ИССЛЕДОВАНИЕ ТЕРМОДИНАМИЧЕСКИХ ЦИКЛОВ
Федеральное государственное автономное образовательное учреждение высшего образования «Санкт-Петербургский государственный электротехнический университет «ЛЭТИ»
им. В.И. Ульянова (Ленина)»
кафедра физики
ОТЧЕТ
По лабораторной работе №9
«ИССЛЕДОВАНИЕ ТЕРМОДИНАМИЧЕСКИХ ЦИКЛОВ»
Выполнил: Хамитов Камиль Азатович
Группа №: 9205
Преподаватель: Черемухина Ирина Анатольевна
Санкт-Петербург, 2019
ЛАБОРАТОРНАЯ РАБОТА №9
ИССЛЕДОВАНИЕ ТЕРМОДИНАМИЧЕСКИХ ЦИКЛОВ
Цель работы: исследование политропно-изохорно-изотермического (nVT) и адиабатно-изохорно-изотермического (SVT) циклов.
Приборы и принадлежности: баллон с воздухом(на рис.-А), манометр(на рис.-М), микрокомпрессор(на рис.-Н), лабораторные термометр и барометр.
Исследуемые закономерности:
Метод измерений. Используемая в работе установка изображена на рисунке справа. Баллон А объёмом может сообщаться либо с насосом H, либо с атмосферой. Внутрь баллона помещён манометр М, измеряющий избыточное давление. Одно деление шкалы равно 4 мм вод. ст., что составляет 40 Па. Рабочим газом является воздух. В исходном состоянии параметры состояния воздуха следующие: внешнее давление и комнатная температура .
· Диаграмма исследуемого цикла в координатах (p,V) показана на рисунке ниже первого.
|
|
1. Вначале насосом в баллон накачивают воздух до давления (координаты в осях на графике ( )). ! При сжатии воздух нагревается, поэтому после закрытия крана необходимо выждать некоторое время, пока температура воздуха в баллоне не сравняется с температурой окружающей среды (при этом прекращается движение стрелки манометра)!
2. Затем воздух выпускают через кран К в атмосферу в течение нескольких секунд. Когда стрелка манометра приблизится к нулю, кран закрывают. В этот момент давление воздуха баллоне становится (координаты в осях на графике ( ))Изменение параметров состояния воздуха в процессе расширения отражает линия 1 - 2 на графике, которая является политропой.
3. После закрытия крана охлаждённый при расширении воздух изохорически нагревается до температуры окружающей среды в результате теплообмена с ней. Изменение параметров состояния воздуха отражает линия 2-3 на графике, которая является изохорой. Температура воздуха в баллоне становится равной температуре в точке 1 ( ), следовательно, точки 1 и 3 лежат на одной изотерме!
4. После выравнивания температур давление в баллоне изменится на и станет (на графике ). Таким образом, и - это изменения давления на участках 1 - 2 и 2 - 3. Участки 1 - 2 и 1 - 3 на диаграмме можно аппроксимировать прямыми, так как изменения параметров p, V, T в данной работе малы и много меньше абсолютных значений соответствующих величин.
|
|
В работе изучается политропно-изохорно-изотермический (nVT) цикл. Для сравнения с nVT циклом используется адиабатно-изохорно-изотермический (SVT) цикл, отличающийся тем, что процесс расширения газа на участке 1 - 2* рассматривается как адиабатический. Изучение циклов осуществляется путем их моделирования при значениях показателя адиабаты γ=1,4 и показателя политропы n, определенным опытным путем.
Определение показателя политропы: Первое начало термодинамики формулируется следующим образом: сообщённое системе количество теплоты d Q расходуется на увеличение внутренней энергии dU системы и совершение системой работы d А:
Где – теплоемкость газа в изохорном процессе.
v nVT-цикл .
Процесс расширения воздуха на участке 1-2 (на графике) является политропным, в котором теплоёмкость газа С =const. Первое начало термодинамики для политропного процесса имеет вид:
где C – теплоемкость воздуха в политропном процессе, .
|
|
ü Из этого соотношения с помощью уравнения состояния идеального газа можно получить уравнение Пуассона для политропного процесса:
или , где n – показатель политропы,
где - теплоемкости газа в изобарном и изохорном процессах.
v SVT-цикл.
Предположим, что процесс расширения воздуха на участке 1-2 * (на графике)
является адиабатным. Адиабатный процесс является одним из видов политропных процессов, он происходит без теплообмена с окружающей средой: d Q = 0 и теплоемкость газа в этом процессе С = 0. Поэтому показатель политропы в этом процессе равен и называется показателем адиабаты. Взаимосвязь между параметрами состояния в адиабатном процессе также описывается уравнениями Пуассона либо объединенным газовым законом.
Показатель политропы n может быть определён экспериментально. Выразим n через экспериментально измеряемые величины, для чего продифференцируем уравнения политропы ( ) и изотермы (рV = const): - для политропы и р dV + V dр = 0 - для изотермы. Откуда:
При относительно малых изменениях D p и D V угловые коэффициенты политропы 1-2 и изотермы 1-3 (на графике) рассчитывается по формулам
|
|
где DV = . Из этих и приведенных выше соотношений получаем формулу
.
Зная n, можно определить мольную теплоемкость газа в политропном процессе (мольные величины обозначаем соответствующими строчными буквами)
Где – показатель адиабаты, равный отношнию теплоемкостей газов в изобарном и изохорном процессах, , где i – число степеней свободы молекул газа, R – универсальная газовая постоянная. Воздух можно считать двухатомным газом. Для которого при небольших температурах i = 5,
· На участке 1-2 воздух охлаждается, а тепло через стеклянную колбу поступает в систему ( dQ > 0 , dT < 0 ) поэтому теплопоемкость газа в политропном процессе – отрицательна. Это означает согласно формуле (2), что на участке 1–2 показатель политропы .
v Расчет изменения внутренней энергии и работы газа на участках цикла.
Так как в цикле и в изотермическом процессе 0 , то изменение внутренней энергии газа в политропном процессе и в изохорном процессе одинаковы по величине и противоположны по знаку. Тогда где ν – число молей воздуха в баллоне, определяемое по уравнению состояния (уравнение Менделеева-Клапейрона).
Работа расширения (сжатия) газа в политропическом и изотермическом процессах может быть рассчитана по формулам:
v Расчёт холодильного коэфициента.
Цикл, изучаемый в данной работе, является холодильным (ориентирован против часовой стрелки). Его эффективность принято характеризовать холодильным коэффициеном e, который определяется как отношение теплоты, отнятой от охлаждаемого газа, к затраченной в цикле работе. Для SVT-цикла с учетом и холодильный коэффициент e равен (обозначения цифровых индексов согласованы с графиком).
Для nVT-цикла в предположении
Перепишем выражения для e, используя экспериментально измеряемые величины давлений, для чего значения работы и определим графическим способом. В рV-координатах (на графике) они равны площадям трапеций, основания которых и (либо или ), а высоты - ( ) и ( ) соответственно. Учитывая, что и , получим
ü В проводимом опыте > , поэтому отношение холодильных коэффициентов .
v Расчет изменения энтропии .
Функция состояния, дифференциалом которой является отношение dQ / T, называется энтропией:
где c - мольная теплоемкость газа, зависящая от типа политропного процесса (адиабатный, изохорный, изобарный и т.п.). Отметим, что данное выражение справедливо лишь для обратимых процессов, то есть процессов, которые могут быть проведены в обратном направлении через те же промежуточные состояния, что и при прямом процессе; при этом тепловое состояние окружающей среды не изменяется (процесс без теплопотерь)
ü Выразим изменение энтропии D S через экспериментально определяемые в опыте величины давлений сначала для nVT-цикла.
Ø В политропном процессе (на участке 1-2) с учетом уравнения Пуассона
Ø В изохорном процессе (на участке 2-3) изменение энтропии с учетом , а также уравнения Пуассона равно:
Ø В изотермическом процессе (на участке 3-1)
Для SVT-цикла изменение энтропии в адиабатном процессе (на участке 1- ) равно нулю. С учетом, что изменение энтропии в цикле также равно нулю, заключаем, что изменения энтропии в изохорном и изотермическом процессах равны по величине, но различаются знаком:
ПРОТОКОЛ НАБЛЮДЕНИЙ
ЛАБОРАТОРНАЯ РАБОТА №9
ИССЛЕДОВАНИЕ ТЕРМОДИНАМИЧЕСКИХ ЦИКЛОВ
1 | 2 | 3 | 4 | 5 | 6 | 7 | 8 | 9 | 10 | |
Выполнил: Хамитов Камиль Азатович
Факультет Электроники
Группа № 9205
Преподаватель: Черемухина Ирина Анатольевна
Дата добавления: 2021-06-02; просмотров: 268; Мы поможем в написании вашей работы! |
Мы поможем в написании ваших работ!