Запишем уравнения цепи в соответствии с законами Кирхгофа 10 страница
6. Согласно законов коммутации имеем иС(0)=иС(0–)=0,
iL(0)= iL(0–)=20 A.
Находим значение тока переходного процесса i в момент времени t=0 из уравнения i(0)R+uC(0)=E (1)
i(0) =( E- uC(0))/ R =20 A.
7. Определяем значение первой производной тока i в момент времени t=0, продифференцировав уравнение (1):
Учтем при этом
Согласно первому закону коммутации запишем
iL(0)= iL(0–)=0, тогда iC(0)=i(0)=20 A,
8. Находим постоянные интегрирования из уравнения (1) при t=0:
9. Записываем выражение для искомого тока переходного процесса:
i(t) = 20 – 8×104 te –2000t.
10. Проверка правильности решения:
в момент t = 0 i(0)=20 A, в момент t = ¥ i(¥)=20 A.
П р и м е р 4.6. Определить ток переходного процесса в электрической цепи (рис. 4.6, а) после размыкания ключа К, если и(t)=100sin(1000t+p/4), R=10 Ом, С= С2=100 мкФ, L=10 мГн.
Р е ш е н и е. 1. Выбираем положительные направления для тока и напряжения на конденсаторе. Находим их значения до коммутации:
Мгновенное значение
При t = 0- i1(0-) = 0 uC (0-) = 50sin(-π/4)= –35 В.
2. Записываем дифференциальное уравнение на основании закона Кирхгофа для моментов времени после коммутации:
3. Представляем искомый ток в виде суммы принужденной и свободной составляющих:
i=iпр+iсв.
4. Записываем характеристическое уравнение и находим его корни:
5. Таким образом, решение для свободного тока ищем в виде
|
|
6. Находим принужденную составляющую тока переходного процесса, воспользовавшись комплексным методом
7. После коммутации ток через индуктивность и напряжение на конденсаторе по законам коммутации в момент времени
t = 0+ равны i1(0+)=i1(0-)=0,
uC (0+)= uC (0-)=50sin(-π/4)= –35 В.
8. Находим значение первой производной тока переходного процесса в момент времени t = 0+
9. Определяем постоянные интегрирования из уравнений
которые в момент t = 0 имеют вид
Решение этих уравнений дает
10. Записываем окончательное выражение для тока переходного процесса
так как при
а при
П р и м е р 4.7. В схеме, показанной на рисунке 4.7,а, замыкается рубильник К, который включает конденсатор С, предварительно заряженный до напряжения иС(0–). Найти выражение для токов при переходном процессе, если Е=60 В, R1=400 Ом, iL(0 )=0,05 A, R2=800 Ом, L=0,2 Гн, С=2,5 мкФ, иС(0–)=20 В.
Р е ш е н и е. 1. Выбираем положительные направления токов и определяем ток через индуктивность и напряжение на конденсаторе до коммутации
i(0-)=E/(R1+R2)=0,05 А, uC (0-)=20 В.
2. Составляем операторную схему замещения (см. рис. 4.7,б), найдя для напряжения на каждом элементе электрической цепи, соответствующее изображение по Лапласу.
|
|
3. Рассчитываем электрическую цепь любым способом, например методом контурных токов:
Решая систему уравнений, определяем
4. Используя теорему разложения, находим искомые токи
Находим нули функции F(p):
F(p)=2×10–4p2+p+1200=0, p1=–2000 c–1, p2=–3000 c–1.
Далее вычисляем Fa(0) = 60, F(0) = 1200, Fa(p1) = –40,
Fa(p2) = –30, Fb(p1) = 0,04, Fb(p2) = 0,03.
З а д а ч и
1.Определить значение тока i3(0) в цепи сразу после коммутации, если u=141sin(314t+450) B, R1 = 20 Ом,
R2 = 4 Ом, L = 19,1 мГн, C=300 мкФ
1) i3(0) = 7,5 A; 2) i3(0) = 10 A;
3) i3(0) = 0; 4) i3(0) = 2,5A; 5) i3(0) = 5 A.
2. Определить сопротивление R3, если в момент коммутации напряжение
u3(0) = 100 B, u = 282 sin(ωt+450) B,
R1=5 Ом, L= 50 мГн, C = 100мкФ,
f = 50Гц, R2=4 Ом.
6) R3 = 10 Ом; 7) R3 = 20 Ом;
8) R3= 4 Ом; 9) R3 = 5 Ом; 10) R3= 8 Ом.
3.В цепи, представленной на рис., определить переходное напряжение на индуктивности uL :
11) ; 12) ;
13) ; 14) ;
15) ;
4.В цепи, представленной на рис, определить переходное напряжение u1, если U = 100 B; R1 = 40 Ом,
R2 = 10 Ом, L1= 0,2 Гн, L2= 0,1 Гн, M = 0,1 Гн.
16) u1=(80 – 20 e – 100t) B; 17) u1=(80 – 20e – 500t) B; 18) u1=(80 + 20e – 500t) B; 19) u1=(80 – 5 e – 125t) B;
20) u1=(20 – 30e – 250t) B.
5.Определить переходной ток i в цепи, еслиE =200 B, R= 400 Ом, C1 = C2 = 5мкФ
21) i = 0,5e – 1000t A; 22) i = 0,25e – 1000t A;
|
|
23) i= 0,25e – 250t A; 24) i= 0,5e – 250t A;
25) i= 0,25e – 2000t A.
НЕЛИНЕЙНЫЕ ЦЕПИ
П р и м е р 5.1. Линейный элемент с сопротивлением R = = 200 Ом и нелинейный элемент (НЭ), вольт-амперная характеристика (ВАХ) которого задана данными табл.1, соединены последовательно и подключены к источнику питания с ЭДС Е = 200 В (рис.5.1). Определить ток в цепи и напряжение на нелинейном элементе.
Таблица 1
U, В | 0 | 20 | 40 | 60 | 80 | 100 | 120 | 160 | 200 | 240 |
I, А | 0 | 0,22 | 0,36 | 0,45 | 0,53 | 0,60 | 0,65 | 0,76 | 0,80 | 0,85 |
Р е ш е н и е.Воспользуемся методом пересечения характеристик – графическим методом решения задачи.
По второму закону Кирхгофа уравнение напряжения для рассматриваемой цепи имеет вид Uab = Е – RI. Нелинейный элемент имеет ВАХ Uab = U2( I ). Точка пересечения характеристик определяет решение этой системы уравнений.
Строим зависимость U2( I ), заданную табл.1 (рис.5.1). На том же графике строим линейную зависимость Uab = Е – –RI по двум точкам с координатами Uк=0, Iк = Е/R = 1 А и Iх = 0, Ux = E = =200 В. В точке пересечения с определяем ток в цепи I = 0,55 А и напряжение на нелинейном элементе U = 85 В.
П р и м е р 5.2. Найти в аналитической форме зависимость отношения ∆Uвх / ∆Uвых от параметров балластного резистора Rб и стабилитрона VD в схеме стабилизации напряжения рис. 5.3,а.
|
|
Р е ш е н и е. В режиме стабилизации напряжения стабилитрон работает на линейном участке его ВАХ: Iст min < Iст < Iст max (рис.5.3,б), при этом схема рис.5.3,а может быть заменена эквивалентной линеаризованной схемой рис.5.3,в (параметры Еэк и Rэк = =Rдиф схемы определяются графически для линейного участка ВАХ стабилитрона).
Для схемы рис.5.3,в справедливо уравнение Uвх = Uвых + RбI.
Так как I = (Uвых – Еэк) / Rэк, то можно записать
Uвх = Uвых + (Rб / Rэк)(Uвых – Еэк).
Продифференцировав полученное выражение для Uвх по выходному напряжению, находим
∂Uвх/∂Uвых=1+Rб/Rэк=1+Rб/Rдиф.
Так как в схеме стабилизации напряжения выполняется неравенство Rб>>Rдиф, окончательно имеем
∆Uвх / ∆Uвых = ∂Uвых/∂Uвых = Rб/Rдиф.
Коэффициент стабилизации напряжения в схеме рис. 5.3 возрастает с увеличением сопротивления балластного резистора и уменьшением дифференциального сопротивления стабилитрона.
П р и м е р 5.3 На рис. 5.4,а, представлена цепь содержащая позистор СТ5-1, ВАХ которого показана на рис. 5.4,б (кривая 1), и линейное сопротивление R.
Подобрать величину R так, чтобы цепь могла быть использована как стабилизатор тока. Построить входную ВАХ I(U) и определить ток стабилизации.
Р е ш е н и е. Чтобы цепь рис. 5.4,а работала как стабилизатор тока, нужно подобрать такое сопротивление R, при котором суммарная ВАХ параллельной цепи имеет горизонтальный участок (I=сonst). Это достигается при равенстве сопротивления R модулю дифференциального сопротивления позистора на падающем участке. Следовательно, на участке 8 £ U £ 32 В (см. рис. 5.4,б) дифференциальное сопротивление позистора Rд = ΔU/ΔI = –600 Ом, тогда
R = |Rд| = 600 Ом.
Ток стабилизации можно определить аналитически для любого значения напряжения на данном участке, например для U = 8 В:
Iст = Iнс+IR = 80 + (8/600)·103 = 93,3мА.
Ток стабилизации можно получить графически, сложив ординаты ВАХ позистора и сопротивления R. При этом получим кривую 2, которая представляет входную ВАХ I(U).
П р и м е р 5.4. Катушка с кольцевым сердечником, содержащим воздушный зазор, подключена к сети постоянного тока напряжением U=12 В. Обмотка катушки имеет сопротивление R = 12 Ом и число витков w = 1000. Сердечник выполнен из стали 1512 и имеет внешний диаметр D = 22 см, внутренний диаметр d = 18 см, толщину пакета b = 1 см, коэффициент заполнения стали kз.с.≈ 1. Определить магнитный поток и индуктивность катушки, если воздушный зазор сердечника δ1 = 0,01 см, и начертить схему замещения магнитной цепи.
Р е ш е н и е. Схема замещения магнитной цепи аналогична схеме последовательной электрической цепи. Аналогом тока является магнитный поток, аналогом ЭДС является МДС Iw, аналогом линейного сопротивления – магнитное сопротивление воздушного зазора, аналогом нелинейного сопротивления – магнитное сопротивление магнитопровода (рис.5.5,а).
Магнитодвижущая сила для заданного сердечника определяется уравнением wI = lcHc + δHн, которое можно решить графическими методами: 1) построением суммарной вебер-амперной характеристики; 2) пересечением вебер-амперных характеристик (аналогично методам решения уравнений нелинейных электрических цепей постоянного тока). Рассмотрим оба метода решения.
1. Вычисляем индукцию В, задаваясь произвольно несколькими значениями потока Ф в сердечнике и зная поперечное сечение сердечника см2. Затем по кривой намагничивания (табл. 2) находим соответствующие значения Нс и вычисляем lcHc, где длина магнитной линии по стали см.
Кривая намагничивания стали 1512
Таблица 2
В.Тл | 0,2 | 0,4 | 0,5 | 0,75 | 1,0 | 1,2 | 1,34 |
Н, А/м | 40 | 100 | 125 | 240 | 440 | 800 | 1650 |
Полученные результаты расчетов сведены в табл. 3.
Таблица 3
Ф∙10-4, Вб | 0,84 | 1,0 | 1,5 | 2 | 2,2 | 2,4 | 2,48 | 2,68 |
В, Тл | 0,42 | 0,5 | 0,75 | 1 | 1,1 | 1,2 | 1,24 | 1,34 |
Нс, А/м | 100 | 125 | 240 | 440 | 575 | 850 | 1000 | 1650 |
LcHc, А | 62,8 | 78,4 | 151 | 276 | 361 | 534 | 628 | 1035 |
На основании данных таблицы и схемы замещения (рис.5.5,а) строим вебер-амперную характеристику Ф (lcHc) (рис.5.5,б ). Далее строим линейную зависимость – вебер-амперную характеристику воздушного зазора Ф (δНв). Для этого определяем координаты одной точки, например, для В = 0,5 Тл и δ1= 0,01 см находим Ф1 = BS = = 1∙10-4 Вб, Нв = В/μ0= 4∙105 А/м и Нвδ = 40 А. Откладываем на графике точку а с координатами Ф1 = 1∙10-4 Вб и lH = 40 А. Проводим через начало координат и точку а искомую прямую Ф (δНв). Затем в соответствии со схемой замещения (рис. 5.5,а) производим сложение абсцисс кривых Ф(lcHc) и Ф(δНв) и получаем суммарную кривую Ф(F) (обозначена пунктиром), где F = lH – МДС.
Дата добавления: 2018-02-15; просмотров: 3827; Мы поможем в написании вашей работы! |
Мы поможем в написании ваших работ!