а. Закон Ома. Если внутри металла создавать поле E, то на хаотическое движение эл-ов накл-ся движение, направл-ое с некот средней скоростью дрейфа v. Ток, текущий в проводнике сечением S, равен I = enSv, где n концентрация электронов проводимости, e - заряд. Плотность тока 
.
Найдем среднюю скорость дрейфа v. Будем полагать, что электрон под действием силы eE в промежуток времени t от одного соударения с узлом решетки до другого движется с ускорением a и увеличивает свою скорость от 0 до 
. Поскольку движение электрона в эл. поле равноускоренное, то средняя скорость равна половине максимальной; 
, а плотность электрического тока равна 
.
Формула выражает закон Ома в дифференциальной форме в электронной теории. Коэффициент перед E расшифровывает макроскопическую характеристику проводника, удельную проводимость g через совокупность микро хар-ик эл. газа.
б. Закон Джоуля-Ленца. Масса электрона более чем в тысячу раз меньше массы атомов в узлах крист решетки. Поэтому при неупругом соуд с узлом электрон останавливается, его скорость обращается в 0, а его кинет энергия дрейфа полностью отдается узлу. Так как в момент соударения 
, то энергия, отдаваемая электронами в единице объема в течении одной секунда, равна
|
|
|
. Эта энергия выделяется в виде тепла, поэтому формула выражает закон Джоуля Ленца в дифференциальной форме. Выражение для удельной проводимости 
получилось то же самое, что и в формуле закона Ома. Строго говоря, предп-е, что электрон отдает всю энергию при столкновении с атомом справедливо лишь тогда, когда атом покоится. Но атомы колеблются, а соударения не являются абсолютно неупругим. Поэтому эл-ны могут как отдавать энергию (соударение с убегающим атомом), так и получить ее (соударения с набегающим атомом). В статистике в условиях теплового равнов. средняя энергия движения эл-ов при пост темп-е ост. постоянной.
Но когда эл-ый газ приобретает направленную скорость дрейфа, он приобр избыточную над тепловой энергию движения. Эта энергия эл-ов неравновесная с энергией узлов. Поэтому она непрерывно передается узлам криста решетки, повышая температуру проводника.
|
|
|
4. Трудности классической электронной теории. Привед выше выводы принадлежат Друде и были сделаны им в предположении, что все эл-ны проводимости имеют одинаковую скорость u их теплового движения.
Генрик Лоренц уточнил выводы, приняв Максвеловское распределение электронов по скоростям. В результате в формуле закона Видемана Франца изменился коэфф вместо 8çp = 2,55 стало ровно 2. Однако уточненная формула стала хуже соответствовать опыту.
а.Молярная теплоемкость металлов должна слагаться из теплоемкости узлов решетки 3R и теплоемкости идеального газа эл-ов 3Rzç2, где z число валентных электронов у атома. Полная теплоемкость получается равной 3R + 3Rzç2. Но опыт дает теплоемкость 3R (Закон Дюлонга и Пти). Классическая теория не объясняет этого.
В формуле удельной проводимости g = ne2l/2mu величина средней скорости u в соответствии со статистической теорией идеальных газов пропорциональна корню квадратному из температуры. Так как 
, то u ~ 
. Отсюда g = 1çr ~ 
, или 
~ 
. Но опыт дает линейную зависимость удельного сопротивления от температуры, 
, или r ~ T. Расхождение необъяснимо.
Совершенно не в сост классич электр теория объяснить явление сверхпроводимости. Суть его в том, что при определенной температуре, называемой критической Tк и близкой к абсол нулю у большинства химически чистых металлов, удельное сопр проводника падает скачком практически до 0. Оценим, сделанные по времени затухания тока в сверхпроводящем кольце, показывает, что удельное сопротивление сверхпроводников не более 10-25 Ом×м. Для сравнения, уд сопр меди в обычном состоянии равно 1,7×10-8 Ом×м.
|
|
|
В классической электронной теории r ~ , удельное сопротивление должно монотонно убывать с температурой, никакого скачка нет.
5. Границы применимости электронной теории. Классич теория электропроводности тв. т. тем сильнее расходится с экспериментом, чем ниже темпер-а проводника и чем выше концентрация эл-ов проводимости. В тех случаях, когда температур достаточно высока, T > Tкомн, и концентрация носителей мала, исп электронной теории оправдано не только для качественных, но и для колич-х оценок. Это очень ценная возможность, поскольку классич электронная теория Друде-Лоренца много проще и нагляднее квантовой электронной теории.
Понятие кван теории проводимости: Квантовая теория электропроводности Ме сводится к следующему:
а. В случае ид кр решетки Эл-ны проводимости при своем движении не должны испытывать никакого сопр-я. Сопротивление возникает тогда, когда в решетке появляются дефекты структуры, т.е, нарушается периодичность решетки.
б. В реальных кристаллах есть два механизма нарушения структуры: примесный(примесное сопротивление rn обусловлено наличием инородных атомов в решетке) и тепловой (возникает благодаря рассеянию электронов проводимости на флуктуациях плотности узлов кристаллической решетки, возникающих при тепловом колебательном движении узлов). Соответственно различают примесное удельное сопротивление rn и тепловое (колебательное) rТ. Согласно правилу аддитивности сопротивлений полное сопротивление металла r равно их сумме, r=rn+rТ.
в. Эл ток толкуется в кв теории как дрейф Эл-ов в периодическом поле кристалла. Этот дрейф происходит под дейст пост эл-ой силы еЕ, где Е - напряженность эл поля, создающего ток. Оказалось, что скорость дрейфа электронов зависит от глубины их положения в зоне проводимости. Эта зависимость выражается через эффективную массу mэф электрона. В отличие от массы покоя mе свободного эл-на эфф масса электрона в зоне проводимости металла – величина переменная, зависящая от ширины зоны.
Дата добавления: 2018-02-18; просмотров: 1024; Мы поможем в написании вашей работы! |
Мы поможем в написании ваших работ!